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beaucoup d’affinité avec celle de la force requife pour rompre 
les corps, parceque d’un còté il n’y a gueres de corps fi 
durs qui ne fe courbent avant que de rompre, & que d’un 
autre còté les corps les- plus élaftiques rompent lorfqu’on les 
plie audelà d’un certain degré. Comme cette queftion a été 
fort débattue, il ne fera pas inutile de' propofer là deflus les 
remarques fuivantes. 
Il 
Tab. V. Fig. 1. Soit 4B une poutre fichée dans un Mur 
en BC, & portant en a un poids P. A mefure qu’on aug- 
mente ce poids la poutre fe courbera d’avantage, & cela peut 
aller an point qu'elle rompt, ce qui ordinairement arrive en 
B., Il elt évident que la partie fupérieure de la poutre s’étend 
tandis que la partie inférieure fe comprime, & qu’en tant que 
la fe@ion BC peut étre regardée comme un levier, le point 
d’appuy elt entre B, C, comme p. ex, en D. 
IIL 
Fig. 2. Mais cette maniere d’envifager la courbure elt 
trop vague. Concevons donc dans une poutre AB avant qu’on 
la plie deux fe@ions ab, ab. Il el clair qu’en la pliant les 
particules de ces fe@ions auront la pofition cd, cd. Elles 
s'éloignent les unes des autres dans la partie fupérieure ae, 
ae, & fe rapprochent dans la partie inférieure ed, ed. Les 
points e, e pourront plus ou moins étre confidérés comme 
des points d’appuy. 
IV. A 
Or la force requife pour étendre & pour comprimer eft 
en elle-mème une fonQion de la diftance des particules qui 
par cette force doivent s’éloigner ou fe rapprocher les unes 
des autres, plus qu'elles. ne le font dans leur état naturel, 
a F 2 = 
