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bandes anguleuses ou incurvées (fig. 1, B et C). 
Dans des tubes très grands, à un vide élevé, la 
bande positive devient faible, et elle est remplacée 
par des taches lumineuses qui occupent des posi- 
tions différentes dans différents gaz; quand il y a 
plusieurs gaz dans le tube, les taches sont dis- 
posées sur la même verticale (fig. 4 D). Pour 
expliquer les phénomènes observés, Sir J,. J. 
Thomson distingue quatre types de radiations : 
1° des rayons non déviés, ni par la force électrique, 
ni par la force magnétique; 2° des rayons secon- 
daires, produits par les précédents; ceux-ci sont 
déviés par les forces électrique et magnétique, et 
ontune vitesse constante d'environ 2 X 10*cm./sec. 
ainsi qu'un rapport e/m constant et égal à 10°, La 
non-déviation des rayons (1) est montrée par les 
trajectoires en partie verticale ou horizontale de la 
figure 1 B et C; ces rayons passent à travers le 
tube cathodique et frappent les molécules avec une 
certaine vitesse minimum en produisant les rayons 
secondaires (2); ces derniers sont accompagnés de 
rayons négativement chargés de même vitesse et 
de mème rapport e/m; 3° des rayons caractéris- 
tiques des gaz du tube, et visibles seulement aux 
basses pressions. Leur vitesse dépend de la diffé- 
rence de potentiel et les rapports e/m sont inver- 
sement proportionnels aux poids atomiques des 
gaz. Ces rayons sont donc probablement des atomes 
de gaz portant des charges unité. Les rayons cor- 
respondant aux divers atomes peuvent être sé- 
parés en les déviant par un champ électrique ou 
magnétique; chaque espèce de rayon produit une 
sorte de spectre sous l’action simultanée des deux 
champs. Des quantités excessivement faibles de 
gaz suffisent à produire le phénomène; 4 des 
rayons rétrogrades, partant de la cathode dans la 
même direction que les rayons cathodiques; ils 
semblent posséder des constituants négatifs des 
types (1) et (2). 
M. J. À. Crowther, en se basant sur des expé 
riences de dispersion des rayons 8 par les éléments, 
cherche à déterminer /e nombre d'électrons dans 
l'atome. I arrive à la conclusion que l’électrisation 
positive de l'atome occupe un volume comparable 
à celui de l'atome et que le nombre des électrons 
dans l’altome est égal à trois fois la valeur du 
poids atomique de la substance. 
Sir William Ramsay et M. R. W. Gray ont déter- 
miné /e poids moléculaire de l'émanation du ra- 
dium. D'après la théorie de la désintégration, il 
doit être égal à 226,5 —4—222,5, puisqu'un 
atome de radium, de poids atomique 226,5, se 
transforme en émanation en libérant une parti- 
ticule «, identique à un atome d'hélium de poids 
atomique 4. Toutefois, des particules plus lourdes, 
non encore découvertes, pourraient se former, ce 
LOUIS BRUNET — LE CONGRÈS DE SHEFFIELD 
qui donne une grande importance à la détermina- 
tion du poids atomique ou moléculaire de l'éma- 
nation. Par la mesure des éléments critiques et par 
des expériences de diffusion, les auteurs sont arri- 
vés antérieurement à des valeurs variant entre 164 
et 180, tandis que Debierne, par la mesure de la 
vitesse d'écoulement à travers une petite ouver- 
ture, a trouvé 220. Sir W. Ramsay et M. Gray se 
sont adressés, cette fois, à la détermination de la 
densité, pour laquelle ïls ont fait usage d'une 
microbalance de Steele et Grant, à fléau de quartz 
fondu, sensible à 4/500.000 de milligramme. Après 
avoir surmonté de nombreuses difficultés, les 
auteurs sont parvenus à exécuter cinq détermina- 
tions complètes, portant chacune sur moins de 
0,1 millimètre cube d'émanation. Les poids molé- 
culaires résultants varient de 223 à 215 ; la moyenne 
est de 221, au lieu de la valeur attendue 222,5. 
L'émanation du radium, pour laquelle ils proposent 
le nom de nifon (à cause de sa phosphorescence), 
appartient donc à la série des gaz inertes dans la 
table périodique et occupe la seconde place après le 
xénon. 
MM. W. Makower, T. Russ et E. J. Evans ont 
étudié Ja répulsion du radium B par le radium À. 
Pendant la transformation radio-active qui com- 
prend l'expulsion d’une particule & dans le vide, le 
résidu de l'atome d'où cette particule a été expul- 
sée rebondit dans la direction opposée à celle de la 
particule. De même, le radium B est repoussé par 
le radium À et l’auteur a trouvé que RaB est chargé 
positivement et non négativement. D'après la dévia- 
tion produite dans un électroscope à rayons & par 
une feuille recouverte de particules de RaB, on 
déduit que ce dernier porte une charge atomique 
d'électricité et que son poids atomique est de 214. 
Des expériences faites sur la déviation de RaB dans 
un champ électromagnétique puissant confirment 
ces conclusions. 
M.T. II. Havelock a repris l'étude de /a relation 
entre la densité et l'indice de réfraction. Il estime 
que l'indice de réfraction dépend à la fois de la 
structure moléculaire et des conditions physiques 
température et pression), et qu'on doit tenir compte 
eu même temps de la force dans la molécule vi- 
brante et de la force dans les molécules voisines. 
La formule générale qu’il propose : 
eal(r® — 1) — ps] (n° — 1) = C, 
où n est l'indice, & la densité de la substance et @ 
une constante pour toutes les longueurs d'onde, 
suppose des observations à deux élats physiques 
différents, liquide et gazeux. Elle semble s'appli- 
quer très bien aux liquides et aux gaz, moins bien 
aux solides. 
M. H.S. Allen présente une revue critique du 
