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ACADÉMIES ET SOCIÉTÉS SAVANTES 
de l’air liquide, un nombre considérable de substances 
organiques en solution dans différents solvants. a. Il se 
dégage de cette étude que l'intensité de la phospho- 
rescence observée immédiatement après l’éclairement 
est liée étroitement à la constitution moléculaire du 
corps. b. Pour les solvants de caractère chimique 
semblable, on remarque dans le spectre de phospho- 
rescence un fait analogue à celui qui se produit, selon 
la règle de Kundt, dans l'absorption. Le spectre de 
phosphorescence est déplacé vers le rouge lorsqu'on à 
un solvant possédant un grand pouvoir de dispersion, 
ec. Les substances aromatiques donnent, en solution 
alcoolique, un spectre de phosphorescence à bandes 
sur fond continu. d. L'intensité du spectre continu 
décroît avec le temps plus vite que celle du spectre de 
bandes; les longueurs d’onde plus faibles disparaissent 
moins vite que les plus grandes. e. Le spectre de 
bandes d'un grand nombre de substances se réduit à 
un spectre présentant des groupes de lignes étroits et 
réguliers. {. En comparant les spectres de fluorescence 
obtenus à la température ordinaire par Stark, Ley, 
Engelhardt et d’autres pour les mêmes corps, avec les 
spectres de phosphorescence étudiés à la température 
de l'air liquide, on remarque pour ces derniers un 
déplacement considérable vers le rouge. g. En compa- 
rant, au contraire, les spectres de l'auteur avec les 
spectres de cathodofluorescence de Goldstein, on 
observe dans les premiers un déplacement vers le 
violet. Z. 11 existe, pour les corps de la série benzé- 
nique, un rapport simple entre les bandes caractéris- 
tiques d'absorption dans l'ultra-violet et les bandes de 
phosphorescence; Ja différence des nombres de vibra- 
Lions est constante pour un même corps.L'examen de la 
phosphorescence à la température de l'air liquide est 
un moyen excellent pour vérifier la pureté d'un corps 
organique. II. L'auteur communique certaines diver- 
gences de la loi de Stockes qu'il a observées à diffé- 
rentes températures. La théorie corpusculaire de la 
lumière fournit pour K, la constante universelle de 
Boltzmann, la valeur 7,5.140—17, Cette constante, calculée 
par Einstein, d’après la théorie cinétique des gaz, est 
K—6,5.10-17. La coïncidence remarquable de ces 
résultats, établis de façon si différente, est favorable à 
la théorie corpusculaire de la lumière. — M. G. Gouy : 
Sur les décharges électriques dans les champs magné- 
tiques intenses. On sait que la décharge dans les gaz 
raréfiés est profondément modifiée par le champ ma- 
ynétique. La cathode devient la source de rayons 
magnéto-cathodiques qui dessinent les lignes de force 
(Plücker, Birkeland, Broca, Villard), et dont la nature 
n'est pas encore connue d'une manière certaine. L'au- 
teur laisse de côté les phénomènes qui ont la cathode 
comme point de départ, pour ne s'occuper que de 
ceux, encore peu étudiés, qui se montrent au voisi- 
nage de l'anode et qui forment la couronne magnéto- 
anodique. La couronne magnéto-anodique prend tout 
son développement quand la cathode cesse d'émettre 
ses rayons propres; cela s'obtient en donnant à la 
cathode une très grande surface, qui produit une 
baisse de 90 o/, sur le voltage du tube. La couronne 
entoure l’anode d'un anneau lumineux, plus ou moins 
bien défini, dont le milieu est obscur; elle prend sou- 
vent des dimensions considérables, Tout obstacle qui 
rencontre la couronne y produit une sorte d’ondulation 
ou de zigzag, qui est la particularité la plus intéres- 
sante de ces expériences. C’est une sinusoïde ou une 
ligne brisée, tracée sur un tube de force magnétique. 
L'amplitude du zigzag varie de { millimètre à plusieurs 
centimètres; le pas semble étre inversement propor- 
tionnel au champ; il est compris entre 0,5 et 8 mil- 
mètres. La direction du champ est bissectrice de l'angle 
du zigzag. Un observateur qui parcourrait la couronne 
en marchant en sens inverse du courant magnétisant 
rencontrerait l'obstacle avant les ondulations qu'il 
produit. L'aspect du phénomène suggère l’idée que 
l'agent lumineux, existant dans la couronne, est dévié 
de sa position normale par l'obstacle, et 7 revient en 
exécutant des oscillations amorties, parallèlement au 
champ magnétique, pendant qu'une sorte de dérive 
l’entraîne dans un sens perpendiculaire. On peut faire 
l'hypothèse que cet agent n'est autre que celui du 
rayon magnéto-cathodique, qui oscillerait ainsi sui- 
vant la ligne de force magnétique, de part et d’autre 
d’une position d'équilibre. Quant à la dérive, elle résul- 
terait de l’action transversale du champ électrique sur 
le rayon magnéto-cathodique, découverte par M. Vil- 
lard. — MM. Ch. Féry et C. Chéneveau : La loi du 
rayonnement des lampes à incandescence. Par l'appli- 
cation des lois connues du rayonnement et en faisant 
quelques hypothèses supplémentaires, MM. Féry et 
Chéneveau sont arrivés à formuler la loi qui lie l'in- 
tensité lumineuse obtenue aux watts dépensés dans le 
filament. Les hypothèses faites par ces auteurs sont les 
suivantes : 1° Dans les lampes à incandescence, la 
presque totalité de l'énergie est dissipée par rayonne- 
ment, et l'on peut négliger les pertes par les attaches 
du filament et celles dues à la convection de l’ampoule. 
La conséquence est que le filament de charbon doit 
suivre la loi de Stefan: (1) W—a0#, en faisant l'hypothèse 
nouvelle que le charbon ne s'éloigne pas sensiblement 
du corps noir, ou tout au moins se comporte comme un 
corps gris. 2° Ils ont admis aussi que, dans les limites 
étudiées, w variant dans le rapport de 4 à 3, le dépla- 
cement dela longueur d'onde du maximum de l'énergie 
dans le spectre est assez faible pour pouvoir être né- 
gligé. Si cette supposition est exacte, la loi du rayon- 
B 
nement monochromatique : (2) h —Ae ! pourra être 
appliquée en faisant À—0:,54 (longueur d'onde de 
Langley). Les formules 1 et 2 ont été vérifiées expé- 
rimentalement, la première au moyen d’un pyromètre 
optique à absorption, et la seconde par des mesures 
photométriques ordinaires ou par l'emploi du photo- 
mètre à lecture directe de C. Féry. Pour étendre ces 
hypothèses aux lampes à filament métallique et en 
particulier à la lampe Z, étudiée par les auteurs, ces 
derniers ont admis que la loi du rayonnement total du 
tungstène se faisait suivant une loi de la forme : 
W— «0%, la valeur x étant très voisine de celle du pla- 
tine. En déterminant par l'expérience x pour le pla- 
tine, ils sont arrivés à la valeur numérique 4,6. Ils onk, 
au cours de ce travail, remarqué que le point de fusion 
du platine oscille entre 1.710°et 1.750°, suivant qu'il est 
fondu en atmosphère oxydaute ou réductrice. Gette 
propriété est d'ailleurs connue pour d'autres métaux. 
En appliquant à la loi du rayonnement (2) la valeur 
déduite pour la température de la formule : W— a0%5, le 
calcul et l'expérience se trouvent d'accord, comme le 
montrent les tableaux donnant en fonction des watts 
I, calculé ou mesuré photométriquement; l'erreur 
maxima ne dépasse pas 3 °/,. La conclusion de ce tra- 
vail est que la faible élévation de température pré- 
sentée (1002) par le filament métallique au régime nor- 
mal suffirait à expliquer le bon rendement des lampes 
nouvelles, étant donnée la variation extrêmement ra- 
pide de FE, en fonction de la température. 
SOCIÉTÉ ROYALE DE LONDRES 
Séance du 9 Décembre 1909. 
M. Th. Wright a calculé les constantes harmo- 
niques des marées pour certains ports de la Chine et 
de la Nouvelle-Zélande : Wei-hai-wei, Woosung, Port 
Chalmers, Port Lyttelton, Wellington et Auckland. — 
M. W. M. Hicks : Ztude critique des séries spectrales. 
1: Les métaux alcalins, l'hydrogène et l'hélium. L'au- 
teur arrive à ce résultat que les nombres d'onde d’une 
série quelconque peuvent être pratiquement repré- 
sentés, aux erreurs d'observation près, par une for- 
mule basée sur une modification de la forme de Ryd- 
berg, soit : 
N 
(2 + p + a/m)? 
n = À — 
