CONSIDEHEF. COMME UN SYSTEME PHYSIQUE 



703 



30*, el l'air qu'il contenait forcé d'entrer en solu- 

 tion, (le sorte que l'eau occupait le volume entier 

 du tube. En refroidissant de nouveau à 18°, on 

 constatait que le liquide continuait à occuper 

 tout le volume du tube. I^a production d'une 

 compression égale à la dilatation observée néces- 

 siterait une pression d'environ .^)() atmosplières, 

 d'où Berlhclot a conclu qu'une colonne d'eau 

 est capable, dans certaines conditions, de résis- 

 ter à une tension de 50 atmosphères. Dixon, en 

 utilisant la méthode de Berthelot, a conclu que 

 la force de cohésion de l'eau par unité de sec- 

 tion transversale s'élève à au moins 150 atmos- 

 phères. L'eau employée dans ses expériences 

 était saturée d'air et contenait aussi des mor- 

 ceaux des tissus conducteurs des plantes. Les 

 mesures ont été faites sur un intervalle de tem- 

 pératures allant de 25° à 80° C. 



Renner ' et Ursprung ^, travaillant indépen- 

 damment, ont récemment utilisé les cellules 

 annulairesdeslogesdes spores de fougère comme 

 un moyen de mesurer la cohésion de l'eau. Ces 

 deux auteurs ont trouvé que le contenu cellu- 

 laire de plusieurs des loges des spores peut être 

 amené en équilibre(par laphase vapeur) avec des 

 solutions ayant une pression osmotique deSOO at- 

 mosphères avant que la limite de la cohésion 

 soit atteinte et que des bulles d'air apparaissent 

 dans les cellules. Toutes ces expériences justi- 

 fient la conclusion que la cohésion de l'eau est 

 amplement suffisante pour résister à la tension 

 qui existe dans le tronc d'un arbre. 



Comme Dixon l'a indiqué, la cohésion de l'eau 

 peut être facilement démontrée au moyen d'un 

 tube scellé en forme de J. Une quantité d'eau 

 plus que suffisante pour remplir la courte bran- 

 che, plus large, est introduite dans le tube, puis 

 on fait un vide partiel et. on scelle à la lampe. 11 

 n'est pas nécessaire de réduire la pression au- 

 dessous de 2 cm. de mercure ; en d'autres termes, 

 l'eau peut contenir une quantité très appréciable 

 d'air. Si l'on incline d'abord le tube de façon à 

 ce que l'eau remplisse complètement la longue 

 branche (qui peut dépasser un mètre de lon- 

 gueur), puis qu'on le relève avec précaution dans 

 la position du J debout, la colonne d'eau reste 

 suspendue au sommet du tube. En détruisant la 

 cohésion de la colonne en un point quelconque 

 paruncoup sec, ou préférablement en chauffant 

 un gros fil de platine préalablement scellé dans 

 la paroi du tube à cette intention, la colonne 



1. O. Renneb : La théorie de la cohésion dans le mouve- 

 ment de l'eau. /a/i;i. wis». Bol., t. LVl, p. 617-667; 191."i. 



2. A. Urspkung : Sur la cohésion de l'eau dans l'anneau des 

 Fougères. Ber.deutscli . bol. Gesells., t. XXXIll, p. 153-162 ; 

 1915. 



d'eau retombe bruscjuementau niveau déterminé 

 parla pression du gaz dans la branche large. 



On peut aussi démontrer facilement la cohé- 

 sion par un manomèlie de Bourdon relié à une 

 cuvette par un tube capillaire llexible. Le sys- 

 tème est complètement rempli d'alcool à la tem- 

 pérature de la chambre, puis scellé. Le mano- 

 mètre avec son index est placé sous une cloche 

 où l'on fait le vide. En refroidissant la cuvette, 

 le manomètre se resserre, par suite de la pression 

 interne développée par le liquide en se contrac- 

 tant. Cette tension peut être mise en évidence eu 

 cliauffant localement le capillaire et brisant 

 ainsi la colonne liquide; on observe alors que le 

 manomètre revient subitement à la position 

 d'avant la tension. La tension exercée par le 

 liquide peut être mesurée en déterminant la 

 pression externe nécessaire pour produire la 

 même distorsion du manomètre. 



Les canaux du tronc des arbres pai- lesquels 

 passe l'eau sont divisés en petits compartiments 

 par de nombreuses parois longitudinales et 

 transversales. Cette configuration semble mal 

 adaptée à la conduction des fiuides; car, bien que 

 les parois soient perméables à l'eau, elles offrent 

 une grande résistance à son écoulement. Mais, 

 du point de vue de la théorie de l'ascension de 

 la sève par cohésion, cette structure devient, 

 comme l'a montré Dixon', une remarquable 

 adaptation de la plante pour conférer de la sta- 

 bilité au courant de transpiration soumis à une- 

 forte tension. 



Les observateurs s'accordent à reconnaître que 

 des bulles d'air se trouvent communément dans 

 les canaux aquifères de la tige des plantes . Il est 

 évident, d'après les expériences de Dixon, que 

 l'air dissous n'est pas préjudiciable à la cohé- 

 sion. Mais, si une petite bulle apparaît dans un 

 tube d'expérience où l'eau est soumise à une 

 grande tension, la bulle se dilate rapidement et 

 la colonne se rompt. Comment la présence de 

 l'air dans les canaux conducteurs peut-elle être 

 mise en harmonie avec la théorie de l'ascension 

 de la sève par cohésion? C'est la plante même 

 qui, par les petites subdivisions de ses canaux 

 conducteurs, fournit une magnifique précaution 

 contre l'interruption de son alimentation en eau 

 par le développement de bulles dans la tige. 

 Lorsqu'une bulle d'air apparaît dans l'un de ces 

 minuscules compartiments, elle peut se dilater, 

 comme Dixon l'a indiqué, jusqu'à remplir le 

 compartiment, mais elle ne peut s'étendre au- 

 delà. Lorsque l'air suit l'eau dans les parois im- 

 bibées, de petites surfaces capillaires de grande 



I.H. II. Di.voN : 'rranspiratii>n et ascension de la sève. 

 Prog. Reibolanicx,l. III, \i . 1-66; 1909. 



