Lkon BLOCH. — QUELQUES RKCRNTS PROGRÈS DE LA PHYSIQUE 



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était de iiiêiiie du dispositif de Richtirdson, qui 

 essayii en l',)08 de mettre en évidence Veffet 

 gjjroscopique itwerse «luquel doit donner lieu 

 l'aimantation du fer, saxoir la mise en rotation 

 du barreau dans le sens perpendiculaire au 

 champ. On peut prévoir nn couple mécanique C 

 proportionnel à l'aimantation M et donné par la 

 formule : 



M: 



1 e p 



îni 



Cil) 



Les résultats négatifs de Maxwell et de Richar- 

 dson ont été transfoimés en résultats positifs par 

 liarnett et par Einstein et de Haas. Le progrès 

 réalisé par ces physiciens consiste surtout dans 

 un accroissement considérable de la sensibilité 

 et dans l'éliminalion de diverses causes d'erreur. 

 Marnett a pu aimanter par simple rotation des 

 tiges de fer, de nickel et de cobalt. Le champ 

 magnétique II créé par la rotation est lié à la 

 fréquence de rotation par la formule : 



H 'i~m 



On voit que le champ II est indépendant des di- 

 mensions du corps tournant, il n'est fonction que 



de la vitesse et du rapport — ■ La valeur de ce 



rapport déterminée par l'expérience magnétique 

 est en bon accord avec les valeurs admises, si 

 l'on tient compte de l'imprécision assez grande 

 des mesures de Barnett. De plus, il ressort de 

 , oes mesures que les particules constitutives des 

 courants moléculaires sont bien les électrons 

 négatifs; il n'y a aucun indice de la présence de 

 masses positives en rotation. 



Einstein et de Haas ont déterminé avec soin 

 le couple gyroscopique que subit un morceau de 

 fer au moment de l'aimantation. Les difficultés 

 expérimentales ne leur ont pas permis de pré- 



tendre, dans la détermination de — ' à une pré- 



m '^ 



cision supérieure à 15 %, mais dans les limites 

 de luette précision leurs résultats s'accordent 

 complètement avec la conception des courants 

 particulaires. On peut dire que ces expériences, 

 jointes à celles de Barnett, apportent une confir- 

 mation très importante non seulement à la théo- 

 rie électrique du Magnétisme, mais aussi à la 

 théorie générale de Bohr. 



Remarquons toutefois que, d'après Tanzler, les 

 gaz monoatomiques (hélium, argon) sont diama- 

 gnétiques, alors que le modèle de Bohr porte à 

 leur attribuer un moment résultant dilTérent de 

 aéro (paramagnétisme). Peut-être échappe-t-on 

 à cette difficulté en supposant avec Bohr que le 

 réarrangement moléculaire, condition indispen- 



sable de l'apparition du paramagnétisme, est 

 entravé, malgré la tendance à l'équipartition de 

 l'énergie, parce que les conditions de quanta 

 créent à l'intérieur de chaque m(décule des con- 

 traintes nouvelles. 



(^)u<)i qu'il en soit, la tiiéorie du magnétisme, 

 telle qu'elle a été établie par Langcvin, a rendu 

 jusqu'ici de si grands services qu'il parait indis- 

 pensable de la conserver pour l'explication de 

 faits nouveaux qui semblent d'abord des anoma- 

 lies. Ces faits sont de trois sorj^es. Ce sont les 

 écarts à la loi de Curie (/T = (?') présentés par 

 la susceptibilité x d'un grand nombre d'éléments 

 à la température ordinaire ou même aux tempé- 

 ratures élevées (Honda) ; ce sont ensuite les ano- 

 malies magnétiques observées sur presque tous 

 les corps aux très basses températures (K. Onnes, 

 Oostcrhuisl; enfin les phénomènes de métama- 

 iiiiétisme (Overbeck) oll'erts par certains alliages 

 qui sont paramagnétiques dans les champs 

 faibles et diamagnétiques dans les champs forts. 

 L'interprétation de ces divers effets, compli- 

 qués et encore mal connus, ne peut se faire dès 

 à présent d'une manière certaine. Indiquons 

 seulement les deux voies qui se présentent le plus 

 naturellement. On peut d'abord essayer avec 

 Gans d'introduire dans la théorie statistique du 

 paramagnétisme un élément nouveau, savoir 

 l'action magnétique sur une molécule des molé- 

 cules immédiatement voisines. Cette action di- 

 rectrice, si elle existe, est l'équivalent d'un ferro- 

 magnétisme faible, et on conçoit qu'on puisse 

 l'invoquer pour expliquer certains écarts à la loi 

 de Curie. Mais il paraît plus important d'intro- 

 duire dans la théorie de Langevin, à la place de 

 la Mécanique statistique ordinaire, la statisticpie 

 des quanta. C'est déjà ce qu'avait fait Keesom, 

 d'une manière un peu brutale, en remplaçant, 

 dans la formule de Langevin-Curie : 



_NM2 



(43) 



l'énergie moléculaire AT, telle qu'elle est fournie 

 par la théorie de l'équipartition, par l'énergie du 

 résonateur de Planck. La même idée a été reprise 

 d'une façon détaillée par Gans et par von Weys- 

 senhofT. Ces auteurs ont appliqué à la théorie du 

 Magnétisme des calculs analogues à ceux qu'a 

 faits Einstein pour la théorie des chaleurs spé- 

 cifiques. Dans un cas comme dans l'autre, la 

 Théorie des quanta s'applique, dès que l'on con- 

 naît la fréquence fondamentale, qu'il y a tout 

 lieu d'envisager comme une fréquence de rota- 

 tion. On peut s'attendre à trouver et l'on établit 

 en effet, à la place de la formule f43), une formule 

 plus générale qui se réduit à (43) sitôt que la 



