LI, na 
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cette expreffion en pofant 2 variable, & pofant la differen- 
tielle =0, nous aurons 
o=anl” 6° 0° yu} — &c, 
—anla— 2) — Cn° (a-0)} — yn° (A—-0)t — &o. 
Le premier terme de cette expreflion étant pris tout feul 
‘ comme cela peut fe faire lorsque la barre m’'eft pliée que fort 
peu, on a ( = } a, de forte que dans ces cas le point d’ap- 
puy et au milieu de l’épaiffeur ab. 
VII 
Les coéfficiens @, €, y, &c. étant incorinus il feroit inutile 
d’entrer plus en detail. Jobferve donc que dans les applica- 
tions qu’on a faites de cette théorie aux cas où la poutre étoit 
pliée au point d'ètre rompue, on s’eft contenté du premier 
terme. On en a déduit que la force requife pour cet eifet croît 
en raifon du quarré de Pépaiffeur totale a. C’étoit fuppofer 
que le rapport a: € reftoit conftant. Les expériences n’ont 
pas été fort contraires à cette fuppofition. Or comme dans 
ce mémoire il ne fera queftion que des cas, où les lames 
élaltiques dans leurs ofcillations fe courbent infiniment peu, 
nous fommes d’autant plus en droit de retenir le PIREO: 
coéfficient @ tout feul, 
VIIL 
A cet égard donc on établit que /a force requife pour plier 
une lame élaftique croît en raifon de la courbure qu'on lui donne, 
ou ce qui revient au mème, er raifon réciproque du rayon ofcw. 
lateur. C’eft auffi le principe dont je me fervirai, pour cal- 
culer ces ofcillations, afin de pouvoir enfuite comparer le 
calcul aux expériences que jai faites, dans le but d’examiner 
toute cette théorie, 
