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Si nous représentons rintonsilc totale de la lumière, eu 

 un point quelconque d'un spectre partiellement absorbé, 

 par les ordonnées d'une courbe , dont les abscisses in- 

 diquent la place des rayons dans l'ordre de leur réfran- 

 gibilité , on reconnaîtra, au nombre énorme des maxima 

 et dos minima de cette courbe , à ses contours brusqués, 

 <'t aux fréquentes annihilations de ses valeurs pour une 

 étendue considérable de ses abscisses, que son équation, 

 si toutefois elle est réductible à une expression analyti- 

 que, doit être d'une nature singulière et complexe, et 

 dans tous les cas , renfermer un grand nombre de 

 constantes arbitraires dépendant du rapport qui existe 

 entre le milieu et la lumière , aussi bien que des tran- 

 cendantes d'un ordre élevé. Si donc nous n'aperce- 

 vons pas comment de tels phénomènes se concilient avec 

 1 une ou 1 autre des deux théories rivales de l'optique , 

 nous ne devons pas les en accuser, et nous devons plutôt 

 chercher à reconnaître, par exemple, s'il y a quelque chose 

 dans ces phénomènes considérés en général, qui soit in- 

 compatible, soit avec les principes mécaniques du son , 

 soit avec les notions qui forment les traits fondamentaux 

 des deux théories. 



Maintenant, en ce qui concerne le fait général de 

 l'obstruction et de l'extinction de la lumière dans son pas- 

 sage au travers des milieux grossiers , si nous comparons 

 la théorie corpusculaire et la théorie ondulatoire , nous 

 trouverons que la première en appelle à notre ignorance, 

 et la seconde à nos connaissances , pour Texplication 

 des phénomènes de l'absorption. Lorsqu'on recourt à la 

 doctrine corpusculaire , on se trouve dans le cas d'ex- 



