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Soit une circonférence de cercle du rayon CB, sup- 

 posée ayant quelque niasse : soit une particule de ma- 

 tière M, placée quelque part dans l'intérieur de cette 

 circonférence; soit le rayon CD passant par le cen- 

 tre de cette particule; et soit AB une ligne passant par 

 cette particule et perpendiculaire sur ce rayon, laquelle 

 par conséquent partagera la circonférence en deux seg- 

 rnens inégaux. Cela posé, je dis : qu'en admettant l'at- 

 traction newtonienne, la particule sera attirée par le 

 petit segment , plus fortement que par le grand; et que 

 par conséquent , elle avancera toujours dans le petit seg- 

 ment , jusqu'il ce qu'elle vienne en contact avec la cir- 

 conférence (i). 



En efftt : soient divisés l'un et l'autre des segmens, par 

 des lignes qui se croisent sur la particule, en petits arcs 

 PQ, p (J ^ que j'appellerai ici, respectivement antago- 

 nistes. Il est aisé de voir que la grandeur (c'est-à-dire la 

 masse) de ces petits arcs est simplement proportion- 

 nelle à leur distance de la particule, tandis que leur 

 force attractive sur la particule est inversement propor- 

 tionnelle au carré de cette distance , d'où il résulte que 

 leur action sur la particule sera inversement proporiion- 

 nt'lle a cette dislance. Ce que je dis des deux petits arcS 

 antagonistes, je peux le dire de tous les autres arcs an- 

 tagonistes, et par conséquent des sommes de ces arcs ,' 



(i) Il est aisé de voir que ce cas n'est point celui «l'une pailicule 

 j)lacée excentriquement dans l'intérieur d'une sphère creuse. 



