46 CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 
Is y ont réussi grâce à des mesures énergiques : à Pa- 
nama et à Colon, toutes les habitations furent désinfec- 
lées, on pava les rues en briques, on construisit des 
égouts et on amena de l’eau potable. Dans l'isthme, les 
employés furent logés dans des maisons protégées par 
des moustiquaires, et on couvrit de pétrole les eaux 
slagnantes en leur procurant un écoulement. 
A l'origine, on emplovait presque exclusivement des 
nègres des Antilles (16.078 au 30 juin 1908), mais l'a- 
mélioration des conditions hygiéniques permet d'avoir 
recours de plus en plus aux travailleurs européens, 
dont le nombre est passé de 500, au 30 juin1906, à 4.913 
au 30 juin 1908. Ce sont surtout des Espagnois (Galiciens 
et Castillans) pour les cinq sixièmes, des Italiens et des 
Grecs. Les employés et ingénieurs sont presque tous 
Américains. 
De la côte de l'Atlantique à celle du Pacifique, le canal 
aura 66 kilomètres de longueur; mais, pour gagner les 
eaux profondes, on draguera, de chaque côté, sur un 
parcours de 6 kilomètres et demi. Le niveau le plus 
élevé atteindra 25%,84, la profondeur minima 122,46, 
la largeur minima au fond 60®,80 (à la Culebra). Pour 
chaque écluse, la longueur utile sera de 30% mètres et 
la largeur de 33%,4%. Le rayon minimum des courbes 
ne dépassera pas 1.700 mètres et la moyenne sera de 
3.000 mètres. La différence maxima du niveau des 
écluses atteindra 9,72. La traversée du canal exigera 
de 8 à 10 heures. Au 30 septembre 4908, les frais s'éle- 
vaient à 855 millions de francs; la dépense totale est 
évaluée à 2.325 millions de francs. 
Pierre Clerget, 
Professeur à l'Ecole supérieure de Commerce de Lyon. 
$S 3. — Physique 
influence de l’air dissous sur la densité 
de Feau. — La variation de densité qu'éprouve l’eau 
privée d'air au contact prolongé de ce gaz a élé étudiée 
par MM. Marek et Mahlke à l’aide de pesées hydros- 
tatiques. Cependant, aucune relation détaillée de ces 
expériences n'a été faite, et, comme les auteurs n'ont 
pas déterminé le degré de saturation de l’eau sur 
laquelle ils opéraient, leurs expériences n’ont pas paru 
suffisamment sûres pour servir de base aux réductions 
des pesées hydrostatiques de haute précision exécutées 
au Bureau international des Poids et Mesures à l’occa- 
sion de la détermination du volume du kilogramme 
d'eau. ; 
M. P. Chappuis, chargé d’une nouvelle étude de la 
question, vient de communiquer les résultats qu'il a 
obtenus au dernier Congrès de la Société helvétique 
des Sciences naturelles, à Lausanne". Il à déterminé 
la différence de densité de l’eau aérée par deux pro- 
cédés différents. Le premier procédé, appelé méthode 
du flacon, consiste à mesurer le volume occupé suc- 
cessivement par des masses déterminées d’eau privée 
d'air et d'eau aérée dans un flacon de verre, de 500 cen- 
timètres cubes environ de capacité, dont le col étroit, 
formé d'un tube capillaire divisé, permet d'apprécier 
de très petites fractions de la capacité totale. Suivant 
le deuxième procédé, on pèse successivement dans 
l'eau privée d’air et dans l’eau aérée un corps de verre 
de grand volume, dont la dilatation est connue avec 
une approximation suffisante. 
On à eu soin, dans l’une et l’autre série de mesures, 
de maintenir la température de l’eau et des ballons de 
verre dans le voisinage du maximum apparent de den- 
sité de l'eau, afin de réduire autant que possible les 
corrections relatives à la dilatation de l'eau. Les 
mesures sur l’eau aérée ont été faites à saturation com- 
plète, ce qui implique une source d'erreur qu'il n'a 
pas toujours été possible d'éviter, savoir la séparation 
de bulles d’air sur les parois des flacons ou du corps 
immergé. Il est aisé de reconnaître que cette cause 
‘ Arch. des Sciences phys. et nat., 4 pér., t. 
n° 40, p. 356. 
XXVII, 
d'erreur tend à exagérer la différence : densité de l’eau 
privée d'air densité de l’eau aérée dans la méthode 
du flacon, tandis qu'elle la réduit dans le cas des 
pesées hydrostatiques. Le résultat de la première 
méthode peut donc être considéré comme une valeur 
maximum, celui de la deuxième comme un minimum. 
Voici les résultats “btenus par M. Chappuis à la tem 
pérature moyenne de 6°: 
VARIATION DE DENSITÉ 
eau pure — eau aérée 
0,000 0037 
Méthode du flacon (9 mesures). . 
Méthode des pesées hydrostatiques 
(HAmesuieS) ER 0,000.002% 
La valeur moyenne de la variation de densité entre 
l'eau pure et l'eau aérée est donc de 3 milliunièmes 
(0,000.003). 
Les membranes aqueuses et les phéno- 
mènes superficiels. — On sait que tous les corps 
sont recouverts de membranes aqueuses dont l’épais- 
seur, dans le cas de matières chimiquement identi- 
ques, dépend de l’état de leur surface. C'est ainsi que, 
pour les tôles polies, cette épaisseur est plus considé- 
rable que pour les tôles dépolies, et que l'usure à 
l'émeri ainsi que l'immersion dans l’eau exercent des 
effets analogues. L'épaisseur d'une membrane aqueuse, 
abandonnée à elle-même, décroît, en s’approchant 
asymptotiquement d'une valeur limite. ; 
M. E. Cohnstædt', dans un récent travail exécuté 
au Laboratoire de la Société de Physique de Francfort- 
sur-le-Main, étudie les phénomènes superficiels qui se 
rattachent à la formation de ces membranes aqueuses. 
Sa méthode est basée sur le fait que l'épaisseur de la 
membrane augmente ou d minue à mesure que s'ac- 
croît ou décroit Phumidité du gaz ambiant, de façon à 
établir un état d'équilibre entre la membrane et cette 
humidité. En augmentant la température, on réduit 
l'épaisseur de la membrane, tandis qu'un abaissement 
de la pression du gaz ambiant, à humidité constante, 
reste inactif à cet égard. La tension superficielle de 
l'eau, calculée par la fonction thermique de la mem 
brane aqueuse, concorde bien avec la valeur directe- 
ment observée par M. Quincke. L'effet Pouillet, à 
l'encontre des vues généralement recues, serait dû, non 
à la contraction subie par l’eau à la surface de la 
substance, mais, bien au contraire, à la dissolution de 
la membrane aqueuse. 
Les substances à membrane aqueuse amincie peu- 
vent êlre régénérées par quatre moyens, à savoir : 
jo par l'introduction dans le vide et l'abandon subsé- 
quent à l'air atmosphérique; 2 par un bain à l’eau; 
30 par l'action de la lumière ultra-violette; 4° par la 
destruction mécanique de la couche métallique super- 
ficielle (usure à l'émeri ou à la lime). : 
Dans le cas de l'aluminium, l'épaisseur de la mem- 
brane augmente, après le commencement de la régé- 
nération à l'air de la salle, en trois jours jusqu'à une 
valeur septuple, pour tomber ensuite à la moitié, 
pendant un intervalle à peu près égal, et en quarante 
jours environ à 5 °/,. La valeur limite minimum est 
sensiblement atteinte après cent jours. D'une facon 
wénérale, la période de décroissance, plus courte pour 
d'autres substances, est proportionnelle à l'équivalent 
électro-chimique. Le minimum décroit à mesure que 
diminue la densité des substances. Les irradiations de: 
lumière visible diminuent et celles de lumière ultra- 
violette augmentent l'épaisseur de la membrane 
aqueuse. D'autre part, l'action de la lumière visible 
réduit de beaucoup la faculté que possède l'aluminium 
de décomposer les acides (le rend passif). 
Quant aux relations qui existent entre la membrane 
aqueuse et la conduction de l'électricité dans les gaz, 
l'auteur constate les faits suivants : La résistance d’un 
tube à vide décroit en raison du temps de passage du 
DRE Un CR RP RE 
1 Phys. Zeitschr., n° 18, 1909. 
