
DÉTERMINAT. DES DENSITÉS DE L'ÉTUER. 129 
tivement aux réfractions observées , nous essaierons 
de lui en substituer un autre, qui en différera fort 
peu, toutefois, dans les limites que nous pouvons 
atteindre et qui comprennent la principale partie de 
notre atmosphère. Pour en obtenir l'expression, qui 
offre d’ailleurs assez de simplicité, soient x, y deux 
indéterminées ; nous ferons d’abord 
Æ tt æ 
= EL — — PL TETE 
1+y LE ‘Ni LI) 
1000 
mais ensuile pour exprimer que {" est la température 

=rz—(i—#); 
extrême de l’espace, on fera 7” infini, ce qui don- 
mera æ—{—{"ety—=:#5. On aura donc généralement 
l à 
PTT " . 5 , : 
= +41". Cette expression du décroissement 
1+ 
10 000 
de température admise, on pourra chercher les den- 
! 
sités et les pressions qui répondent à diverses hauteurs 
dans l’atmosphère. Pour cela il faudra introduire une 
modification convenable dans la seconde des équations 
fondamentales (2) ci-dessus. En représentant par y la 
dilatation de l'air sec pour 1° du thermomètre centi- 
grade — 0,00375 d’après les expériences très- précises 
de Mr. Gay-Lussac, on aura 

£ r® D  gp(r+yt') ‘D'ar' ro 
— EE , dr'——d(p'g ). 
£ r° D £P (1 +yl) © P Le] 
Effectuant les substitutions et différentiations, il vient 
s LT D' a 
ne D'àr' da .np(s+#t AS Pr € de 
É:? D(1+2) D(:1+71) 
Pour simplifier l'intégration , on pourra substituer 
P 5 , P 

LA N . da 
à r' et dr’ leurs valeurs en fonction de 1", tirées de 
Sciences et Arts. Juin +830. I 
