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CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



diiuensionsUi)iil)enl clans les lirailes, comptées enabscis- , 

 ses. La courbe H est celle qui correspond à la « loi de 

 l'erreur normale i ■. On voit que tous les tourillons se 

 répartissent dans un intervalle de ± o,()0o5 [jouce par 

 rapport à la dimension normale, ijui est représentée 



Fig. 1. — Résultais des mesures d'une série de pièces irilcr- 

 changeables (A), comparés afec la loi de l'erreur normale (B). 



par o sur le diagramme. La « mode » ou dimension la 

 mieux représentée est de i à 2 dix-millièmes de pouce 

 au-dessus de la noruiale, et a5 °/o des tourillons tom- 

 bent dans cet intervalle. La<i médiane », ou dimension 

 au-dessus et au-dessous de laquelle on a trouvé un nom- 

 bre égal de tourillons, est d'environ i dix-millième de 

 pouce au-dessus de la dimension nominale. 



Cette expérience seud>le montrer que, pour obtenir le 

 plus grand nombre de tourillons de la dimension nomi- 

 nale, avec la même exactitude d'exécution et le même 

 intervalle des limites, il est préférable de lixer ces der- 

 nières à -\- o,ooo35 et — o,ooo65 pouce, au lieu de ± 

 o,ooo5 pouce au-dessus et au-dessous de la normale. 



§ 3. — Physique 



Les orientations moléculaires en Physique 

 et en Cristallographie. — Tout corps dont les 

 propriétés optiques, magnétiques, électriques, élasti- 

 ques, etc..., dépendent des directions suivant lesquelles 

 on les envisage peut être considéré comme anisotrope 

 optiquement, magnétiquement, etc. Certaines anisotro- 

 pies sont naturelles; elles préexistent dans la substance 

 et elles sont peu variables. D'autres, dites uccidentelles, 

 sont provoijuées à notre gré sur des corps isotropes par 

 des agents qui dépendent de nous; on peut, en agissant 

 sur ces agents, en modilier l'intensité; et elles dispa- 

 raissent, en général, avec la cause excitatrice. 



Si l'on s'en tient à l'ensemble île la molécule, on peut 

 dire que deux hypotLèses fondamentales seulement ont 

 s\iffi jusqu'ici pour rendre compte des anisotropies de 

 la matière. Ce sont : i" lesréseaux cristallins (Bravais); 

 2° les orientations moléculaires. Laissant de cûté l'Iiy- 

 potlièsc des réseaux (pii a reçu, comme on le sait, une 

 vérilicalion retentissante par les recUercbes de Laue, 

 W. L. et \V. II. Hragg, Moseley, de Broglie, Debye et 

 autres sur la diffractionet lesinterférencesdesrayons X, 

 M. Albert l'errier, dans un article du plus vif intérêt ', 

 étudie «pu! a été le rùle de la seconde liypothcsc dans 

 le développement de la l'bysi(|ue moléculaire et passe 

 en revue les formes diverses qu'elle a revêtues, soit en 

 Cristallographie, soiten Physique pure. Il s'est attaché 

 à montrer combien elle s'est révélée commode et puis- 

 sante en face des anisotropies naturelles comme des 

 anisotropies provoquéeset quel merveilleux instrument 

 de recherche elle constitue. 



Le premier phénomène (|ui suggéra, pour son expli- 

 cation, l'hypothèse des orientations, est un phénomène 

 d'anisotropie temporaire, celui de Vaimuiitution. On sait 



f. Archives des Sciences pJiys. et nutur. (Genève), févi-ier 



m». 



comment Weber interpréta vers )85o ce phénomène : par 

 opposition à Poisson qui, en 1821, admettait que, sous 

 l'induence d'une force magnétique extérieure, chaque 

 molécule dfticnt un petit aimant, il supposa (pi'en tout 

 état d'un corps aimantable les molécules sont d'avance 

 un aimant permanent [lossédant un pôle sud et un 

 pôle nord. .Si cependant toutes les positions sont repré- 

 sentées, en aucun point de la surface n'apiiarailra du 

 magnétisme nord ou du magnétisme sud : le corps sera 

 neutre. Vienne une action extérieure, si les molécules 

 jouissent d'une certaine mobilité, en dépit de la struc- 

 ture du corps, elles se tourneront peu à peu ilans le 

 même sens et, peu à peu, l'un des côtés se chargera de 

 magnétisme nord, l'autre de magnétisme sud. Plus 

 l'action directrice deviendra énergique, plus le i)aral- 

 lélisme des directions sera complet et plus le corps seia 

 aimanté. La force extérieure disparaissant, les petits 

 aimants reprennent plus ou moins leurs anciennes po- 

 sitions, le corps demeure plus ou moins aimanté. 



On saisit dès maintenant le contraste a^ ec la con- 

 ception des cristallographes, d'après buiuelle on n'en- 

 visage quedes molécules toutes complètement orientéi s 

 ou pas du tout. Ici les molécules sont mobiles, pas du Ion l 

 alignées en réseaux et plus ou moins orientables à vo- 

 lonté. Dans les deux cas, on postule cependant, de toute- 

 nécessité, une dissymétrie dans la molécule elle-mêmr. 



L'hypothèse de Weber, qui a guidé pendant une cin- 

 quantaine d'années les recherches elïectuées sur le 

 magnétisme <lu fer, n'avait pu fournir que des expli- 

 cations qualitatives jusqu'au moment de lintroduction 

 de ce que les physiciens appellent Vagilatimi llierniique. 

 On admet aujourd'hui que, même dans les corps solides, 

 les molécules ne sont pas immobiles, mais animées de 

 mouvements d'oscillation ou de rotation, dont l'éner- 

 gie serait propoilioiiiielle, en première apprui imalion, 

 à la température altsolue. M. Langevin a atlriliué cette 

 propriété aux petits aimants élémentaires des corps 

 magnétiques. On conçoit, sans aucun calcul, que les 

 orientations seront d'autant plus complètes que l'agi- 

 tation sera moindre, c'est-à-dire (pie la tenqiérature 

 sera plus basse. M. LangeA'in a pu en déduire la loi de 

 Curie, exprimant que la susceptibilité pararaagnétii|ue 

 est inversement proj)orlionnclle à la température abso- 

 lue. 



On sait que, sous l'action d'un champ électrique ou 

 magnétique, des corps parfaitement isotropes peuvent 

 devenir anisotropes, ce que traduit une biréfringence 

 optique. Ces phénimiènes demeurèrent presijue isolés 

 aussi longtemps qu'on n'eut pas trouvé une explication 

 qui les reliât commodément. MM. Coltoii et Mouton, 

 dans xine série remarquable de recherches, se sont 

 laissé guider par l'hypolhèse ici entièrement nouvelle 

 des orientations, orientations soit des granules en sus- 

 pension dans les colloïdes, soit des molécules elles- 

 mêmes pour les liquides purs. Aucun des résultats 

 qu'ils ont obtenus n'est en désaccord avec la théorie; 

 nombreux, au contraire, sont eeuxquien sont des appuis 

 très surs, parmi lesquels on peut citer celui de l'allai- 

 blissement du phénomène avec l'aceroissemeul de tem- 

 pérature (]ue fait prévoir, comme pour le magnétisme, 

 l'agitation thermique. M. l'errier fait remarquer, à ce 

 propos, « combien il a fallu faire pieuve (l'inluition et 

 il'audace ))our appli<|uer une Ihéorie semblable dans 

 son idée directrice à celle du maguétisnu- à des subs- 

 tances (composés organii|ms en particulier) dont les 

 réactions proprement magnéliipTes sont à peu prés im- 

 perceptibles, et plus encore, puis(iuc diamagnéli(|ues, 

 sont précisément Viinerse de celles ipie présenlent le 

 fer et ses composés ». 



L'analogie entre la polarisation des diélectriques et 

 l'aim.inl.ition par iuduence conduit à introduire les 

 orientations dans la théorie des diélectri(]ues. Olte 

 idée a été poursuivie par le calcul par P. Debye et par 

 J.-J. Thomson. (Cependant eetteadaplation delà théorie 

 est plus complicpiéc que dans le cas du magnétisme. car 

 ici la théorie de Poisson, niodernisé<' par Lorentz, coii 

 lient certainement une part de vérité : la polarité des 



