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Kräfte dem Netz vorschreiben würden; nehmen w'iv vorerst 

 den einfachsten Idealfall an, dass das Netz von einem gewichts- 

 und widerstandslosen Tau gezogen wird, so dass dann nur das 

 Netz mit seinen Eigenschaften für sich wirkt. (Für geringe 

 Tiefen liesse sich diese Versuchsbedingung annähernd dadurch 

 herstellen, dass man das Netz nicht zu leicht machte und dieses 

 an einem Klavierdraht befestigte, dessen Gewicht und Wi- 

 derstand gegenüber dem des Netzes vernachlässigt werden 

 kann). In diesem Falle wirkten die hebenden und senkenden 

 Kräfte wie auf einen Punkt, für den sich dann leicht das 

 Kräfteparallelogramm construireu lässt. 



Die Bahn des Netzes wird dann in drei zeitlich getrennte 

 wesentlich verschiedene Abschnitte zerfallen: 1) die Periode 

 des Auslassens des Taues 2) die Periode des unveränderten 

 Zuges 3) die Zeit des Tauaufziehens. 



Während dieser ganzen Zeit bleibt das Gewicht gleich, 

 die senkende Kraftcomponente II b (cf. Fig 3) ist also als 

 constant anzunehmen, die beiden anderen Coraponenten jedoch 

 wechseln. 



Während der ersten Periode, in der Zeit des Tauaus- 

 lassens, kommt nicht die volle Schiffsgeschwindigkeit zur 

 Geltung sondern nur die Differenz zwischen der Geschwin- 

 digkeit des Schiffes und des Tauauslassens. Die Geschwin- 

 digkeit des Netzzuges ist relativ gering, also auch die aus 

 ihr resultirenden Kräfte, die horizontalziehende I und die 

 hebende II a. 



Da dann wesentlich die senkende Kraft II b wirkt, so 

 wird das Netz in schräger Richtung nach unten gehen. 



Sobald das Tau festgelegt ist, wird die Geschwindigkeit 

 des Netzes sofort bedeutend erhöht und damit auch die Plori- 

 zontalcomponente I, ebenso, da jetzt der aus der normalen 

 Schiffsgeschwindigkeit resultirende Antheil als auch der 

 AViderstand mit seiner vollen Kraft auftritt, die Hebungs- 

 componente II a; das Netz wird sich demgemäss heben, 

 d. h. in schräger Richtung bergauf gehen. 



