Sun l'absorption de l.v lumière. G.» 



pour la fréquence îles ondulations. Sans prétendre ana- 

 lyser la structure de tel ou tel milieu optique donné, 

 il suffira pour notre but d'indiquer des structures et des 

 combinaisons, dans lesquelles Fair tient lieu de léther, 

 comme milieu ondulant , et qui seraient incapables de 

 transmettre un son musical d'un ton donné , ou ne pour- 

 raient le transmettre que beaucoup moins promptement 

 que les sons pris dans d'autres tons, même voisins. 

 Car les faits que l'expérience , ou une tbéorie assez bien 

 établie pour valoir l'expérience , démontre être possibles 

 dans le cas des sons musicaux, trouvent (il est difficile de 

 le nier) leurs analogues ou leurs représentatifs dans les 

 phénomènes des couleurs, lorsqu'on les rapporte aux vi- 

 brations d'un éther. 



Un exemple d'une combinaison acoustique , ou d'un sys- 

 tème vibratoire composé, incapable de transmettre un son 

 musical d un ton donné, nous est fourni par le tube AE ^ 

 {Fig. 1 ) qui, après avoir été simple sur une certaine lon- 

 gueur ÀB , se divise , au point B , en deux branches égales 

 et symétriquement disposées, BCelhc^ qui se réunissent 

 ensuite en Ddet reforment un tube simple DE, dont la 

 direction (comme celle de AB) partage l'angle que for- 

 ment les deux branches. Les branches sont d'inégales lon- 

 gueurs, l'une BCD étant plus longue que l'autre, d'une 

 quantité égale à la moitié de la longueur de l'ondulation 

 de la note musicale en question. 11 est évident alors que, 

 si la note est produite en A^ chaque ondulation se sub- 

 divisera en Bbj et que les parties séparées chemineront le 

 long des deux branches, avec une égale intensité, jus- 

 qu'à leur réunion en Dd. Cependant elles arriveront l\ 



