246 pes )o(d 
pliquée PM fera —Vrr—xx, 
PRESA 

larc Mm = 
Nrr XX 
la force avec laquelle cet arc et pouflè perpendiculairement en- 
dehors 
brdx 
Nrr—xx° x 
en décompofant cette force, il en réfulte une aGion fuivant CH 
bxdx 
Zi ——__ 
/rr—-xx 
En intégrant cette quantité on trouve C—bVrr— xx; cette 
formule devant s’évanonir, quand x—=r cos. 6; (C fera 
—bW/rr—rrcof 6 —br fin,9; fubftituant cette valeur de C, 
& failant x—=r, on aura pour l’intégrale complette br fin. , 
& pour les preflions fuivant C H fur tout l’arc FG, 2br fin.6, 
qu'il faut faire — 2wa fin.9, ce qui donneroit fimplement 
ma==br; m deviendroit donc, comme il eft naturel, plas 
petit que dans la folution précédente, & 4 ne fe trouvant plus 
dans l’équation, c’elt une marque, que le tube ne creveroit 
que dans les endroits les plus foibles, mais que du refte ce 
m'eft ni le demi-cercle ni tel autre arc que ce foit, qui don- 
neroit le plus de facilité au fluide à faire éclater le tube ; le rapport de 
l’a&ion & de la réaion étant le mème pour tous les arcs. 

Le mème problèéme peut fe réfoudre \encore d’une autre 
maniere par la théorie du levier, en fuppofant (ce qui d’ail- 
leurs doit arriver fort fouvent, furtout lorsque le tube eft 
compofé d’une matière bien pliante & élaftique, comme de la 
veffie ) que le fluide élaftique, au lieu de rompre le tube en 
Lao, ou d’en chaffler un morceau, n’y produit qu’une cre- 
vafle, 
Soyent donc encore dans la Fig. 6. les deux cercles cone 
centriques, qui repréfentent la coupe du tube, & l’épaifleur de 
