loi Phtsico-mathématiqttes. 



en prenant (à l'exemple dii célèbre géomèire Poisson J' 

 pour unité de letnps, la seconde ; et pour expression 

 de lunilé de force, le double de l'espiice (exprimé en 

 mètres) parcouru par un grave parlant du repos ei tontt» 

 bant pendant une seconde. Il applique à l'air atmos- 

 phérique libre , mais sous sa propre pression, les résultats 

 obtenus sur l'air renfermé , en convertissant en colonnes 

 de mercure, et eu. traitant hydrostaliquement , les co- 

 lonnes d'air équipondérantes à ce mercure liquide. Il 

 arrive ainsi à la loi de Mariotte , ou de Boyie, sur les 

 densités; loi dont la constance, dans les extrêmes de 

 condensation et de raréfaction n'est pas prouvée. 



La tem[)érature , modifie l'élasticité des fluides expan- 

 sibles j cette élasticité s'accioit à mesure que la tempé- 

 rature s'élève, et dans la même proportion pour tous 

 ces fluides, ainsi que l'a montré Gay-Lussac; c'est-à-dire, 

 que , de la glace à l'eau bouillante , ils se dilatent de 

 0,3^5 de leur volume primitif. 



L'auteur examine ensuite l'influence de la vapeur 

 aqueuse remplissant les interstices de lair, au degré de 

 saturation ; et il exprima par une formule très-simple 

 la densité de ce mélange d'air et de vapeur, sous une 

 pression , et dans une teuipératine données (i). 



Lauteur expose , dans le second chapitre, la théorie 

 du mouvement par lequel le son se propage dans les 

 fluides élastiques. Ce mouvement est une vibration , dont 

 Cbladni distingue trois esj)èces , rl'après la direction li- 

 néaire du njouvement d'allée et de venue ; ces vibra- 

 tions sont ou transversales , ou longitudinales , ou gyra- 

 toircs, rapportées à l'axe de figure du corps sonore. 



P ', 

 (i) La densité du mélange est s 7 — — ( q — q' ) ; p étant 



la pression qu'épmnve le fluide permanent ,p celle qu'éprouve 

 la vapeur; q la densité du gaz sous la pression p , et q celi« 

 de la vapeur soua la même pression. 



