COMMANDANT PAUL RENARD — L'AVIATION 191 
l’on puisse faire dans le corps par un plan perpen- 
diculaire au sens du mouvement, lequel, par hypo- 
thèse, doit être parallèle à l'axe de symétrie du 
corps considéré. 
Cette loi de la proportionnalité des surfaces el 
de la résistance n'est qu'approximative ; mais 
on peut l’admettre dans la pratique. Si donc l'en 
désigne par S la surface de la maîtresse section, la 
résistance est proportionnelle à cette surface, c'est- 
à-dire au carré des dimensions linéaires du corps 
considéré. 
# Enfin, loutes choses égales d'ailleurs, on 
admet que la résistance de l'air est proportionnelle 
au carré de la vitesse. Si l’on désigne cette vitesse 
par V, la résistance est donc proportionnelle à V°. 
Celte loi n'est encore qu'approximative, mais 
elle à été vérifiée jusqu'aux environs de 50 mètres 
sans fléchir d'une manière sensible. Des considéra- 
tions théoriques permettent de supposer qu'elle 
doit être exacte jusque vers 100 mètres par 
seconde, ce qui nous suffit largement’. 
Il résulte de tout ce qui précède que, si l’on 
désigne par R la résistance de l'air, cette résistance 
est donnée par la formule : 
(1) R — paSV®. 
Si le poids spécifique de l'air est égal à 1 kilog 
par mètre cube, la surface de la maitresse section à 
1 mètre carré et la vitesse à 1 mètre par seconde, 
on aura: R = y. 
Par conséquent, le coefficient w représente la 
valeur numérique de la résistance de l'air pour un 
corps de forme donnée, ayant une maitresse sec- 
tion de 1 mètre carré, s'avancant avec une vitesse 
de 1 mètre par seconde dans un gaz pesant 
1 kilog par mètre cube. 
Dans la pralique, on a préféré, pour donner un 
aspect moins compliqué à la formule, réunir sous 
un même symbole le coefficient w et le poids spéci- 
tique de l'air 4. On pose alors : ua — 9, et la for- 
mule s'écrit : 
(2) R — ?S V2. 
Si, dans cette formule, on suppose S et V égaux 
à l'unité, il reste : KR — 
Le coefficient # représente done la valeur numé- 
rique de la résistance dans l'air d'un corps de forme 
déterminée, ayant une maitresse section égale à 
l'imètre carré et une vitesse relative de 1 mètre par 
seconde *. 
NS © PR ie, nn 2 © 
‘ Les lecteurs désireux de connaitre avec plus de détails 
la question des lois de la résistance de l'air pourront se 
reporter à un article que j'ai publié dans la Revue générale 
des Sciences du 30 janvier 1909. 
* Il est évident que, le poids spécifique de l'air pouvant 
varier, la formule (2) n'est exacte que pour des conditions 
déterminées de température et de pression. Dans la pratique, 
on suppose que l'air est à la température zéro, à la 
Lorsqu'on veut étudier les lois de la résistance 
de l'air, on trouve plus simple de comparer celle 
des différents corps à la résistance d'une surface 
élalon. La surface étalon généralement adoptée est 
le plan mince animé d'un mouvement orthogonal 
par rapport à l'air ambiant. Dans ce cas, la for- 
mule est la même que précédemment, avec cette 
différence qu'on désigne généralement le coefficient 
par la lettre K. La formule devient par suite : 
3 R=KSV:. 
K n’est autre chose que la valour particulière 
que prend le coefficient o pour un plan mince 
s'avançant perpendiculairement. L'adjectif mince 
veut dire que le plan considéré est réduit à l'épais- 
seur minima nécessaire pour conserver sa rigidité. 
D'après les expériences les plus dignes de foi, le 
coefficient K doit être compris entre 0.070 et 0,080. 
On peut adopter comme chiffre moyen 0,075, ce qui 
veut dire que, si un plan mince d'un mètre carré 
de surface s'avance perpendiculairement dans l'air, 
à la vitesse d'un mètre par seconde, il éprouve une 
résistance de 75 grammes, dans les conditions nor- 
males de température et de pression. 
On à donné à ce coefficient d’une importance 
capitale le nom de coefficient de Ja résistance de 
l'air. En réalité, c’est le coefficient de la résistance 
éprouvée par un plan mince s’avancant perpendi- 
culairement. 
Lorsqu'un corps symétrique s'avance dans l'air 
parallèlement à son axe, il éprouve, ainsi que nous 
l'avons vu, une résistance qui est donnée par la 
formule (2) : R — ? SV°. 
Imaginons un plan mince orthogonal, ayant une 
surface s, et éprouvant à l'avancement la même 
résistance R que la surface de forme quelconque 
considérée. La résistance de ce plan étant exprimée 
par la formule (3) : R— KsV', et les deux résis- 
tances étant égales, on aura : 
(4) pSV?—=KsV? ou pS —=Ks. 
pression 760, et qu'il est complètement sec. Pour tenir 
compte des changements de température et de pression, il 
suffit d'appliquer un terme de correction qui, dans la pra- 
tique, se réduit à quelques centièmes. Toutefois, si l’on 
supposait les variations maxima possibles de température 
et de pression dues aux circonstances météorologiques, on 
arriverait à conclure que la valeur de la résistance peut 
varier jusqu'à 1/4 ou un 1/3 de sa valeur. Cette variation est 
beaucoup plus grande si l’on fait des évolutions en altitude, 
car on sait que la densité de l'air diminue notablement au 
fur et à mesure qu'on s'élève. 
Il n’est même pas inutile de se rendre compte de l'impor- 
tance des variations de cette nature ; on entend souvent dire, 
en effet, que les aéroplanes ou autres appareils auront 
d'énormes difficultés à se soutenir s'ils veulent s'élever à des 
hauteurs de plusieurs centaines de mètres. En réalité, il 
n'en est rien, car, si l'on fait le calcul, on constate qu'à 
800 mètres de hauteur l'air a perdu environ 1M0 de sa den- 
| sité, à 1.750 mètres, environ 1/4, et à 5.500, environ la moitié. 
Tant qu'on se maintient à des hauteurs de quelques 
centaines demètres, il n'y a donc pasdegrande modification. 
