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F.-Loitjs PERROT. — CONSIDERATIONS SUR L'KGOUTTEMENT 



fournit aussi des données dans le même sens. 

 Mais ce fut G. Rosset qui constata le premier que le 

 poids des gouttes n'est pas fonction linéaire 

 de la vitesse, et que ce poids passe par ufi jnaxi- 

 mum quand la vitesse augmente régulièrement. 

 Nous avons fait un peu plus tard nous-même 

 semblable observation et insisté surl'importance 

 de la durée de formation. 



Récemment trois notes de E. Vaillant et une 

 de L. Abonnenc ont eu pour but d'essayer de for- 

 muler les lois de la variation du poids avec la 

 vitesse en tenant compte de plusieurs maxima 

 observés au cours de leurs expériences, au lieu du 

 seul maximum signalé par Rosset. 



Des actions dynamiques d'écoulement sont 

 évidemment la cause de ces variations de poids : 

 le liquide sortant du tube se résout en gouttes 

 dont le volume variera suivant la vitesse qu'il 

 possédera à l'instant de sa fragmentation; ce 

 volume doit changer avec la forme que prendra 

 la goutte avant de se détacher. Des queues et des 

 mamelons se produiront au-dessus et au-dessous 

 de la masse plus ou moins ovoïde qui constitue 

 la partie principale de la goutte. (On peut voir 

 ces protubérances sur les numéros 11,12, 16 et 

 17 delà figure 1 tirée de l'un de nos mémoires, 

 lequel donne la description très détaillée de 

 l'égouttementdans le cas de l'eau et du benzène.) 



Si l'on veut, par conséquent, rendre compara- 

 bles des gouttes de liquides différents, il faudra, 

 non seulement les faire sortir de tubes de dimen- 

 sions égales, mais leur donner des durées de 

 formation aussi semblables que possible. Le 

 moyen le plus simple consiste à rendre prati- 

 quement nul l'etîet des perturbations dynami- 

 ques d'écoulement, en donnant aux gouttes une 

 durée très lente, c'est-à-dire en assurant des 

 intervalles très longs entre la chute de deux 

 gouttes successives. On observe alors que le 

 poids des gouttes reste indéfiniment constant, 

 toutes choses égales d'ailleurs. Nous avons donné 

 le nom de gouttes statiques à ces gouttes for- 

 mées très lentement, et trouvé que, pour être sûr 

 que tout efi'et dynamique d'écoulement dispa- 

 laisse, il faut que l'intervalle des chutes soit au 

 moins de 45 secondes. 



On trouve dansle mémoire de Guthrie un essai 

 de dosage de la composition centésimale de cer- 

 tains mélanges de liquides par la comparaison 

 des poids de leurs gouttes au moyen d'un appa- 

 reil qu'il appelle slalagmoniblre. Mais ce fut Tate 

 qui, en 1864, crut trouver une relation très simple 

 entre le poids de la goutte (statique) d'un 

 liquide et sa constante capillaire. Or, comme les 

 moyens de mesurer celte constante, ou la tension 



superficielle dont elle dépend, n'abondent pas et 

 que leur connaissance est assez importante, 

 notamment en Chimie physique, plu sieurs auteurs 

 ont essayé de recourir à l'emploi des principes 

 posés par Tate, comme s'il s'agissait là de vérita- 

 bles lois physiques. 



11 faut rappeler le texte classique de l'énoncé 

 de Tate, tel qu'il figure dans le Philosophical 

 Magazine (t. XXVII, p. 176 ; 1864) : 



1. Toutes choses égales d'ailleurs, le poids 

 d'une goutte liquide est proportionnel au dia- 

 mètre du tube dans lequel elle se forme. 



2. Le poids de la goutte qui s'écoule d'un tube 

 est proportionnel au poids du liquide qui serait 

 soulevé dans ce tube par la suite de l'action capil- 

 laire. 



3. L'augmentation du poids de la goutte est 

 proportionnelle aux diamètres des surfaces cir- 

 culaires sur lesquelles elle se forme. 



4. Toutes choses égales d'ailleurs, le poids de 

 la goutte est diminué par un accroissement de 

 température. 



On remarque dans ces quatre principes et 

 d'autres qui les accompagnaient des points acces- 

 soires, lesquels avaient déjà fait l'objet d'obser- 

 vations antérieures à celles de Tate, par exemple 

 l'efi'et de la température. Aussi bien ne s'agit-il 

 pas de nous y arrêter de nouveau. Nous nous 

 bornerons à retenir le principe 2, et le principe 1 

 pour autant qu'il est lié au 2 dans son applica- 

 tion à la mesure des tensions au moyen des poids 

 des gouttes. 



On a résumé généralement les lois de Tate par 

 l'expression suivante : P = '2nr-/, qui établit que 

 le poids de la goutte est égal à la tension super- 

 ficielle multipliée par la circonférence du tube 

 d'écoulement. 



Cette formule implique que.: 1° pour un même 

 liquide (y étant constant) les poids (P) seront 

 proportionnels aux sections de tubes différents; 

 2° pour un même tube (/• étant constant) les poids 

 seront proportionnels aux tensions superficielles 

 des divers liquides. 



Or tous les auteurs qui ont abordé l'application 

 de ces lois ont constaté que les choses ne se pas- 

 sent point aussi simplement qu'on pourrait le 

 prévoir. M. Ph. A. Guye et moi-même, nous 

 avons consacré deux études à cette question'. 

 Dans la première on trouvera l'analyse de tous 



1. Pli. A. Guïii et F. Louis Peiikot : Etude critique sur 

 l'emiiloi du compte-gouttes pour la mesure des tensions 

 supeificielles : Archives des Se. phijs. et nul., t. XI, pp. 225 

 et ■!'|5 (l'JOl) et : Etude expérimentale sur la forme et sur le 

 poids des gouttes statiques et dynamiques), Ibid,, t. XV, 

 p. 132 (1903). 



