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CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



comme celle produile par un radiateiu' éleclii(|ue, 

 formé de lames d'un métal à grande résistance 

 parcourues par un courant. Des thermomètres traver- 

 sent les parois de la chambre vers le haut et vers le 

 bas, et un petit ventilateur y fait circuler l'air. 



L'essai consiste à observer la vitesse d'élévation de 

 la température dans la chambre depuis le moment où 

 la radiation est appliquée. L'absorj)tion de la chaleur 

 par la surface supérieure du toit reste la même tant 

 i|ue le courant électrique dans le radiateur est constant. 

 L'élévation de température de l'air à l'intérieur est 

 égale à la chaleur reçue, divisée par la masse et ta cha- 

 leur spécilique de l'air enclos. La température d'un ther- 

 monièlre à lioule noircie placé sur le toit était de 70° G 

 (équivalant à la lumière solaire directe forte). La cha- 

 leur transmise à l'air à travers le toit était de o.iô^ 

 unité thermique britanni(|ue par élévation de teui[ié- 

 rature de 1" quand celle-ci est uniforme. La niélliode 

 donne de bonnes valeurs comparatives; la vitesse abso- 

 lue de transmission dépend de la masse d'air contenue, 

 et celle-ci diminue à haute température par suite de la 

 dilatation ; on se borne donc en yénéral à mesurer 

 l'cchaullement pendant les dix premières minutes. 



Les résultats ont été réunis dans le Tableau I. 



Tableau I. — Chaleur transmise à travers diverses 

 toitures soumises â une forte radiation. 



Ces résultats conflrment la conclusion du Laboratoire 

 national de Pliysiqiieanglais, à savoir que la valeur d'iso- 

 lement caloiiliqued'uncsubstance employée comme toi- 

 ture dépend davantagede lanaturede sa surface ([ue de sa 

 conductibilité thermi((ue. Une feuille de fer galvanisée, 

 où les surfaces cristallines de l'alliage sont fraîches et 

 brillantes, ressemble pratiquement à un miroir et ne 

 transmet que iii U. T. pour loo pieds carrés et par 

 heure. U en passe moitié plus quand la surface inté- 

 riciir(î seule est noircie, trois fois et demi autant quand 

 la surface c;xtérieure seule est noircie, et plus <le cincp 

 fois autant quand les deux faces sont noircies. Les ar- 

 doises sont de bons isolants calorili«|ues, mais relative- 

 ment lourds. Le sapin couvert de feutre bitume, quoi- 

 que épais, n'est pas si lourd que l'ardoise et constitue 

 l'un des meilleurs isolants ; dans ce cas, sa faible con- 

 ductivité n'est évidemment pas négligealjle, comme 

 pour tous les autres matériaux épais. Le (ibrociment, 

 substance contenant de l'amiante, a presque les mêmes 

 (jualités isolantes que l'ardoise du pays de dalles; 

 celles-ci sont encore améliorées lorsqu'on le recouvre 

 d'aluminium, de façon à lui donner le même éclat que 

 le fer galvanisé. 



§ 2. — Physique 



Les relations d'équilibre entre le solide et 

 le liquide dans la croissance d'un cristal 



sous l)ression. — Lorsqu'on traite, au point de vue 

 thermodynamiipie, de l'effet de la pression sur la tem- 

 pérature de fusion ou sur la solubilité d'un cristal, on 

 admet en général tacitement que le processus est réver- 

 sible, car c'est seulement dans ces conditions qu'on peut 

 obtenir les relations il'éiiuilibre représentées parles 

 équations thermodynamiques. Lorsque le solide et le li- 

 quide sont soumis à la même pression (compression 

 hydrostatique), il n'y a aucune diiliculté à concevoir 

 un cycle thermodynami(|ue réversible, d'où l'on déduit 

 les équations ordinaires de Clapeyron pour une pres- 

 sion uniforme. Mais, si le cristal seul est soumis à une 

 charge, la phase cristalline est sous une pression dilFé- 

 rente de celle du liquide; la pression n'est plus uni- 

 forme dans tout le système ; dans le passage de la 

 substance d'un état à l'autre, un facteur « pression » 

 entre enjeu, qui tend à rendre incertaine la réversil)ilité 

 du processus. Néanmoins, à la suite de considérations 

 théoriques dévelopijées par James Thomson ' dès 1S62, 

 on a admis que le processus est toujours réversible, 

 autrement dit que, dans la cristallisation, clia(|ue par- 

 ticule (atomes ou groupes d'atomes) j3asse à l'état cris- 

 tallisé dans la condition même du cristal au point où 

 elle s'y ajoute, et, si le cristal est dans un état de ten- 

 sion, la particule fraîchement déposée entre dans le 

 même état de tension. 



11 n'apparaît pas qu'aucune preuve expérimentale ait 

 jamais été donnée de celte hypothèse, qui présente ce- 

 pendant une importance considérable pour la solution 

 de certains problèmes de Physique du globe. Aussi 

 MM. F. E. Wright et J. G. Ilostetter, du Laboratoire de 

 Géophysique de l'Institution Carnegie, ont-ils soumis ce 

 problème à une étude très approfondie-. 



On sait que Brewster a montré qu'une plaque de 

 verre soumise à une tension devient biréfringente et 

 que l'eltet optique produit est sensiblement proportion- 

 nel à l'intensité de l'ell'ort. Un cristal isotrope soumis à 

 une charge obéit à la même loi. Si ce cristal est |)lacé 

 dans une solution sursaturée de la même substance, et 

 que les nouvelles particules cristallines qui se déposent 

 sur ses faces soient dans un état correspondant à celui 

 du cristal non chargé, il y aura une ligne de démarca- 

 tion de l'ellort, constatable optiquement, entre le cristal 

 original et les couches fraîchement déposées. Sinon 

 l'ensemble du cristal sera homogène et présentera par- 

 tout le même état de tension. 



Le dispositif expérimental employé par MM. Wright 

 et Ilostetter pour élucider la question ((ig. i)est essen- 

 tiellement celui de Brewster : Le cristal D est placé 

 dans sa solution sursaturée contenue dans un vase C à 

 parois de verre parallèles. La charge est appliijuée au 

 cristal par l'intermédiaire d'un bloc sur le(|uel appuie 

 la pointe de l'appareil de chargement E; l'augmentaton 

 de la charge est obtenue en ajoutant des poids dans le 

 plateau de E. Un faisceau de lumière plan-polarisée pa- 

 rallèle provenant de la source A traverse le cristal et se 

 rend dans un microscope ilc faible puissance consistant 

 en un objectif F, un compensateur en ifuartz G, un 

 oculaire positif II et un prisme analyseur RI. Les obser- 

 vations se réduisent à la simple détermination de la 

 dill'èrcnce île umrehe entre les deux ondes transmises à 

 travers le cristal chargé dans une direction normale à 

 celle de la charge appliquée, l'onde la plus rapide vi- 

 brant parallèlement à la direction d'application de la 

 charge, l'onde la plus lente normalement à cette direc- 

 tion. En lumière blanche, la dilférencc de marche donne 

 lieu à des couleurs d'interférence qui suivent approxi- 

 mativement l'échelle colorée de Newton. L'uniformité 



i. l'/iil. Mua. (l), I. XXIV, p. 3yr. : Proc. Royal Soc, 

 t. XI, p. 473:' 1802. 



2. Jouiii. "/ Llie WasItingUin Actul. of Science:!^ t. Vil, n* 13, 

 p. 405 ; l'.l juillet 1907. 



