Magnetische Beiibaohtimgeii S. M. S. , Gazelle". JGO 



Wir ballen ol»en die rechte Seite der Gleicliuiig (34) = M M' li ^=- r w gesetzt, und wir 

 erhalten demnach einen A\is(hiick fin- das Ae(iuivalentgewicht, wenn wir die rechte Seite von (34) mit 

 r dividiren. 



Wir erhalten demnach, unter Berücksichtigung der vorhergeliendcn BcnKM-kiing, füi- w einen 

 Ausdruck von der Form: 



tv = sin u ( A' -\- Ji' cos M^ -f C cos u* -\- D cos v" -\- j 



oder indem wir cos u- n. s. w. durch die sinus der Vielfachen von u ausdrücken. 

 (85) w = A sin u -^ Bsinou -\- C sin bu -\- D sin 1 u-\- 



Diese Reihe konvergirt nur langsam, und ist es deshalli nothvvendig, eine grössere Zahl von 

 Gliedern (mindestens wold ('■> lüs 7) mitzunehmen, wenn man sie mit einiger Genauigkeit lierechnen will. 



Was nun die Korrektionen lietrifl't, welche man an die nach Vorstehendem gefundenen Intensi- 

 täten anzuliringen hat, so sind dies: 



a. wegen der Aenderung des magnetischen Jloments der Deflektoren mit der Zeit, 



b. wegen der Deviationen, bewirkt durch das Eisen des Schiffes, und 



c. Korrektion wegen Aenderung des magnetischen Moments mit der Temperatur. 



Die erste Korrektion haben wir schon oben berührt und haben angenommen, dass nach t — ?„ 

 Tagen das Moment der Nadel in M'„ jl — p (f — f^) ] , das der Deflektoren in M,, jl — y' (' — 'o) } 

 libergehe. Dies setzt voraus, dass die Aenderung des Magnetismus der Nadel und der Deflektoren der 

 Zeit proportional vor sich gehe. Dies ist nun nicht immer der Fall, man hat im Gegentheil Fälle 

 konstatirt, in denen der Magnetismus zeitweise konstant war, um sich dann wieder schneller zu 

 ändern. Es ist deshalb schwierig, eine allgemeine Regel zur Berücksichtigung der' Aenderung der 

 magnetischen Momente aufzustellen; es hängt dies wesentlich von dem vorhandenen Material ab. Hat 

 man an demselben Orte zu verschiedenen Zeiten Bestimmungen der Intensität vorgenommen, so wird 

 es am einfachsten und am wenigsten willkürlich sein, die Aenderung des Magnetismus in der Zeit 

 zwischen diesen Beobachtungen, wie oben geschehen, der Zeit proportional zu setzen. Hat man nur 

 zu Anfang der Expedition und nach Schluss derselben am Ausgangsorte solche Bestimmungen angestellt, 

 so ist die Annahme, dass die Aenderung während der ganzen Reise der Zeit proportional vor sich 

 gegangen sei, wie erwähnt wohl nicht immer zutreffend, es bleibt jedoch kaum etwas Anderes ülirig, 

 als diese Annahme zu machen. 



Es sei daher vor Antritt der Reise beobachtet: 



Ablenkungswinkel v^ bei Anwendung eines bestimmten Gewichts, 

 „ u'g „ „ der Deflektoren, 



nach Rückkehr der Expedition an demselben Orte: 



Ablenkungswinkel Wj bei Anwendung desselben Gewichts, 

 „ ?/', „ „ der Deflektoren 



und es seien Wg und »c, die den Ablenkungswinkeln v'„ und w', entsprechenden Aequivalentgewichte 

 und ./' und ./" die aus den bei Rückkehr der Expedition gemachten Beobachtungen berechneten 

 Intensitäten, während die Intensität bei Antritt der Reise = Jg sein möge, dann ist: 



sin«,, 1 ./"— / '"iS'n^'o l , 



' "sin;/, ■ 1 — p(f — ^,)'■ ■"«•oSinM',1 



/' 



f - t. 



Es muss nun ./' = ■/" = Jp -f Säkularänderung der Totalintensität = ./^ -}- ^./ sein. 



Forschungsreise S. U. S. „Gazelle". II. Theil: Physik und Chemie. 22 



