F. CROZE. — LA STRUCTURE DES SPECTRES 



des raies multiples n'est pas encore complète- 

 ment éclaircie. On trouve en général qu'au début 

 de la transformation, les deux composantes laté- 

 rales d'un groupement se rappprochent de son 

 centre en s'élargissant. Cet élargissement est 

 suivi d'un rétrécissement quand, le champ con- 

 tinuant à augmenter, les raies sont venues en 

 contact. Dans le cas des triplets du '2« groupe 

 positif de l'azote, dont Fortrat a observé la sim- 

 plification, Deslandres et d'Azambuja ont mon- 

 tré que chaque composante présente un effet 

 Zeeman très faible, atteignant au maximum 1/5 

 de l'écart normal. Bien que l'intervalle entre les 

 composantes naturelles de ces triplets soit beau- 

 coup plus grand que l'écart entre les compo- 

 santes'magnétiques de chacune d'elles, on aper- 

 çoit déjà dans un champ de 33.000 gauss les pre- 

 miers indices de la simplification. En elTet, dans 

 l'ensemble, les composantes magnétiques de la 

 raie la moins réfrangible de chaque triplet sont 

 légèrement déplacées vers le violet et celles des 

 deuxautres'raies vers le rouge. De plus, celles de 

 ces composantes magnétiques qui, en s'écartant, 

 tendraient à augmenter la largeur des triplets 

 sont déjà notablement plus faibles que les autres. 

 Avec lesbandes qui présentent un elîet Zeeman 

 notable, la superposition avec le phénomène de 

 Fortrat donne lieu à apparences plus complexes : 

 elles ont été étudiées par Deslandres et Burson 

 sur l'une des deux suites de doublets qui cons- 

 tituent la bande ). 3889, obtenue dans la llamme 

 du gaz de l'éclairage. Les deux composantes de 

 chaque doublet donnent chacune un quadruplet, 

 où l'écart des composantes, voisin de l'écart 

 normal pour la raie la plus réfrangible, est plus 

 grand pour les vibrations perpendiculaires au 

 champ que pour les vibrations parallèles. Si l'on 

 considère l'ensemble des composantes magnéti- 

 ques d'un doublet, on voit que les quatre com- 

 posantes extérieures sont plus faibles que les 

 quatre autres, et cette dyssymétrie est d'autant 

 plus accusée que le doublet considéré est moins 

 large. Pour une étroitesse suffisante du doublet, 

 on a, sous l'influence magnétique, une sorte de 

 triple tin versé avec deux composantes latérales pa- 

 rallèles au champ et une composante centrale très 

 large de polarisation incomplète. Si le doublet 

 est encore plus étroit, les deux composantes laté- 

 rales s'évanouissent et l'on aperçoit seulement la 

 composante centrale qui ne semble plus polari- 

 sée. Cette raie résultante est elle-même sensible 

 au champ à peu près dans la même mesure que 

 les raies composantes primitives et donne, sui- 

 vant les cas, un effet positif ou un effet négatif. 



IV. 



(Conclusion 



La structure et les variations des spectres de 

 bandasse sont révélées plus complexes (]ue celles 

 des spectres de lignes et posent au théoricien des 

 problèmes nouveaux. Dans les deux cas, la sim- 

 plification par le champ magnétique des doublets 



et triplets des suites et des séries se peut inter- 

 préter par la considération de systèmes à liaisons 

 proportionnelles au champ (Voigt, Fortrat). II 

 reste à expliquer tout l'ensemble des propriétés 

 spécifiques des raies des spectres de bandes, et 

 en particulier leur distribution et l'existence du 

 phénomène Zeeman positif. 



Aucun de ces deux problèmes n'a encore reçu 

 de solution définitive. Reprenant une conception 

 dont le principe avait déjà été indiqué par Des- 

 landres, I\itz a cependant introduit un modèle 

 constitué par une chaîne fermée d'aimants élé- 

 mentaires portant des charges électriques équi- 

 distantes. Sous l'influence d'une tension ou d'une 

 pression et du champ magnétique qui règne tout 

 le long de cette chaîne, celle-ci prend des mou- 

 vements vibratoires dont les fréquences sont 

 données par le développement suivant : 



" = -1^+— iir+- 



Dans cette formule, H représente le champ in- 

 tra-atomique, s et p la charge électrique et la 

 masse par unité de longueur de la chaîne, lê une 

 constante positive si l'anneau est tendu, négative 

 s'il est comprimé dans la direction de la périphé- 

 rie. Si l'on s'arrête au 2" terme, on letrouve la 

 loi de Deslandres pour la formation d'une suite 

 de raies simples. Si l'on conserve d'autres termes, 

 l'écartement des raies consécutives croîtra moins 

 vite, sans cesser de croître. La formule ne repré- 

 sente donc ni les bandes oîi l'écart croit plus vite 

 que ne le veut la loi de Deslandres, ni celles où 

 il passe par un maximum. 



L'existence du phénomène Zeeman positif a 

 conduit quelquefois à supposer que les bandes 

 où on le rencontrait étaient émises par des par- 

 ticules chargées d'électricité positive. Pour ex- 

 pliquer la grandeur très variable des décomposi- 

 tions observées, on a admis en outre que, pour 

 ces particules, comme d'ailleuis pour celles qui 

 produiraient les bandes à effet Zeeman négatif, 



e 

 le rapport — de la charge électrique à la masse 



pourrait varier dans de larges proportions et en 

 particulier devenir notablement plus petit que 



la valeur — ^ 1,76 : IC caractéristique de l'élec- 

 m 



tron. M. Cotton a montré cependant que si, 

 conformément aux idées de Hitz, on admet des 

 mouvements inlra-atomiques, on peut expliquer 

 les phénomènes Zeeman positifs sans l'interven- 

 tion de ces charges positives. 



Quel que soit d'ailleurs le point de vue que 

 l'on adopte, on se trouve en présence de difficul- 

 tés considérables dès que l'on veut embrasser 

 l'ensemble des faits. De nouvelles expériences, 

 systématiquement organisées et exécutées avec 

 des appareils, spectrographes et électro-aimants, 

 de grande puissance, sont nécessaires pour 

 mettre de l'unité dans la complexité des phéno- 

 mènes que présentent les spectres de bandes. 



F. Croze, 



Docteur es sciences, 



Maître de Conférences suppléant à la Faculté 



des Sciences de Nancy. 



