Magnetit-c'lii.' Bi'iibai'litungen S. M. S. ^Gazi-lle". IGl 



das Gewicht, welches man an die Peripherie des Rades anhängen muss,' um die Nadel wieder in die 

 vertikale Lage zurückzudrehen, das dem Winkel, um welchen die Verbindungslinie der Deflektoren von 

 der Vertikalen abweicht, entsprechende Aequivalentgewicht. Diese Beobachtung wird t'iii- eine Reihe 

 von Ablenkungswinkeln (etwa von Grad zu Grad) wiederholt. Die gleichen Beobachtungen müssen 

 angestellt werden, indem man die Deflektoren auf die andere Seite der Inklinationsnadel Ijriugt; das 

 Mittel aus beiden Reihen giebt dann die wahren Werthe der Aequivalentgewichte. 



Es wird nützlich sein, den theoretischen Ausdruck für das hier in Frage kommende Ablenkungs- 

 verhältniss nach den Grundsätzen in Lamoxt Handbuch des Erdmagnetismus zu entwickeln. Diese 

 Entwickelung gewährt das Mittel, die Abhängigkeit des Aequivalentgewichts von dem Ablenkungswinkel 

 theoretisch darzustellen, und giebt so die ^[öglichkeit, event. aus relativ wenigen direkten Beobachtungen 

 die Aequivalentgewichte für die übrigen Ablenkungswinkel berechnen zu können. 



Es möge jedoch gleich erwähnt werden, dass die entstehende Reihe ziemlich langsam kon- 

 vergirt, so dass man ziemlich viele Glieder mitnehmen muss, um die Aequivalentgewichte mit einiger 

 Genauigkeit nach der Formel berechnen zu können. Der Nutzen einer solchen Reihe ist daher nicht 

 so gross, wie er scheinen möchte und in anderen Fällen häufig ist. 



Es sei in nebenstehender Figur A B der ab- 



Fig. 2 / lenkende Magnet senkrecht auf der Schwingungs- 



y^ ebene der Nadel, DD' die Nadel, welche in C 



y^ ihren Di-ehungspunkt haben möge, E sei die Pro- 



r/ri jektion des ablenkenden Magnets in der Schwin- 



ffungseljeue der Nadel und CE die Inklinations- 

 richtuug, dann ist ECD der Ablenkungswinkel u. 

 Dies ist die gegenseitige Lage von Nadel und 

 Deflektor, wie sie für die Inteusitätsbestimmung 

 vorgeschrieben ist. Hat man den Deflektor, wie 

 es bei der lukliuationsbestimmung geschieht, um den Winkel ß von der Ldvlinatiousrichtung entfernt 

 eingestellt, so ist ECD=^u-\-ß zu setzen. CE fällt dann natürlich nicht mehr mit der Inklinations- 

 richtung zusammen, sondern weicht um den Winkel ß nach der einen oder der anderen Seite von 

 dieser Richtung ab. Es sei ferner die Entfernung der Mittelpunkte von Magnet und Nadel CF=c 

 und die senkrechte Entfernung des Magnets von der Schwingungsebene der Nadel FE = f. In dem 

 Punkte B, dessen Entfernung von der Mitte des Magnets FB = x sei, möge sich das magnetische 

 Element dm in D, im Abstände CD = x' von dem Drehungspunkt der Nadel das Element d m' be- 

 finden, dann ist die Abstossung, welche diese beiden Elemente auf einander ausüben 



dm . dm' 



^~1TD^^ 



Zerlegen wir diese Kraft in zwei andere, von denen die eine in der Richtung der Nadel, die 

 andere in der Schwingungsebene der Nadel senkrecht auf dieselbe wirkt, so bewirkt die erstere 

 kein Drehungsmoment und kann daher vernachlässigt werden, während die letztere die Kraft dar- 

 stellt, mit welcher die Nadel durch den Ablenkungsmagnet aus ihrer Ruhelage entfernt wird: 



^^^^^ ^^*- _ dmdm^ . CE sin u 



~ BD^ BD 



und das Drehungsmoment der Nadel mit Bezug auf ihren Drehpunkt C: 



CD . CE sin M , , , 



