SoB tA VITESSE DU Soif , PlC.' - tl3 



Dans la vapeur aqueuse = 353-7 mètres. 

 Dans le giiz azote. . . . = 283.7 

 Dans le gaz oxigène. . . = 2G5.9 

 Dans le gaz acide catbon. = 2:^6,6 



On voit , qu'à l'exception de la vapeur aqueuse , la 

 Vitesse du son dans les gaz ingrédiens de l'air atmos- 

 phérique , est l)ien moindre que dans le composé. 

 Daiileurs. l'nuilé de son qui a lieu dans le tuyau d'orgue 

 malgré 1 hétérogénéité des fluides élasiiques vihrans, 

 reste une objection péremptoirc contre lexplicatîon de 

 Benzenberg , à laquelle , au demeurant , il a renoncé 

 d'après les argumens dOlbers. 



L'auteur conclut de tout ce qui précède, que toutes 

 les tentatives des physiciens pour accorder la théorie et 

 l'expérience dans la propagation du son étoient insufH- 

 santes jusqu'à l'époque où le génie supérieur de La Place 

 a trouvé la véritable solution àe cette question difficile. 



Il nous sera difficile à nous, de donner dans un ex- 

 trait une idée nette, et sur-tout complète, des dévelnppe- 

 niens par lesquels l'auteur appuyé l'idée fondamentale 

 du savant géomètre français : toutefois il faut le tenter. 



L'expérience nous apprend que toute compression 

 brusque , et , en général , tout changement prorapt do 

 volume dans un solide et dans un fluide élastique, dé- 

 gage, ou absorbe, une certaine aliquote de ce calorique 

 dont tous les corps sont naturellement imprégnés, sans 

 qu'il entre dans leur composition chimique. La chaleur 

 qu'acquièrent les solides dans la percussion,* celle, ca* 

 pable d'allumer un combustible, qu'on produit en com- 

 primant brusquement l'air; le froid qui résulte de la 

 dilatation subite de ce fluide , préalablement con)primé; 

 Ions ces faits bien connus sont des preuves irréfrugable.5 

 du principe avancé. 



Nous avons vu que les phénomènes du son doivenp 

 ^tre attribués à des condensations et raréfactions succes-t 



Se, et Arts. Noue, iérie. \o\. iSj. K". Z, Octolf. 182». U, 



