ACADÉMIES ET SOCIÉTÉS SAVANTES 
donne à toutes les courbes (fonctions de la tempéra- 
ture) d'une même classe une physionomie semblable 
au sens rigoureux du mot). Le principe de cette repré- 
sentation est parent de la notion des états correspon- 
dants de Van der Waals : il consiste à réduire les 
champs dans une proportion spéciale à chaque tempé- 
ralure et à prendre comme abscisses pour les courbes 
thermomagnétiques ces champs Zomoloques, ainsi que 
l'auteur les désigne. L'expérience fournit plusieurs 
vérifications importantes de cette manière de voir : 
1° Les cycles limites des deux hystérèses, soit le 
maximum d’hystérèse tournante et celui d'hystérèse 
alternative (cycle à saturation) en particulier, sont, 
dans cette théorie, des grandeurs homologues; on peut 
conclure qu'elles doivent varier suivant les mêmes 
lois, ce que l'expérience montre, ainsi qu'on peut le 
voir par diverses courbes et tableaux. 2 Les cycles 
limites ne sont que des séries particulières d'homo- 
logues; on pourrait déterminer une infinité d'autres 
séries, mais la fixation des points correspondants sur 
les courbes est chose en général malaisée et peu sûre; 
il est possible de procéder autrement et de facon gran- 
dement préférable : par des planimétrages convenables, 
on détermine le rapport des valeurs moyennes de l’une 
des hystérèses à l’autre pour une infinité de points en 
même temps. Les résultats montrent combien l'indé- 
pendance prévue de la température se vérifie dans Ja 
limite des erreurs d'expérience (1 °/,\. Les courbes 
accusent d’ailleurs qualitativement déjà très bien ces 
propriétés. 3° L'application du principe d’homologie à 
un cas très particulier a permis de fournir une contri- 
bution intéressante à la question de l'annulation de 
l'hystérèse lournante à saturation : M. V. Quittner, 
étudiant la magnétite cristallisée dans des champs 
s'étendant jusqu'à 4.500 gauss, avait plutôt constaté 
une tendance de l'hystérèse tournante à demeurer 
constante qu'à s’annuler. La magnétite isotrope pré- 
parée artificiellement, elle, sembla, au contraire, se 
comporter très normalement dans 9.000 gauss (limite 
accessible); l'hystérèse résiduelle était de 4,4 °/, seu- 
lement de son maximum: une estimation grossière 
indique que ces 9.000 gauss appliqués à 450° « corres- 
poudraient » à environ 13.000 à température ordinaire. 
Effectivement, on observa de cette façon à 450° une 
réduction à 0,8 °/, du maximum. Le parallélisme établi 
des variations des deux hystérèses montrant que la 
théorie partant du cristal de pyrrhotine donne une 
bonne représentation des faits observés, on a pu aller 
plus loin dans cette voie et déduire des observations 
les liaisons du champ coercitif élémentaire du cristal 
avec la température. Celles-ci peuvent se déduire de 
n'importe quelle série d’homologues ; les courbes cons- 
truites sont tirées de la considération des cycles 
limites seulement. La comparaison des lois pour le 
nickel et la magnétite avec la fonction 1 = / (+) (satu- 
ration) décèle une parenté évidente, sans cependant 
autoriser du tout l'identification; cette diminution 
continue du champ coercitif par le chauffage, diminu- 
lion du même genre que celle de 1, est sans doute une 
manifestation des liens intimes probables du champ 
coercitil avec le champ moléculaire. — M. Henri 
Abraham présente au nom de M. P. Villard et au sien 
quelques résultats préliminaires obtenus dans l'appli- 
cation du rhéographe à l'étude des décharges oscil- 
Jantes. Les premiers clichés projetés en séance 
montrent la loi de variation du courant dans les 
expériences suivantes : 1° établissement et rupture 
périodiques d'un courant permanent dans un circuit 
comprenant self et résistance (pour le contrôle des 
réglages du rhéographe); 2° oscillations dans un cir- 
cuil entièrement métallique (self et condensateur, 
1.000 périodes par seconde) par rupture d’un courant 
circulant dans un circuit indueteur voisin; 3° oscilla- 
Lions, par rupture sans étincelle, d'un courant perma- 
nent dans une bobine de self sans fer, reliée métalli- 
quement à un condensateur (250 périodes par seconde). 
Les résultats, ainsi qu'on s'y attendait, sont exactement 
conformes à ce que fait prévoir la théorie. L'amplitude 
des oscillations décroît régulièrement et tend asymp- 
totiquement vers zéro. Les recherches ont surtout 
porté sur les oscillations qui se développent par la 
décharge disruptive d’un condensateur dans un cir- 
cuit inductif coupé par l’étincelle. Elles ont montré 
que l'amplitude des oscillations ne décroit pas indéfi- 
niment. À un certain moment, /es oscillations s'arré- 
tent brusquement, la dernière d’entre elles ayant une 
amplitude encore très notable et de sens d’ailleurs 
quelconque. Gette extinction prématurée des oscilla- 
tions doit Jouer un rôle important dans la théorie des 
expériences de résonance ef des transmissions de 
signaux par ondes hertziennes. C'est sans doute ce 
phénomène qui met en défaut, dans l'étude des amor- 
tissements, les formules dans lesquelles on admet que 
le résonnateur est soumis indéfiniment à l’action d’os- 
cillations excitatrices décroissantes, alors qu'en réalité 
l’action excitatrice cesse brusquement et que la dé- 
charge du condensateur n’est pas complète. D'autre 
part, pour les basses fréquences, l’étincelle s'éteint 
d'une façon pratiquement complète à l'instant du cou- 
rant nul, pour chacune des oscillations. Toutefois, aux 
hautes fréquences, au moment du courant nul, l’étin- 
celle est encore suffisamment éclatante pour impres- 
sionner la plaque photographique, malgré l'extrême 
rapidité avec laquelle à cet instant le miroir du rhéo- 
graphe déplace l'image de cette étincelle sur la plaque 
sensible (400% par seconde.) Au surplus, la photogra- 
phie directe de l’étincelle au miroir tournant montre 
non seulement que la lumière ne s'éteint pas entre les 
maxima des demi-périodes successives, mais encore 
qu'après la cessation complète de tout phénomène 
oscillatoire, 1l subsiste entre les électrodes de l’écla- 
teur une flamme intense, visible surtout avec des élec- 
trodes de cuivre. Avec les grandes intensités qui 
accompagnent les fréquences élevées (plusieurs cen- 
taines d'ampères), la durée de cette incandescence 
supplémentaire atteignait le millième de seconde. IL 
est bien certain que le condensateur continue à se 
décharger légèrement au travers de cette flamme par 
un courant continu décroissant et toujours très faible, 
qui succède aux violentes oscillations. — M. Ed. 
Bouty : Cohésion diélectrique du néon et de ses mé- 
langes. Gràce à l’obligeance extrême de M. Claude, 
M. Bouty à pu disposer de 6! d’un mélange d'environ 
3/4 de néon et 1/4 d'hélium, contenant, en outre, un 
peu d’air et d'hydrogène. En soumettant ce mélange à 
une série de distillations fractionnées, en présence de 
charbon de noix de coco refroidi dans l'air liquide, 
M. Bouty à eu la surprise de constater que la cohésion 
diélectrique des fractions moyennes, les plus riches en 
néon, était à la fois inférieure à celle des fractions de 
tête, riches en hélium, et des fractions de queue, souil- 
lées d'air. Fort de cette observation, 1l s'est désormais 
guidé, pour la purification du néon, sur la seule me- 
sure des cohésions, comme un chimiste se guide, pour 
l'isolement des terres rares, sur l'observation spec- 
troscopique. Par exemple, il a été ainsi amené à 
reconnaitre la présence, qu'il ne soupconnait pas, d'un 
peu d'hydrogène dans les gaz de tête. Le spectroscope 
a confirmé cette conclusion. La plus faible cohésion 
que M. Bouty ait mesurée dans ces expériences était 
égale à 6,1 (celle de l'hélium pur étant 18,3 et celle de 
l'air #19). En se fondant sur la loi de décroissance de 
la cohésion minimum d’une distillation à la suivante, 
il pense qu'on peut fixer à 5,6 la cohésion limite du 
néon le plus pur que fourniraient des distillations 
poursuivies à l'infini. Ce nombre 5,6 est inférieur au 
tiers de la cohésion de l'hélium. Il y a lieu de remar- 
quer que, dans la dernière classification de Mendéléeff, 
le néon se trouve exclu de la série qui va de lhélium 
à l’argon, au crypton et au xénon. Le néon forme à lui 
seul une classe à part, ce que confirme la mesure des 
cohésions. Agité dans une éprouvette sur le mercure, 
le néon, dès la pression ordinaire et pour les plus 
légères secousses, émet une belle lueur couleur de feu. 
