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donné est en proportion exacte avec la force de la va- 
peur, à la mème température. L'air exerce sur ce pro- 
cédé de l’évaporation deux influences comme mécaniques. 
Par son inertie, ou plutôt peut-être par une sorte de 
viscosité, il s'oppose à une marche rapide de la vapeur 
dans son tissu; mais, s'il est en mouvement il augmente 
J'évaporation en emportant la vapeur à mesure qu’elle 
se forme. Mr. Dalton a déterminé les extrêmes qui peu- 
vent avoir lieu dans les circonstances ordinaires, entre 
120 et 189 grains par minute hors d'un vase de six pou- 
ces de diamètre à la température de l’eau bouillante ; 
et il a donné une table que notre auteur transcrit et 
qui indique pour chaque degré de Fahrenheit entre 
20 et 85, la force élastique de la vapeur, et la force 
évaporante totale, exprimée en grains d'eau qui s’éléve- 
roient par minute, d'un vase circulaire de six pouces 
de diamètre, en supposant l'air parfaitement sec. L'au- 
teur montre comment on peut employer cette table à 
l'usage de son hygromètre, pour trouver la force éva- 
porante qui a lieu à l'air dans un moment donné. 
Il explique ensuite un tableau qui accompagne son 
Mémoire, en forme de Journal, de ses observations mé- 
téorologiques. On y voit, dans les trois premières colon- 
nes, le jour et l'heure de l'observation , et l'âge de la 
lüne; la quatrième indique la pression de l'atmosphère 
ou la hauteur du baromètre ; la cinquième, les oscilla- 
tions totales de l'instrument en montée et descente. La 
sixièmé colonne montre la pression de l'atmosphère 
aqueuse seule; et en comparant cette colonne à la pré- 
cédente , on peut remarquer pour combien peu cette 
dernière contribue aux grandes variations, de- l'atmos- 
phère composée. Dans la septième colonne, on voit la tem- 
pérature de l'air pendant l'observation; et dans la huitième 
celle de la vapeur au terme où elle se condense sur la 
boule de l'instrument ; la nenvième est la différence 
des nombres des deux précédentes. La probabilité des 
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