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Ta matière. Suppofons, que le fuide foit fur le point de pro- 
duire une crevaffe en F, & d’écarter les deux arcs du cercle 
fur le point d’appui immobile G; appelions comme aupara- 
vant le rayon CG, rs la force de la matière multipliée par 
fon épaiffeur, ma; la force du fluide, è; lare FG, 26: 
prenons à préfent une partie M 7 infiniment petite de l’arc FG, 
tirons le rayon CM, & fur ce rayon la perpendiculaire GN, 
on aura b. Mm, GN pour le moment de l’a&tion du fluide fur 
Mm par rapport au centre de mouvement G. Or en appellant 
langle variable GCM, ©; on aura Mm—=rdo, & GN 
—=r fin. ®, donc l’expreffion de ci- deflus fe change en celle-ci 
‘ br dofinw, dont l’intégrale donne CT— dr" col = br — 
br? cof. w, puisque l’intégrale doit s'évanouir, quand @ —=0,; 
& qu’alors cofw—=1t, Mettant 24 pour ©, on trouve br? — 
br? cof.26 pour l’intégrale complette, 
Comme la réa&ion de la matière du tube s’exerce au point 
F fuivant la tangente FH, tirons fur cette tangente la perpen- 
diculaire G H, on aura pour le moment de cette force, ma. G H. 
Or GH== FG, fin GFH, FG=-2rfin. è, & fin GFH= 
fin+FCG=-fin.9, done GH—=-2r fin. 9, donc ce moment 
devient 2w2r a finm.?9 — br? — br? coff 28, cu 2 wa fin. ?8 
—br —brcof 28. Or coff 29 —V1— fn."260; fin 29 
— 2'fin. 6 cf; fin 25-= 4 fim. > 8 cof?6 — 4 fin? 0 — 
4fn.*8; donc co 26 —4 1 — 4 fn? 954 4 fin.*64— 
1—T—2fmn.=9. Subfltituant cette valeur de cof. 2 8 dans notre 
équation, on a 2mafinm.=0—br — br + 2br fin." è, ou ma 
— br, comme nous l’avions trouvé par la folution precedente : 
& il femble, que cet accord confirme en quelque manière la 
méthode, qui nous a paru préférable, mais que nous foùmet- 
tons au refte au jugement de nos Leceurs, 
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