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F. MICHEL. — LA PRÉCIPITATION ÉLECTRIQUE 



industriels. C'est là un exemple particulier de 

 collaboration de la science et de l'industrie et 

 les résultats en ont été plus qu'encourageants. 



Les travaux du D' Cottrell et de ses collabo- 

 rateurs ont consisté essentiellement à modifier 

 dans ses applications le principe que nous avons 

 énoncé plus liaut, de manière à l'adapter à des 

 circonstances qui se sont trouvées fort diverses. 

 Des diilicultés considérables se sont présentées, 

 qui ont tenu parfois en échec pendant des an- 

 nées l'application du captage électrique . Aujour- 

 d'hui, après une expérience de huit années envi- 

 ron, on a élaboré non pas une technique fixe et 

 typique dans chaque cas, mais un ensemble de 

 résultats intéressants et de dispositifs ayant fait 

 leurs preuves, qui permet de dresser des projets 

 d'installations même dans les cas nouveaux que 

 peuvent présenter les industries chimiques et 

 métallurgiques. Nous allons examiner cet en- 

 semble ; mais, au préalable, il nous paraît néces- 

 saire de présenter quelques considérations théo- 

 riques sur le principe même du procédé. 



H. — Théorie de la précipitation électrique 



Cette théorie n'est que le rappel des résul- 

 tats aujourd'hui classiques obtenus sur le mou- 

 vement de fines particules dans les champs 



électriques. Pour l'exposer clairement, suppo- 

 sons d'abord des particules sphériques chargées 

 d'une électricité de signe déterminé et placées 

 dans un champ uniforme de valeur H produit 

 entre les électrodes E, et Ej (fig. 1). Les parti- 

 cules sont soumises à 3 forces : 



1° Une force F, = MH, M représentant la 

 charge électrique de la particule ; 



2» Une force de frottement due à la viscosité 

 du fiuide dans lequel se meut la particule et que 

 l'on peut écrire : 



F, = C.H, 



t> étant la vitesse de la particule ; 



1. Si l'on ndmet la formule approchée de Stok«s, on sait 

 quel'dii b: C— G 77 « ;, a étant le joyon delà )iiirlicule, : le 

 coeOlcieiit de vincosité du tluide ambiant. 



3° Une force de pesanteur généralement négli- 

 geable devant les autres : nous supposerons 

 qu'elle n'intervient pas dans les phénomènes ou 

 quelle est annulée par le mouvement du fluide 

 ambiant. 



Sous l'influence des forces F, et F,, le corpus- 

 cule est entraîné vers l'une des électrodes E' 

 avec une vitesse croissante qui atteint rapide- 

 ment sa valeur limite : 



MH 



Si maintenant le fluide qui renferme les parti- 

 cules est animé d'un mouvement uniforme 

 perpendiculaire à la direction du champ électri- 

 que, la particule sera animée elle-même d'une 

 vitesse dont les deux composantes sont la vi- 

 tesse (' écrite ci-dessus et la vitesse v, du fluide. 

 Le problème de la suppression des particules 

 dans un courant gazeux exigera donc dans 

 la pratique que les particules soient animées ^ 

 par le champ électrique transversal d'une 

 vitesse c suffisante pour qu'elles atteignent 

 l'électrode Ej au cours de leur trajectoire obli- 

 que T. 



Nous en déduirons immédiatement deux con- 

 ditions de bon fonctionnement des appareils : 



Ou bien obtenir des vitesses électriques très 

 grandes, donc des champs intenses ; 



Ou bien obtenir des vitesses de fluide très 

 faibles, donc employer des chambres de traite- 

 ment de grandes dimensions. 



Nous verrons qu'en fait on a été conduit à réa- 

 liser ces deux conditions simultanément, et que 

 la première est indispensable, précisément pour ' 

 donner aux particules la charge M. 



Pour nous rendre compte des vitesses c, à 

 mettre en œuvre, il convient de connaître l'ordre 

 de grandeur, au moins, des vitesses v. Ici les 

 travaux sur la mobilité des ions sont un guide 

 expérimental certain. On sait que l'on appelle 

 « mobilité » des ions le rapport : 



analogue au rapport p- qui entre dans [expres- 

 sion ci-dessus de la vitesse e. Le dispositif de 

 la figure 1 est celui-là même qui a donné une 

 des mesures les plus commodes de la mobilité 

 des ions gazeux : méthode de Zeleny '. En efl'et, 

 dans le cas où les vitesses \' et c, sont dans le 

 rapport indiqué par la figure, celui des corpus- 

 cules chargé qui va le plus loin dans le sens du 



1. ZcLiiNY : P/iilosophical Trunsactiona, t. CXCV, p. IS'.1 

 (1901). 



