Srn LA VITESSE DU Son , etc. 107 



lîale ) est déterminé par la fonction de ce site initial , 

 et du temps écoulé. L'auteur en déduit les autres condi- 

 tions du mouvement progiessif du son ; les densités, et 

 les vitesses initiales des molécules <lu fluide. Avec ces va- 

 leurs il déci iv deux courbes auxiliaires ; dont lune re- 

 présente léciielle «les densités initiales, l'autre celle des 

 vitesses , aussi initiales ; applirpiant ensuite ces deux 

 coiirbes à un axe commun, supposé la direclioti linéaire 

 dans laquelle le son se propage , il arrive enfin à une 

 formule très-simple qui représente la vitesse «lu son dans 

 le fluide élastique, formule à laquelle on étoit arrivé, 

 avant lui, par une autre route. Il s'en suit, que si le 

 fluide est homogène , et sa température constante , le 

 sou marche avec une vitesse uniforme , et identique 

 pour les sons graves et les sons aigus. La différente 

 densité du fluide ninflue pas non plus ( d'après la for- 

 mule ) sur la vitesse de la propagation; mai^, si la tem- 

 pérature s'élève, ou s'abaisse, la vitesse du son s'accroît 

 ou diminue , eu raison sou-doublée de l'élasticité spé- 

 cifique. 



Aj)[)liquant les valeurs numériques aux quantités re- 

 présentées par la formule, et supposant ( à la tempéra- 

 ture de la glace , et sous la pression barométrique de 

 o'",76 ) la densité de l'air sec, à celle du mercure = 

 I :io4(î'^(i) t représentant les degrés centigrades au-dessus 

 du tenue delà glace , il trouve la vitesse du son = 279"", 29 



^'^i +0,00375 t par seconde. Pour l'air humiîle , l'ex- 

 pression ci-dessus doit être multipliée par le coefficient 



i pi 



— 7 -■ .. - . n étant la pression qu'éprouve l'air , 



»/( I 0,37651 P' ^ ^ ^ ^ 



et p' celle de la vapeur aqueuse. Il en résulte , que la 

 vitesse du son est un peu plus grande dans l'air humide 



{i) 1,'auteur Va puisée dans l'excellent Traité de physique 

 de fllr. Riot. (R) 



