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Lyman J. BRIGGS. - LA PLANTE VIVANTE 



de CO'-à travers le sol. Il a trouvé expérimentale- 

 ment que la vitesse de dilîusion varie comme le 

 carré de la porosité, en désignant sous ce terme 

 le volume de l'espace interstitiel entre les grains 

 du sol inoccupé par l'eau, exprimé en pour cent 

 du volume total. Il a aussi étendu cette relation 

 au cas où tous les grains du sol seraient enlevés, 

 de sorte que la porosité deviendrait égale 

 à 100 % . On doit arriver ainsi à la vitesse de 

 diffusion libre de CO^ dans l'air, et l'équation 

 empirique de Buckingham donne un résultat 

 qui est bien d'accord avec les déterminations 

 antérieures de la diffusion libre par d'autres 

 chercheurs. 11 apparaît aussitôt que cette déduc- 

 tion s'écarte notablement de la loi du diamètre 

 de Brown et Escombe. Si l'on considère un 

 volume de sol d'épaisseur unité, la porosité sera 

 proportionnelle à l'intégrale de l'aire des espaces 

 interstitiels dans tout plan parallèle à la surface. 

 Si l'on admet en première approximation que les 

 pores sont de section uniforme, alors la poro- 

 sité sera égale au produit du nombre de 

 pores n par leur section /i, c'est-à-dire que la dif- 

 fusion sera propoitionnelle à ii-a^. D'après 

 BroM'n et Escombe, la diffusion serait propor- 

 tionnelle à ii\'a. Il est vrai que, dans cette com- 

 paraison, nous ne tenons pas compte d'une con- 

 dition importante imposée par Brown et 

 Escombe : c'est que les pores soient sufTisam- 

 ment éloignés pour éviter des interférences 

 entre les lignes des courants de diffusion. Néan- 

 'moins les deux conclusions diffèrent tellement 

 qu'un nouvel examen de la loi du diamètre 

 s'impose. 



IV. — L'ascension de la sève 



Il nous reste à considérer les moyens par les- 

 quels l'eau est élevée jusqu'au sommet des plus 

 grands arbres, séparé du sol, comme dans le 

 cas des Séquoias, par une distance de près de 

 100 mètres. 



Strasburger ', en intoxiquant les cellules de 

 diverses plantes, a montré que les éléments 

 vivants du bois ne jouent aucun rôle essentiel 

 dans l'élévation de l'eau. 11 trouva qu'un chêne 

 de 22 mètres de hauteur, coupé obliquement à sa 

 base et placé dans une solution d'acide picrique, 

 absorbait rapidement le liquide toxique. Après 

 que l'acide eut atteint une hauteur de 15 mètres 

 et que les feuilles du sommet eurent changé 

 notablement d'aspect, on ajouta de la fuchsine à 

 la solution d'acide picrique. An bout de neuf 

 jours, les branches les plus élevées étaient 

 imprégnées d'acide picrique, qui avait été poussé 



1. E. Stkasbukgick : Sur l'ascension de la sève. /Jiaiol, 

 liellr., t. V, p. 10; 189:t. 



jusqu'à une hauteur de près de 22 mètres. On 

 retrouva aussi de la fuchsine dans ces branches, 

 quoiqu'elle eût été précédée de trois jours par 

 l'acide picrique. Cette expérience démontre donc 

 que les solutions aqueuses peuvent s'élever dans 

 les arbres sans l'assistance de cellules vivantes à 

 des hauteurs bien supérieures à celles qui peu- 

 vent être expliquées par la pression atmosphéri- 

 que. Strasburger trouva aussi que les tiges des 

 plantes tuées par exposition à une température 

 de 90° C. sont toujours capables d'élever l'eau à 

 une hauteur de 10,5 mètres. On peut donc con- 

 clure que les processus vitaux ne sont pas essen- 

 tiels pour l'ascension delà sève. , 



Parmi les nombreuses théories qui ont été pro- 

 posées pour expliquer ce phénomène, seule celle 

 de Dixon et Joly ' paraît reposer sur des bases 

 physiques sûres. D'après ces auteurs, la sève 

 s'élève dans le tronc des arbres par suite de l'éva- 

 poration dans les cellules communiquant avec 

 les cavités stomatales des feuilles. La colonne de 

 sève est donc, pour ainsi dire, suspendue à ces 

 cellules des feuilles et supportée par l'adhérence 

 de l'eau aux parois de ces cellules. On peut con- 

 sidérer les surfaces extérieures de ces cellules 

 comme saturées d'eau, qui se retire dans le tissu 

 des parois de façon à former un grand nombre 

 de surfaces capillaires à forte courbure, cette 

 courbure étant, en fait, celle qui est nécessaire 

 pour supporter une colonne capillaire de la hau- 

 teur observée. Si, par suite de l'évaporation de 

 l'eau des feuilles, la courbure tend à augmenter, 

 la force exercée par ces surfaces courbes s'accroît 

 proportionnellement, et une certaine quantité 

 d'eau sera extraite du sol pour rétablir l'équili- 

 bre. 



Il est évident que cette conception présuppose 

 que l'eau possède une grande cohésion, suffisante 

 en réalité pour résister au poids d'une colonne 

 de 100 mètres de hauteur et plus. Comme c'est 

 une condition essentielle de la théorie, considé- 

 rons d'une façon plus détaillée la question de la 

 cohésion de l'eau. 



Berthelot- a montré en 1850 'qu'une colonne 

 d'eau, dans des conditions convenables, peut 

 résister à une très grande tension. Un gros tube 

 capillaire, scellé à une extrémité et étiré en 

 pointe fine à l'autre bout, était rempli d'eau à la 

 température de 30°. L'eau était ensuite refroidie 

 à 18? et le tube exposé à l'air, après quoi on le 

 scellait. Le tube était alors chaull'é de nouveau à 



1. H. H. DiiON et J. Joly : Sur l'ascension de la sève. 

 l'Iiil. Trans., t. CLXX.WI B,p. 563-576; 1895. 



2 . M. Behthelot : Sur quelques phénomènes de dilatation 

 foicée des liquides. Ann. C/iim . et Phyt., t. X.X.X, p. 250; 

 1850. 



