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ce. point, dîiiis des phases opposées, et par conséquent 

 (îlles se détruiront mutuellement à leur point de réunion, 

 et dans tous les points de leur course ultérieure le long 

 du tube DE : en sorte que, si l'on applique l'oreille en £", 

 on n'entendra aucun son, ou on n'en entendra qu'un 

 très-faible, provenant de quelque légère inégalité dans 

 les intensités avec lesquelles les ondulations arrivent par 

 les deux brandies du tube, inégalité qu'on peut faire dis- 

 paraître, en donnant à la branche la plus longue une 

 section un peu plus grande qu'à l'autre (i). 



Supposons maintenant que le tube, au lieu d'être cylin- 

 drique, soit carré, et que toute la parois d'une chambre 

 soit occupée par les orifices A ^ de pareils tubes, ne lais- 

 sant entr'eux que les intervalles nécessaires pour qu'ils 

 soient convenablement supportés et subdivisés en deux 

 branches de la manière indiquée plus haut. Supposons de 

 plus que les autres extrémités £, de tous les tubes réunis, 

 s'ouvrent de la même manière dans une autre cham- 

 bre, placée à une distance considérable de la précédente, 

 et séparée d'elle par de la maçonnerie , ou d'autres maté- 

 riaux remplissanttousles intervalles des tubes , de manière 

 a intercepter complètement les sons. 



(i) Je dois faire remarquer que je n'ai pas fait l'expérience de'crite 

 dans le texte, et que je ne sais pas que personne l'ait jamais faite; 

 mais il est facile de voir quelle doit réussir, et qu'elle fournirait une 

 explication très-satisfaisante du principe de l'interférence. Au lieu 

 d'un tube renfermant de l'air , on pourrait se servir d'un canal ren- 

 fermant de l'eau, dans lequel des ondes d'une certaine amplitude, 

 produites à l'une des extrémités, par quelque mécanisme, ne se pro- 

 pageraient pas au-delà du point de réunion D, des deux brandies 

 dans lesquelles le canal primitif A J] se serait divisé. 



