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daires de la lame, au moment où Ton fermera le circuit 

 voltaïque , il se formera deux apparences sur A B ; mais 

 au lieu d'êlre séparées l'une de l'autre par un intervalle 

 considérable, elles s'étendront toutes les deux jusqu'à la 

 traverse V, sans qu'il y ait de changement sensible dans 

 les anneaux qui se trouvent compris dans cet intervalle. 

 Mais si l'on substitue une séparation de métal à la tra- 

 verse isolante V, les apparences se forment à distance 

 l'une de l'autre, et sont déformées comme lorsque l'on 

 n'interpose aucune lame entre les pointes PetN. 



On peut conclure de cette observation , d'abord que 

 l'état électrique de la lame seule , n'exerce aucune in- 

 fluence sur l'aplatissement des deux apparences; en se- 

 cond lieu, que cette déformation dépend en quelque ma- 

 nière de l'électricité qui passe directement par le liquide 

 de la pointe P à la pointe N. Cette dernière condition 

 est essentielle pour la production du phénomène, et nous 

 allons chercher à l'examiner dans ses différentes parties. 



Dans ce but nous observerons d'abord que les courans 

 électriques une fois qu'ils sont entrés dans la lame A B 

 (y?^. I ) au-dessous de la pointe P , ne l'abandonnent 

 plus que pour sortir du côté opposé au-dessous de la pointe 

 négative N. En effet, si l'on observe attentivement la 

 surface inférieure de la lame , on n'y découvre jamais au- 

 cune coloration. Si les courans avaient traversé l'épaisseur 

 de cette lame de manière à parcourir la route plus ou 

 moins tortueuse ^ o n , il se serait formé aux points où 

 ils seraient entrés et d'où ils seraient sortis , deux autres 

 pôles secondaires qui se seraient couverts des couches or- 

 dinaires. 



