F. CROZE. — LA STllUCTURE DES SPFXTRKS 



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où les dilléreiiles lettres ont des sigiiificalions 

 analogues à celles des lettres qui entrent dans la 

 formule des suite» de raies. Les tètes de bandes 

 qui restaient purent alors être classées facile- 

 ment en quatre suite» analogues ayant la même 

 raison 213. Les cinq séries que l'on obtient ainsi 

 ont cliacune leur individualité. Dans chacune 

 d'elles, toutes les bandes présentent les mêmes 

 perturl)ati()ns et les mêmes particularités : ainsi, 

 dans chaque suite, les largeurs des triplets qui 

 constituent les bandes de ce groupe ont une va- 

 leur caractéristique. 



Cette division en suites arithmétiques a été re- 

 trouvée dans un grand nombre de spectres de 

 bandes. Dans tous les cas qui ont pu être étu- 

 diés avec précision comme pour le 2'" groupe de 

 l'azote, on a pu constater qu'elle s'appuyait, non 

 seulement sur des relations numériques entre 

 les fréquences de vibrations des raies, mais 

 encore sur les propriétés particulières à chaque 

 suite. 



Si, dans un groupe de bandes contenant plu- 

 sieurs de ces suites naturelles, on considère 

 l'origine de chacune d'elles, on voit que les posi- 

 tions de ces origines sont régies par une loi de 

 distribution analogue et que les valeurs de la 

 <;onstante b correspondant à l'ensemble de ces 

 suites appartiennent à une même fonction y 

 d'un paramètre p"^, p étant un nombre entier. 

 Cette fonction y a, pour le 2» groupe de l'azote, la 

 forme simple y (c + y)"; on rencontre aussi fré- 

 quemment la forme (t'-f-y)^- D'une façon géné- 

 rale, l'ensemble des têtes d'un groupe de bandes 

 pourra être représenté par la formule : 



où p varie d'une suite à l'autre et n de bande 

 «u bande. De plus, la raison 2A de la pro- 

 gression caractéristique d'une suite de raies, 

 qui varie de bande en bande, peut aussi être con- 

 sidérée comme une fonction des deux paramè- 

 tres n- et ])'-, et l'ensemble des raies d'un groupe, 

 dont chaque bande contiendrait une seule suite 

 de raies, pourra être représenté par la formule 

 suivante : 



■' = t\n\p'] [m + y.Y + B(« +|3)^ +^(/;2). 



Si chaque bande contient plusieurs séries de 

 raies, on aura pour représenter le spectre un 

 nombre égal de telles formules. 



Cette loi de distribution des têtes de bandes a 

 le même caractère d'approximation que celle de 

 la l'orniation des suites de raies; et ce fait a été 

 mis en évidence toutes les fois qu'on a exécuté 

 sur un grand nombre de têtes d'une même suite 

 des mesures de haute précision, telles par exem- 

 ple que celles de Birge sur le 1" groupe positif 



de l'azote. On trouve que les écarts entre les 

 nombres calculés et observés croissent progres- 

 sivement à mesure qu'on considère des termes 

 de rang plus élevé. 



Jusqu'à ces derniers temps, on pouvait croire 

 cependant qu'elle constituait la première appro- 

 ximation d'une loi tout à fait générale de la 

 structure des spectres de bandes. En 1915, 

 Fowler trouva que le spectre de bandes de 

 l'hélium est construit d'une façon tout à fait 

 différente. Ce spectre comprend notamment, 

 outre plusieurs bandes isolées, un certain nom- 

 bre de bandes groupées en complexes de deux 

 têtes. Chaque bande particulière est tournée vers 

 lesgrandeslongueurs d'onde et formée, à la façon 

 habituelle, de suites arithmétiques de raies. La 

 distribution des bandes isolées n'a pas encore été 

 établie. Mais les têtes de celles qui sont dispo- 

 sées en complexes forment deux séries de dou- 

 blets du même type que celles des spectres de 

 lignes. Dans chaque série, les intervalles des 

 doublets décroissentet semblent tendre vers zéro 

 à mesure que l'on approche de la limite, comme 

 dans les séries principales, mais c'est la compo- 

 sante la moins réfrangible qui est ici la plus 

 intense, comme dans les séries secondaires. Le 

 caractère de ces séries n'est donc pas encore fixé 

 avec précision. 



Il reste néanmoins que la distribution des têtes 

 d'un spectre de bandes, qui n'est certainement 

 pas un cas isolé, s'exprime au moyen de la cons- 

 tante universelle de Rydberg comme les raies 

 d'un spectre de lignes. 



§ 3. — Les spectres de bandes des éléments 

 et des composés 



Lorsqu'on fait une enquête sur les spectres de 

 bandes des divers éléments, on rencontre une 

 multiplicité d'aspects qui semble défier toute 

 classification. Si même on se contente de com- 

 parer les spectres des éléments appartenant à 

 un même groupe chimique, tel que celui des 

 alcalins, des alcalino-terreux ou des halogènes, 

 il est diffîcile de déterminer avec certitude les 

 groupes de bandes qui se correspondent et peu- 

 vent être considérés comme homologues. On 

 peut dire cependant que, dans l'ensemble, les 

 spectres des éléments d'un même groupe ont la 

 même constitution'générale, en particulier que 

 les bandes dont ils se composent sont tournées 

 vers le même côté. On a pu constater, en outre, 

 un déplacement]du spectre vers les grandes lon- 

 gueurs d'onde à mesure que dans un groupe on 

 considère des éléments de poids atomique plu» 

 élevé. 



Les spectres des composés, qui sont toujours 



