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I. — 'rilIvIlMODVNAMloUE CKNKIIAI.K. 



l'eu crci'iivres présentent un caïuclcie d'unité 

 aussi marqué (JU(; celle de l'ieiie Duliein. Dès le 

 début de sa carrière, sous l'inlluence di; son niaî- 

 Ire Moulicr, il se consacre à la Therniodynaini- 

 (|ue et à ses applications aux diverses branches 

 de la IMiysique. 



Les travaux de Gibbs et de llelinholtz venaient 

 de transformer cette science en montrant sous 

 un jour nouveau le rAle qu'y jouent les fonctions 

 découvertes par Massieu et nommées par lui 

 fondions caraclrrisliques. Ce rôle est analogue à 

 celui du i)otentiid en Mécanique : aussi est-il pos- 

 sible, grâce à elles, de conduire les théories de 

 la Statique thermodynamique par des méthodes 

 tout à fait semblables, dans leur forme, à celles 

 de la Statique mécanique de Lagrange. Un des 

 premiers, Duhem aperçoit l'importance de ce 

 point de vue, qu'il contribue d'ailleurs à mettre 

 en lumière et à formuler avec précision. Il donne 

 aux fonctions de Massieu le nom caractéristique 

 àc potcittiel Iherniodynamique, et il fait de nom- 

 breuses applications de la méthode des Ircn-aux 

 i'irluels qui résulte de leur emploi (188^-1886). 

 Cette méthode remplace avantageusement la con- 

 sidération, souvent laborieuse, de cycles fermés 

 dont s'étaient servis par exemple Moutier et 

 Robin dans leurs études de Mécanique chimi- 

 que. Si Duhem n'en est pas le fondateur, on 

 peut dire que nul plus que lui n'a contribué à 

 en montrer la fécondité, aussi bien dans ses 

 premiers travaux que dans tous ceux qu'il a pour- 

 suivis danssacarrière ultérieure. lia été vraiment 

 le meilleur disciple de Gibbs et de llelmholtzj 

 de Ilelmhotz surtout qu'il se plaisait à recon- 

 naître pour son vrai maître. En France, c'est 

 lui qui a propagé, expliqué, développé leurs doc- 

 trines. Je crois bien que c'est chez lui que la plu- 

 part des savants français les ont apprises, même 

 quelques-uns de ceux qui ont critiqué son apport 

 personnel. 



Mais le développement de ses recherches con- 

 duit maintenant Duhem à des travaux où va se 

 marquer l'originalité de son esprit créateur. 



L'analogie qui se manifeste entre les équations 

 de la Statique thermodynamique et celles de la 

 Statique mécanique pourrait, chez un tenant du 

 Mécanisme, fortifier l'idée que la chaleur est un 

 mode de mouvement et que les phénomènes phy- 

 siques s'expliquent en dernière analyse par les 

 agitations des molécules. A Duhem elle suggère 

 une pensée différente. Ne proviendrait-elle pas, 

 se demande-t-il,de ce que la Thermodynamique 

 et la Mécanique seraient en réalité deux chapitres 

 particuliers d'une même doctrine? Nexisterait-il 



RKVUB GÉNÉRALE DES SCIENCES. 



pas une science (|ui embrasserait l'élude de toutes 

 les transformations du inonde physique, aussi 

 bien des cha n geme II tsd'é la t(|ue des changements 

 de lieu, une science du mouvcmeul en giMiéral 

 <|ui prendrait ce mot, avec Aristote, dans le sens 

 étendu de modification et (jui ne se bornerait 

 pas au seul niuuvenienl local ? 



Duhem s'attache bientôt à cette idée, qui de- 

 vient, dès lors, le guide de ses travaux. Il ignorait 

 alors que, dés 1855, Itankine avait conçu une 

 pensée analogue. L'état d'avancement de la 

 science n'avait pas permis au savant écossais de 

 développer la Mécaiii((ue généralisée (ju'il entre- 

 voyait; il avait cependant pressenti le rôle qu'y 

 devait jouer la notion d'énergie et lui avait en 

 conséquence donné le iionid'Knergétique. A partir 

 de son Coniiiienlaire ati.r principes de la Tliernio- 

 dtjnamiqut' (1892), Duhem consacre ses efforts à 

 la constitution de cette Science et à ses applica- 

 tions. 



Il est juste de dire que la même idée a été 

 suivie, mais avec une méthode scientifique et 

 philosophique bien différente, par un autre sa- 

 vant français, Gustave Robin, qui d'ailleurs, 

 tout en conservant son originalité propre, parait 

 avoir largement profité des travaux de Duhem. 



Une doctrine aussi générale que celle que 

 Duhem avait en vue devait forcément, tout en 

 conservant l'unité des principes généraux, se 

 partager en plusieurs branches. Dès le début, en 

 effet, il y a lieu de faire une coupure en mettant 

 à part les systèmes étudiés par l'Electrodynami- 

 que et l'Electromagnétisme. Quand un système 

 ne contient pas de courants électriques, son 

 Energétique est constituée par la Thermodyna- 

 mique proprement dite. L'Energétique des sys- 

 tèmes électrisés ou aimantés est différente et 

 plus compliquée. C'est la Thermodynamique 

 proprement dite que nous allons envisager 

 d'abord. 



Le fondement de la théorie est le principe de 

 la Conservation de V énergie, que Duhem énonce 

 en disant que l'énergie d'un système isolé reste 

 constante au cours de toute modification. Pour 

 les systèmes soumis à la Thermodynamique, 

 l'énergie est la somme de l'énergie cinétique ou 

 force vive W et de l'énergie interne U, fonction 

 des variables «, p,... qui fixent l'état du système. 



Il n'est d'ailleurs pas^sullisant, dans cet énoncé, 

 de considérer les modifications réelles; il faut 

 aussi envisager les modifications idéales, c'est- 

 à-dire toute suite d'états que l'on peut i.maginer. 

 « Un des principaux problèmes de l'Energétique 

 consiste précisément en cette demande : Une 

 modification idéale d'un certain système étant 

 donnée, peut-on placer ce système en présence 



