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diS/di est une grandeur semithermodynamique (par les affinités) semicinétique 

 (par les vitesses). 



Comment se manifeste physiquement la production d'entropie ? Si le système 

 était isolé la production d'entropie augmenterait simplement l'entropie elle- 

 même du système c'est-à-dire le désordre moléculaire du système. Mais il n'en 

 est plus de même dans le cas général car l'apport (au sens algébrique) d'entropie 

 permet de rejeter cette production d'entropie vers le monde extérieur. Rien 

 n'empêche donc qu'un système à haute production d'entropie maintienne de 

 manière prolongée un état à basse entropie grâce à un flux d'entropie approprié. 

 Ainsi supposons que le système considéré soit dans un état statioimaire. Nous 

 aurons alors d5 = o et (2 . i)-(2 . 2) nous donnent 



deS= - diS<o (2.5) 



Ce flux entropique doit être négatif à l'état stationnaire pour compenser la 

 production d'entropie. Le système reçoit moins d'entropie qu'il ne rejette. On 

 peut encore dire qu'il reçoit des 'aliments' hautement organisés (donc à faible 

 entropie) qu'il restitue au monde extérieur partiellement désorganisés. 



3. Les problèmes évolutifs qui nous intéressent sont ceux du sous-système 

 'biosphère' considéré au paragraphe précédent. Pendant que le système isolé qui 

 l'englobe tend vers son état à entropie maximum ce sous-système évolue-t-il 

 vers un état stationnaire remarquable et dans l'affirmative vers lequel ? 



Pour qu'on puisse parler d'un état asymptotique stationnaire de non équi- 

 libre au sein d'un milieu en évolution il faut que l'on puisse classer les temps de 

 relaxation caractéristiques du système en deux groupes : l'un formé par des temps 

 de relaxation très longs et l'autre des temps très courts. En d'autres termes il 

 faut une double échelle de temps. 



Illustrons cela par des exemples. Prenons deux thermostats à températures 

 différentes et connectons — les par un capillaire, le tout formant un système 

 isolé. Ce petit capillaire atteindra rapidement son état de régime, c.-à-d. son 

 état statiormaire pour les températures des thermostats données. Cela correspond 

 à l'échelle de temps court. D'un autre côté les températures des thermostats 

 évoluent lentement jusqu'à ce que l'entièreté du système prenne une tempéra- 

 ture uniforme. Cette seconde évolution correspond à l'échelle longue. 



Un second exemple se rattachant à la thermodiffusion. Dans im récipient dont 

 deux côtés sont maintenus à des températures différentes un gaz (par exemple 

 l'hydrogène) s'enrichira du côté chaud l'autre (par exemple l'azote) du côté 

 froid. Il s'établit un état stationnaire de non-équilibre qui se maintiendra aussi 

 longtemps que la différence des températures. Si nous incluons ce système dans 

 un système isolé si grand soit-il, l'équilibre thermique finira par se réaliser et la 

 ±ermodiffusion s'arrêtera. Nous avons d'ailleurs ici un exemple simple où 

 l'hétérogénéité (la séparation par thermodiffusion) ne se maintient qu'aussi 

 longtemps que le système fait partie d'un 'univers' hors de l'équilibre. 



On peut penser qu'aussi longtemps que l'on considère les êtres vivants dans 

 leur individualité la condition des deux échelles de temps est bien réalisée. 

 L'être vivant se développe dans un univers très loin de l'équilibre thermo- 



