F. MARGUET. - LKS APPLICA TIONS DU GYHOSCOPR DANS I,A MAHINK 233 



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seulement. Donc, concliil-il, tout pendule sous la 

 forme ordinaire doit être rejeté. Il reste alois 

 seulement d'avoir recours à une masse pendu- 

 laire constituée par un tore en rotation. Pour le 

 montrer, il établitranalogie, qu'il juge eompléle, 

 mais qui ne l'est que pratiquement au point de 

 vue des perturbations, entre les oscillations de 

 la projection de l'axe d'un tore en rotation rapide 

 sur un plan vertical constant passant par l'axe 

 du tore et celle du pendule simple de longueur/ 



lie que 1 /^ soit égal à la vitesse de précession 



du tore. Or on peut augmenter aisément celle 

 dernière, donc le / correspondant, en agissant 

 sur la vitesse de rotation du tore ; et cela sans 

 tomber pour la distance du point de suspension 

 au centre de gravité de la masse tournante au- 

 dessous d'une valeur irréalisable. 



Ainsi, un tore de 48 mm. de diamètre avec un 

 bras de stabilité de 1 mm. tournant à une vitesse 

 de 105 tours à la seconde a une durée de demi- 

 précession de 68 s. et équivaut, de ce fait, à un 

 pendule simple de 4.583 mètres. 



Trois modèles ont été construits sur ces prin- 

 cipes. Je vais décrire le dernier et indiquer en 

 quoi il diffère des premiers. 



Le tore, du diamètre indiqué ci-dessus, pèse 



Figr. 4. 



160 gr. et la distance OG (fig. 4) du point de 

 suspension au centre de gravité est un peu infé- 

 rieure à 1 mm. Cette dislance, importante à bien 

 fixer, car elle influe rapidement sur la vitesse de 

 précession, a la valeur convenable lorsque la 

 durée d'une oscillation double du tore « ne tour- 

 nant pas », autour d'un axe horizontal passant 

 par le pivot, est voisine de 1 s. 



D'après le premier principe, on voit que, dans 

 sa position d'équilibre, qu'il atteindra pour des 

 raisons qui seront bientôt indiquées, son axe 

 de rotation, situé dans le méridien, fera avec la 

 verticale un angle « donné parla formule : 

 P 



où p est égal à ^jr- <"' <■ est la colatitude du 



lieu et P, le poids du système tournant. Cette 

 formule donne : 



P 



a = jj- COS 'f 



y étant la latitude, formule que l'on tranformeen 

 y introduisant la durée T de la précession 

 donnée par : 



rp 2 7r C f l 



^ ~ P,.0G' 

 d'où finalement : 



, T* 

 12) " = 25 *^°''' ''■ 



Remarquons que cette valeur de «, qui déter- 

 mine le «zénith instrumental »,permettrade tenir 



^^^^^^^m 



^^i=^^^ 



sin y. 



j- sin (C-a) 



REVUE GENERALE DES SCIENCES 



Fig-. 5. — Gyroscope coîlimaieur de Fleuriais. 



m, collimateur; /, lentille ;/. y, aubes : «1,11, tuyères; 

 C, cropaudine en acier. 



compte de l'influence de la rotation de la Terre 

 sur le calage de l'instrument. Elle montre que 

 avec T = 200 s., <}. = 0, « est égal à 8', angle qui 

 mesure la déviation maximum que la rotation de 

 la Terre produit sur l'axe du tore. Cette déviation 

 a été indiquée en 1890 par le lieutenant de vais- 

 seau Baule et peu après par le lieutenant de 

 vaisseau Laporte. 



Le tore tourne sur une crapaudine en acier C 

 (fig. 5) fixée au sextant, devant la lunette. Le 

 petit miroir est entre la lunette et un collimateur 

 m! porté par le tore. Ce collimateur est constitué 

 par un écran de verre m dont la face intérieure 

 est au foyer d'une lentille l. Le petit miroir est 



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