DES FUMEES ET DES POUSSIÈRES 



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mouvement du fluide est celui qui entre en A 

 entre les électrodes. Il atteint le plan de l'élec- 

 trode négative en B. Comme il est chargé, si on a 

 placé en B une électrode E', celle-ci se chargera 

 d'électricité, ce dont on pourra se rendre compte 

 au moyen d'un électromètre; d'ailleurs, comme 

 il s'agit de poussières, le simple examen du gaz 

 sortant d'entre les électrodes suffira à nous ren- 

 seigner. La mesure consiste à augmenter II jus- 

 qu'à ce que l'électromètre ne dévie plus. A ce 

 moment la trajectoire du corpuscule A est AB'. 

 On a donc : 



L — H 



D étant la distance des électrodes, L leur lon- 

 gueur, c, la vitesse du fluide, toutes quantités 

 faciles à mesurer et d'où l'on déduit c. 



Pour fixer les idées sur les ordres de grandeur 

 et montrer l'utilisation des mesures de mobilité, 

 nous allons appliquer le cas à un exemple réel. 



Un « traiteur » Cottrell reçoit 600 mètres cubes 

 de gaz par minute. Il est constitué par 25 lames 

 parallèles positives de 3 mètres de hauteur per- 

 pendiculairement au sens du courant gazeux, 

 entre lesquelles sont intercalées 24 lames néga- 

 tives de même dimension. L'intervalle entre 

 deux lames consécutives est 7,5 centimètres. La 

 tension est de 30.000 volts. La mobilité des pous- 

 sières plombifères qu'il s'agit d'abattre est 

 donnée par une mesure de laboratoire, soit par 

 la méthode de Zeleny, soit et beaucoup plus 

 commodément, commel'indique M. de Broglie ', 

 en suivant les déplacements des poussières dans 

 un champ faible au moyen d'un microscope à 

 oculaire micrométrique. Cette mobilité a été 

 trouvée de i3. 10—'*. Quelle sera la profondeur 

 à donner aux lames dans le sens du courant 

 gazeux ? 



Le calcul nous donne immédiatement la 

 vitesse créée par le champ électrique : 



»'=KH 



13.10-^ X 30.000 



: 0,2 cm/sec. 



Quant à la vitesse du courant gazeux, elle est : 



10.10« 

 "' = 300 X 25 X 15 = ^^ ""/'^'' approximat. 

 La profondeur des lames dans le sens du cou- 

 fjrant gazeux sera donnée par : 



Q — !1 



ou : 



7,5 X 10 ,, 

 L = — =-^ — = 14 cm. 

 a, 2 



C'est en efTet à peu de chose près la dimension 

 adoptée par le constructeur, le traiteur ci- 



1. C. r. de iA~ad. des Sciences, t. CXLVI, p. 1010(1908). 



dessus, construit pour la Balaklala C», compor- 

 tant des électrodes de 15 cm. de profondeur. 



Nous allons revenir maintenant sur les hypo- 

 thèses simplificatrices que nous avons faites jus- 

 qu'à présent. 



Nous avons supposé nos particules toutes iden- 

 tiques et en outre sphériques. Il est manifeste 

 que le mode de mesure de la mobilité donnera 

 pour K la valeur utile, que les corpuscules soient 



sphériques ou non. Seule l'expression ;; de- 



OKllZ 



vient illusoire. Si les particules sont différentes 

 'de dimensions, ce qui est évidemment le cas 

 pratique, la méthode de mesure de Zeleny nous 

 donnera la mobilité de celles d'entre elles qui 

 sont le plus mobiles, mais c'est là précisément ce 

 qui nous est nécessaire si nous voulons que le 

 champ électrique réussisse à les capter toutes. Il 

 ne saurait en être autrement d'ailleurs, puisque 

 cette méthode de mesure consiste précisément 

 à vérifier qu'aucune d'elles n'échappe à l'ap- 

 pareil. 



En outre, nous avons supposé le champ uni- 

 forme. Nous verrons plus loin qu'un grand nom- 

 bre d'appareils Cottrell fonctionnent avec un 

 champ radial dont les forces sont normales à un 

 cylindre. On peut envisager des champs plus 

 complexes encore. Nous complétons nos for- 

 mules dans le cas général d'une particule con- 

 ductrice de petites dimensions, 'placée dans un 

 champ quelconque. La force F, se décompose 

 en deux autres : F'^ tangente à la ligne de force : 



' d.r ' , 



et F", dirigée suivant la normale principale : 



F", = Aa3 — 



û 



p étant le rayon de courbure. Ces forces sont 

 faibles, généralement négligeables. On vérifie 

 facilement en outre que le premier terme de F', 

 tend à diriger la particule vers les régions où le 

 champ est le plus intense, quelle que soit la 

 charge initiale M. Quant à la force transversale 

 F"„ elle ne saurait diriger la particule sur les 

 électrodes. Elle ne se présente jamais, du reste, 

 dans les cas habituels d'emploi du système Cot- 

 trell. 



Nous avons enfin supposé que les particules 

 étaient préalablement chargées de masses élec- 

 triques INI. Il n'est pas douteux que, dans la ma- 

 jorité des cas où l'abatage électrique des pous- 

 sières est applicable, on peut supposer le fluide 

 — l'air généralement — suffisamment ionisé par 

 son passage dans les fours pour qu'il en soit 

 ainsi. Mais, en fait, cette hypothèse n'est pas 



