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ACADÉMIES ET SOCIÉTÉS SAVANTES 
tion. Les présentes expériences sont destinées à con- 
firmer les résultats antérieurs. Les auteurs choisissent 
un dispositif s'adaptant autant que possible à celui de 
M. Pochettino. Cet expérimentaleur avait soumis de 
l’anthracène, disposé sur un plateau de cuivre mis à la 
terre, à un rayonnement de lampe à arc, concentré 
par une lentille de quartz et un miroir en acier et tra- 
versant une électrode reliée avec les feuilles d'un élec- 
troscope. L'électrode étant positivement chargée, le 
rayonnement provoque une rapide disparition de la 
charge de l'électroscope, en raison, semble-t-il, de 
l'émission d'électrons, c'est-à-dire de l'effet photo- 
électrique de l'anthracène. Les résultats de ces expé- 
riences établissent avec une sûreté absolue la sensibilité 
photo-électrique de l'anthracène, malgré les qualités 
isolatrices de cette substance. C’est ainsi qu'est rendue 
plausible l'hypothèse énoncée par M. Byk et suivant 
laquelle l'effet primaire de Ja lumière sur l’anthracène 
consisterait en un dégagement d'électrons ou, dans 
tous les cas, en un dédoublement de la molécule 
neutre en deux parties à charges opposées. 
Mémoires communiqués pendant les vacances. 
M. R. Lindemann : Perte d'énergie dans les bo- 
bines à plusieurs couches, soumises à des vibrations 
rapides. D'après les expériences antérieures et les 
considérations théoriquesde M. Wien, il fallaits’attendre 
à observer un accroissement de résistance propor- 
tionnel au carré de la fréquence dans les bobines à 
plusieurs couches, en tenant compte de l'accroissement 
apparent de résistance dû à la capacité de la bobine. 
Or, chose remarquable, les recherches de l'auteur 
mettent en évidence un accroissement bien plus rapide 
de la résistance, dû, paraît-il, aux pertes diélec- 
triques qui ont lieu dans la matière isolante entre les 
couches et les tours de la bobine. En admettant que 
ces pertes sont régies par une loi simple, suggérée par 
les mesures de câbles et de condensateurs, l’auteur 
établit uve formule qui représente d’une facon satisfai- 
sante les résultats de ses recherches. — M. 9. Franck: 
Sur la présence d'électrons libres dans les qaz chimi- 
quement 1nertes à la pression atmosphérique. Dans ses 
recherches sur la mobilité des ions de l’argon, l'auteur 
avait observé qu'au sein de l'argon pur lesions négatifs 
présentent une vitesse près de deux cents fois plus 
grande que les ions positifs, mais qui tombe immé- 
diatement à 1/150 lorsqu'on additionne l'argon de 1 °/, 
seulement d'oxygène. Suivant l'interprétation donnée 
par l’auteur, les électrons formés pendant l'ionisation 
de l’argon seraient capables d'exister, soit en perma- 
nence, soit pendant un certain temps, même à la 
pression atmosphérique, sans aucune association de 
matière neutre. L'oxygène, grâce à son caractère 
électro-négatif, serait susceptible de capter les élec- 
trons avec une extrême vitesse en les convertissant en 
ions négatifs. Or, pour établir une relation possible 
entre les caractères des électrons négatifs et les phé- 
nomènes décrits ci-dessus, il faut que l'azote présente, 
bien qu'à un degré un peu moindre, lesmèêmes prapriétés 
de mobilité des ions que l’argon. Les expériences, faites 
par la méthode des courants alternatifs de Rutherford, 
confirment entièrement cette prévision. L’addition 
d'autres impuretés électro-négatives (chlore, oxyde 
d'azote, humidité, etc.) provoque une chute analogue 
de la vitesse des ions négatifs, en s’opposant à l’exis- 
tence des électrons libres. — M.J. Würschmidt : Sur 
le gradient de potentiel des décharges très faibles 
dans les ampoules à cathode de Webnelt. L'auteur se 
sert d'une ampoule à raccords latéraux donnant accès 
à cinq sondes en fils de platine. 11 observe que le 
gradient s'accroît, pour des intensités de courant 
croissantes, depuis l'ordre de 10 —* ampère, d'abord 
rapidement, puis plus lentement, pour s'approcher 
d'une limite constante. L’allure de la courbe est iden- 
tique à celle des courants dérivés étudiés par M. H. A. 
Wilson. — M. E. Goldstein : Sur de simples dispo- 
sitifs pour engendrer les rayons-canal. On sait que les 
premières cathodes employées pour produire les 
rayons-canal présentaient des surfaces perforées ou 
fendues. Aussi, d'après les hypothèses énoncées par la 
plupart des savants, les particules des rayons-canal 
seraient engendrées en avant de la plaque cathodique 
(du côté de l’anode) et, après avoir traversé les échan- 
crures de la cathode, se manifesteraient au delà de 
cette dernière comme rayons-canal. Or, l'auteur, déjà 
en 1902, avait formulé une autre façon de voir, d’après 
laquelle les ouvertures de la cathode, loin d’être de 
simples portes de passage constitueraient, par leurs 
parois, les endroits de formation des rayons. Dans une 
plaque cathodique circulaire munie d’une fente, ce 
seraient essentiellement les deux rectangles étroits 
formant les parois de la fente qui engendreraient les 
rayons-canal observés. Tout en n'étant pas négligeable, 
l'influence des deux sections de raccord serait relati- 
vement peu importante. Dans le présent mémoire, 
l'auteur décrit plusieurs dispositifs expérimentaux 
fort simples pour engendrer les rayons-canal, dispo- 
sitifs qui, tout en confirmant l'hypothèse de Fauteur, 
simplifient considérablement les problèmes s'attachant 
aux rayons découverts par lui. Une ampoule sphérique 
de8-10centimètres de diamètre contient, outre l’anode, 
deux fils cathodiques parallèles de 10-15 millimètres 
de longueur reliés entre eux et disposés à 4-6 milli- 
mètres de distance. L'ampoule étant remplie d’hydro- 
gène dilué, on peut considérer l'intervalle entre les 
deux fils comme fente susceptible de produire des 
rayons-canal. L'expérience confirme cette facon de 
voir en démontrant que des bandes de couleur rose 
sortant en haut et en bas de l’espace intermédiaire 
présentent les formes caractéristiques des bandes de 
rayons-canal. Ces résultats autorisaient à supposer 
qu'un fil rectiligne unique suffirait pour donner lieu à 
la production de rayons-canal. En insérant dans une 
ampoule cylindrique ou sphérique remplie d’hydro- 
gène dilué un fil cathodique de platine de 0,4— 1 mil- 
limètre d'épaisseur, on voit, en effet, partir de ce fil. 
pour chaque direction de visée perpendiculaire à son 
centre, une bande de rayons roses présentant les 
mêmes contours typiques que dans le cas des cathodes 
doubles et qui, par toutes ses propriétés, concorde 
avec les rayons-canal. Ces phénomènes, ainsi que ceux 
que résume la suite du travail, rendent probable que 
les particules constituant les ravons-canal prennent 
naissance sur la cathode même. Leur vitesse serait 
due, non pas à l'accélération produite par le choc de la 
cathode, mais à l'énergie des rayons S, (première 
couche de la lumière cathodique), avec lesquels elles 
semblent présenter les relations les plus étroites (de 
transformation ou de dégagement). — MM. R. Pohl et 
P. Pringsheim : WVouvelles expériences sur l'effet 
photo-électrique sélectif. Les résultats de ce travail 
font voir que l'effet photo-électrique sur lalliage 
liquide KNa, et probablementsurles autres métaux alca- 
lins, se compose de deux parties parfaitement indépen- 
dantes: l'effet normal et l'effet sélectif. Il est possible de 
préparer des piles où ce dernier existe presque exclu- 
sivement. Le maximum de l'effet sélectif dépend, 
quant à sa position et sa grandeur, de l'angle d’inci- 
dence; il se déplace, pour des angles d'incidence 
croissants, d'environ 20 pu du côté des grandes lon- 
gueurs d'onde. La forme symétrique des courbes 
pour #— 60° est purement accidentelle; dans le cas 
d'incidences plus grandes ou plus petites, elle devient 
asymétrique et l'effet de la lumière bleue, très petit 
pour une petite incidence, devient relativement très 
grand pour des angles d'incidence plus considérables. 
La valeur du maximum, réduite à une énergie absorbée 
égale, s'accroît continuellement, à mesure qu'aug- 
mente l'angle d'incidence en s'approchant d’une valeur 
limite donnée. ALFRED GRADENWITZ. 
Le Gérant : A. MARETHEUX. 
Paris. — L. MARETHEUX. imprimeur, 1, rue Cassette. 
