28» ANNEE 



N'" 17-18 



15-30 SEPTEMBRE 1917 



Revue générale 



des Sciences 



pures et appliquées 



FoNDATEtu : LOUIS OLIVIER 



DiiiECTEui! : J.-P. LANGLOIS, Docteur es Sciences 



Adresser tout ce qui concerne la rédaction à M. J.-P. I.ANGLOIS, 8, place .le l'Odéon, Paris. — La reproduction et la traduction des œuvres et de» 

 travaux publiés dans la Revue sont coniplètement interdites en France et en pays étrangers y compris la Suède, la Norvège et la Hollande. 



CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



§ 1. — Physique 

 Sur la mesure des grandeurs en Physique. 



— On sait quelle est l'importance, en Physique notam- 

 ment, des conventions relatives à la mesure des gran- 

 deurs et au choix des unités fondamentales. Aussi 

 peut-il être intéressant de signaler à cet égard aux lec- 

 teurs de cette Revue un travail récent de Richard 

 C. Tolman '. 



On peut distinguer deux catégories de grandeurs 

 susceptibles d'être représentées par des nombres : les 

 unes appartiennent à la catégorie des facteurs d'équi- 

 libre ou A'inlensilé (pression, potentiel gravitîque, tem- 

 pérature, potentiel électrique, force mécanique, vitesse, 

 potentiel chimique d'un composant), les autres à la caté- 

 gorie des facteurs d'e.rteiisilé ou de capacité (volume, 

 niasse, entropie, quantité d'électricité, déplacement, 

 (|uantité de mouvement, niasse d'un constituant-). 

 M. Tolman fait une pénétrante analyse, très intéres- 

 sante au point de vue philosophique, des méthodes 

 qu'on utilise pour la mesure de ces deux catégories de 

 grandeurs. Contrairement à ce qu'on fait actuellemoni, 

 il pense qu'il serait préférable de ne prendre comme 

 grandeurs fondamentales que des grandeurs apparte- 

 nant à la catégorie des facteurs d'extensilé ou de capa- 

 cité. 



Il est ainsi amené à proposer comme grandeurs fon- 

 damentales : la longueur, le temps, la niasse, la quan- 

 tité d'électricité et l'entropie. Les trois premières sont 

 celles que les physiciens ont choisies depuis longtemps. 

 Pour les phénomènes électriques, il préfère la quantité 

 d'électricité à la perméabilité magnétique ou au pou 

 voir inducteur spécifique, non seulement parce qu'elle 

 est une grandeur additive, mais parce (]n'elle est psy- 

 chologiquement plus simple. Il est inléressanl de noter 

 à ce propos que les recherches expérimentales de Milli- 



1. Richard C. Tolman : Piiysical Reriew, 2= série t 1\ 

 p. 237.-25:!; mars 1017. 



2. En |iavticulier, une énergie se présente toujours sous 

 forme de deux tacleuis opparlenant lespeclivemenl à l'une 

 et il l'autre de ces deux catégories. 



aevUE CÉNÉBALE DES SCIENCES 



kan et d'autres ont établi que la quantité d'électricité 

 fait partie des grandeurs discontinues. L'unité fonda- 

 mentale de charge électrique est celle d'un électron et la 

 méthode la plus naturelle pour la mesure d'une charge 

 serait de compter le nombre d'électrons qu'elle renferme. 

 Une telle méthode présenterait naturellement des difli- 

 cultés expérimentales considérables, et, comme les 

 charges que nous avons à envisager comprennent un 

 grand nombre d'électrons, on peut en réalité les consi- 

 dérer comme continues. — Pour les phénomènes ther- 

 modynamiques, l'auteur propose l'entropie comme 

 grandeur fondamentale, de préférence à la température 

 adoptée jusqu'ici. Peut-être le choix de l'entropie ne se 

 justifie-t-il pas au point de vue de la simplicité du con- 

 cept, la notion de température étant généralement con- 

 sidérée comme plus simple. L'entropie, cependant, est 

 en relation plus étroite avec le genre de considérations 

 envisagées en Thermodynamique, puisqu'elle peut être 

 regardée comme une mesure de l'état d'évolution d'un 

 système. L'entropie est, en outre, une grandeur addi- 

 tive, ce que n'est pas la température. 



Voici quelles seraient, avec les conventions précé- 

 dentes, les dimensions des grandeurs électriques et des 

 grandeurs thermodynamiques : 



Grandeurs éleclriques 



Charge 



Potentiel 



Capacité 



Pouvoir inducteur 



Intensité de courant 



Résistance 



Champ électrique 



Champ magnéti(|ue 



Quantité de magnétisme 



Perméabilité 



Flux d'induction magnétique 



ML'^T-2e-' 

 M <L-2T'^e'^ 

 M-' L-3T2e2 

 LT-' e 

 MLT-< e--^ 

 MLT-2e-' 

 L-< T-' e 

 ML'-T-'e-' 

 MLe-2 

 MT-'e-i 



Grandeurs ihermodynamiques 



Entropie 

 Température 

 Chaleur spécilique 



ML-2T-2S-I 

 M- 'S 



