CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



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d'éclat en fonction de la température vraie, et inverse- 

 ment. On a ' : 



(» 



I 

 T 



= 5 + -Log,. =, 

 S c 



où T désigne la température vraie, en degrés absolus, 

 S la température d'éclat, / la longueur d'onde utilisée 

 pour les comparaisons, c la constante de la formule de 

 Wien, £ le pouvoir émissifpour la longueur d'onde > et 



il la température T. 



^ Voici, pour la longueur d'onde / = o,665//, les pou- 

 voirs éiuissifs '- et la différence T-S entre la température 

 vraie et la température d'éclat correspondant à diverses 

 valeurs de la température d'éclat : 



S £ T-S 



On voit que l'écart entre la température vraie et la 

 température d'éclat augmente rapidement avec la tem- 

 pérature. 



2" On peut également, comme le proposent MM. Hyde, 

 Cady et Forsytlie-, définir la température d'un corps 

 incandescent par la température pour laquelle le corps 

 noir fournit, dans une région limitée du spectre, la 

 même répartition de l'énergie que le corps incandescent. 

 D'où le nom de température d'égale coloration avec le 

 corps noir (hlack body color match température) ou, 

 pour abréger, température de coloration (color tempé- 

 rature). 



L'identité de coloration avec le corps noir pour le car- 

 bone, le tungstène, le tantale, le platine et l'osmium 

 incandescents peut être facilement déterminée au 

 moyen d'un photomètre de Lummer-Brodhun. 



La température G de coloration est supérieure à la 

 température vraie. Voici pour le tungstène l'écart C — 

 T correspondant à quelques valeurs de T : 



1700 

 1900 

 2100 

 23oo 



C — T 



i3° 

 26 

 36 

 4i 



La température de coloration et la température 

 d'éclat, précédemment définies, constituent donc deux 

 limites entre lesquelles demeure comprise la tempéra- 

 ture vraie. 



La température de coloration présente l'avantage 

 d'être d'une évaluation aisée, .\ussi MM. Hyde, Gady 

 etForsythe ont-ils étudié les dilTérentes caractéristiques 

 du fonctionnement des lampes à incandescence au 

 tungstène en fonction de la température de coloration. 

 Ils ont trouvé, en particulier, qu'on peut exprimer le 



1. D'.iprès la loi de Wien. l'intonsilé émise p«r le radiateur 

 intégral pour la longtieur d'onde ^ est : 



(2) C _-^. 



Soit Pi = p. s l'intensité émise, à la même température vraie T, 

 par UD métal incandescent. La température d'éclat de ce 

 corps. S, est celle pour laquelle l'intensité émise par le 

 radiateur intégral, pour la longaeur d'onde ^, serait pi. 

 D'où : 



(3) 



pi=-s<' 'S 



En faisant le quotient des relations (2) et (3) on obtient 

 aisément l't'<|iiatinn (l| 



2. P/iytical Uei-ie^x-, 2- série, t. .\, p. :«5-411 ; octobre l'JlT. 



nombre de w.itts consommés en fonction de la tempé- 

 rature de coloration G par une relation de la forme 



W = kC qui rappelle la loi de Stephan. L'exposant .5 

 prend la valeur 4,75 pour le tungstène et 4,02 pour les 

 filaments de carbone. 



A. B. 



La désaiinaiilalioD <lu fer. — Il est bien connu 

 que l'étal magnétique d'un éclianlillon de fer ne dépend 

 pas uniquement du champ magnétique dans lequel il 

 est situé au moment de l'expérience, mais aussi de 

 l'histoire magnétique antérieure du fer, surtout lorsque 

 l'intensité du champ qu'on utilise est faible. Dans 

 l'élude magnétique d'un barreau ou d'un tore de fer, 

 en vue de déterminer soit la courbe d'induction, 

 (U, H), soit la courbe de perméabilité (//, B), il importe 

 de détruire l'influence de toute aimantation préalable 

 et de ramener le fer à l'état neutre. 



C'est ce qu'on réalise habituellement par la méthode 

 dite des inversions, qui consiste à inverser un grand 

 nombre de fois le sens du courant magnétisant, en 

 même temps qu'on en réduit progressivement l'intensité. 

 On utilise parfois, à cet efiét, un courant alternatif, 

 mais comme on l'indiquera plus loin, ce procédé n'est 

 pas très efficace. On a également préconisé l'emploi 

 d'un courant continu inversé à la main avec une fré- 

 quence n'excédant pas une période par seconde 2. Même 

 dans ce cas, on constate que le fer, pour une valeur 

 déterminée du courant, n'atteint un état bien déterminé 

 qu'après quelques centaines d'inversions. 



M. Smith a montré récemment' que le flux magnéti- 

 que met souvent plusieurs secondes à atteindre sa 

 valeur définitive après l'inversion du courant magné- 

 tisant. Ce retard est dû aux courants de Foucault, qui 

 se produisent dans la masse du fer, en sens inverse 

 du courant magnétisant. Le champ magnétique n'at- 

 teint donc sa valeur définitive qu'après un temps sulli- 

 sant pour que ces courants se soient annulés. Par suite, 

 si la vitesse d'inversion du courant magnétisant est 

 trop rapide, on peut prévoir que l'action exercée sur 

 la partie interne du fer sera très faible; la désaimanta- 

 tion s'effectuera moins bien qu'au moyen d'un petit 

 nombre d'inversions se succédant plus lentement. 



C'est ce que confirme un nouveau travail dans lequel 

 M. Smith ' a comparé les dill'érentes méthodes utilisées 

 pour désaimanter un anneau de fer. Celle qui repose 

 sur l'emploi du courant alternatif peut laisser facile- 

 ment subsister les 3 4 du magnétisme rémanent. Il en 

 reste encore les 2/3 par désaimantation au moyen d'un 

 courant inversé à raison d'une inversion par seconde, 

 avec diminution progressive de l'intensité : par suite de 

 l'existence des courants de Foucault, il faut admettre 

 que les parties centrales du fer ne subissent pas l'ac- 

 tion du courant démagnétisant lorsque le sens de ce 

 courant change i fois par seconde. On a ramené le fer 

 rigoureusement à l'état neutre au moyen d'un courant 

 dont on n'inverse le sens qu'une fois toutes les 10 se- 

 condes (pour chaque valeur du courant, on répèle l'in- 

 version une dizaine de fois ; on fait décroître le courant 

 par fractions égales au douzième de sa valeur primi- 

 tive.) 



Ainsi la méthode consistant à utiliser des inversions 

 du courant à raison d'une par seconde ne donne pas 

 des résultats toujours satisfaisants. Quand on veut 

 désaimanter avec certitude un échantillon de fer, il faut 

 déterminer au préalable le temps nécessaire pour que 

 le sens du llux soit certainement inversé. Il sudit, pour 

 cela, de brancher un galvanomètre sur un circuit dis- 

 pose autour de l'échantillon de fer et de noter le temps 

 / qui s'écoule avant que s'annule la déviation. Si on 



1. SiAHLE : Journ. uf Americ. Inst. of Electr. Eni:., 

 l.XXXIV, p. CI; iîlOi. 



2. BijRROws . Bull. Bureau of Strind., l. IV, p. 20â; U)(I8. 



3. .Smith : PUysicat Reviex', 2- série, t. IX. p. 41!»; 1017; 

 '•. Shitii : l'hysical Refie^y, 2' série, t. X, p. 28'i-2'.IO. 



septembre I'.I17. 



