CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



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l'intensité moyenne sphéi'ic^ue n'est donc pas aulro 

 chose que le tlux divisé [lar 4~- et la relation : 



(6) '!>/ = 4-In,, 



est toujours vraie. 



La mesure de 1 dans toutes les directions et le calcul 

 linal de <1', sont des opérations longues et dispendieuses 

 que l'on ne fait que dans (|uel<|ui-s circonstances, (ne 

 solution préloralde consiste dans l'emploi des photo- 

 mètres intéj;rants ( oninie les liiinens-mctres de M. Blon- 

 del, la sphère blanche d'I'lbriclit, ou les inësophotomi'lres. 

 Avec ces appareils, on mesure directement le flu.r liiini- 

 •leitx sans avoir à s'occuper de la réparliiion de la lu- 

 mière; c'est évidemment la seule solution rationnelle 

 et pratique. 



En atten<lant la difïusion des mesures de flux lumi- 

 neux, on peut, pour tous les types de lampes à incan- 

 descence actuellement en usage, adopter une solution 

 approchée qui donne des résultats sullisants au point <le 

 vue pratique. Considérons le rapport K enlreV inlemité 

 maximum Ii„„x et Vinte/isilé muienne sphéiique Ii„s : 



I- Iin.-i\ 



(7) '"-^-l 



(i) l'our un foyer ponctuel ou sphérique à intensité 

 uniforme dans toutes les directions, on a évidemment 

 K = I. 



I,„av = I 



//) Pour un loyer filiforme rectiligne, on calcule que 

 K est égal a - ou i.-i-j : 



I,„.,x ^- 1,271,,,.. 



I ) Enfin pour une source lumineuse constituée par 

 une surface plane, sans épaisseur, le coellicient K a 

 pour valeur 2 : 



Imax :^3l„,,. 



■foules les lampes dont le filament se développe avec 

 des brins largement espacés, c'est-à-dire les lampes à 

 filament de carbone ou <le métal dans le vide, se rap- 

 prochent étroitement du type h et l'expérience montre 

 que le rapport entre l'intensité maxima et l'intensité 

 moyenne liémispliérique inférieure est 1res voisin de 

 l.aô. L'intensité moyenne sphérique est un peu plus 

 faible à cause de la présence du culot; mais, l'angle 

 sous lequel celui-ci est vu du centre étant assez failije, 

 la dilîérence entre les deux moyennes est inférieure à 

 5 "/il et pr.itiquement négligeable pour les lampes du 

 type courant. , 



Quand le filament est roulé en hélice comme dans le 

 cas des lampes à atmosphère gazeuse, la répartition 

 est un peu difîcrente; le corps incandescent est plus ra- 

 massé sur lui-même et se rapproche du corps à rayon- 

 nement uniforme. Les conditions sont intermédiaires 

 entre n et /;, mais rexpérience montre que le coellicient 

 K varie fort i)eu autour d'une valeur moyenne voisine 

 de i,i5. 



En se reportant à la définition du flux total (G) et 

 remplaçant I par sa valeur en fonction du coellicient K 

 (7), on a : 



Pour la plupart des lampes à vide, où K _- i,2.5, on 

 obtient l'expression pratique très simple: 



(9) <1>, = lOln,,,^; 



et pour les lampes à azote où K=: 1,1. 5 : 



(10) <\>, = II I,„„^. 



« Il ne semble pas douteux, écrit M. Armagnat, que 

 le client cpii demande une lampe cotée actuellement 

 lO bougies, c'est-à-dire donnant an ma.rimuin l(j liougies. 

 ne sera pas plus désorienté si on lui explique que celte- 

 lampe sera désignée maintenant sous le nom de lampe 

 161) lumens que si 0:1 la lui annonce sous le nom de 

 i2,C bougies moyennes sphériques! On objectera que la 



notion de flux n'est pas la seule et que la répartition 

 n'est pas sans intérêt 1 C'est là un autre aspect fort im- 

 portant du problème, mais qui ne s'oppose pas à ce qui 

 précède. Il est évident que l'on peut disposer le corps 

 incandescent de façon à obtenir une répartition de la 

 lumière plus favorable pour les applications, mais 

 encore faut-il que l'intensité maximum envoyée dans la 

 bonne direction couvre une surface et nous revenons 

 par là à l'idée de /tur. D'autre part, l'emploi des réflec- 

 teurs et réfracteurs, dont l'usage commençait à se ré- 

 pandre avant la guerre, permet toujours de corriger la 

 répartition et d'utiliser prescpie intégralement le flux 

 total. » A. B. 



Pile étalon de nature Ihernio-électriqne. — 



M. C. A. Hoxie' décrit un dispositif permettant d'obte- 

 nir une pile étalon secondaire, utilisant la force élec- 

 tromotrice d'un cou[de thermo-éleclri(pie. En réalité, 

 comme on le verra, la pile étalon est essentiellement 

 un étalon de courant en ce qu'elle nécessite, pour fonc- 

 tionner convenablement, un courant d'une valeur 

 définie. 



La pile étalon est constituée par une ampoule en 

 verre contenant une soudure thermo-électrique T 

 (lig. 1), un filament H, destiné à s'échauffer, maintenu 

 à une faible distance de la soudure, une résistance 

 d'équilibrage R et une résistance i)olentiométrique lî, . 

 Si on branche sur le circuit une batterie d'accumula- 

 teurs A et un galvanomètre G, pour une certaine valeur 

 du courant le galvanomètre restera au zéro. On peut 



l'ig. I. — Schéma de lu pile étalon. — T, soudure theriiio- 

 electiiijiie ; H, filament; a, exlréuiité froide; U, résistance 

 d'équilibrage; Hj résistance polentiomélriqne; R.j, rhéos- 

 tat: A, accumutateur : G, galvanomètre; S, intet-ruptcnr 

 permettant démettre le galvanomùlre en court-circuit. 



s'en rendre compte par l'examen de la (i'gurê 2 : la 

 courbe A représente la chute île potentiel aux extré- 

 mités de la résistance I\ en fonction du courant ipii tra- 

 verse le filament H ; la courbe H représente la variation 

 de la force thermo-électrique de la soudure en fonction 

 du courant qui traverse le même filament. Ces courbes 

 indiquent que la force thermo-électrique varie sensible- 

 ment comme le carré du courant qui traverse le fila- 

 ment H, tandis que la chute de potentiel aux extrémités 

 de la résistance est proportionnelle à ce courant (loi 

 d'Ohm). .\u. point d'intersection G de ces courbes, la 

 force thermo-électrique est égale à la clifTérencc de 

 polcnliel entre les extrémités de la résistance 11. Donc, 

 en réglant le courant qui traverse le filament à celle 

 valeur crili<iue, on a un moyen d'obtenir une différence 

 de potentiel ilcfinie aux bornes de la résistance R|. Si 

 l'on veut avoir une force thermo-électrique élevée, il 

 faut chanil'er le filament à une hante température. Le 

 , ciurant maximum (pi'on puisse utiliser sans altérer la 



1. /'roi. uf Ihe American Iiistilule of Electrical Enginecrs, 

 l. XNXVII, p. 57; févi-iei- 1918. 



