nONSTIT. ATOMIQUE DES FLUIDK.S ÉLASTIQUES. 321 



leur répulsion nuUuelle est due à la répulsion des molé- 

 cules du calorique ; — et endn que cette répulsion n'est 

 sensible qu'à des distances imperceptibles. Si ces sup- 

 positions sont accordées, les lois de Mariotlc et de Dat- 

 ion sont susceptibles d'une démonstration rigoureuse , et 

 sont de plus applicables à tous les fluides élastiques, quels 

 que soient la nature et le nombre de leurs molécules. 

 Il est un troisième argument mentionné par le Dr. 

 Prout, auquel M. Dumas attache beaucoup d'importance, 

 pour soutenir la doctrine de l'égalité du nombre des atomes 

 dans un volume donné. li est fondé sur les expériences 

 récentes de MM. De La Rive etMarcet, qui montrent que 

 tous les gaz, dans des volumes égaux, offrent la même 

 capacité pour la chaleur. Or il y a déjà long-temps que 

 le Dr. Dalton a suggéré comme l'hypothèse la plus pro- 

 bable sur les rapports qui existent entre les fluides élas- 

 tiques et la chaleur, « que la quantité de chaleur qui ap- 

 partient aux dernières particules de tous les fluides élas- 

 tiques, doit être la même sous des pressions et des tempé- 

 ratures égales. » MM. Dulong et Petit ont dès-lors inféré de 

 leurs expériences , que la chaleur spécifique de quelques 

 corps simples^ à l'état solide, multipliée par leur poids 

 atomique, donne pour produit une quantité constante (i). 

 M. Neumann a démontré plus récemment que cette loi 

 s'étendait à quelques substances minérales composées (2). 

 Admettant alors que la chaleur spécifique des gaz est égaie 



(1) J,in. lie Ch. vl ,le Phys. T. X, p. /^oî. 



(2) Po<:;^eHilotJ)'s Annalen , T. XXIII , p. "îa. 



■'^cii'ricfs et Arts. Juillet 18^4. 



