CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



659 



ijiiand I)' Soleil est bas, la <lispei'sioii est maximum; 

 mais les rayons violets et bleus sont absorbes, laissant 

 les rayons verts en évidence; la durée du rayon vert 

 est proportionnelle au pouvoir dispersif de l'atmos- 

 phère à cet instant. 



§ 4. — Physique 

 f La limiteduspectrecoiitinu des rayons X et 



la loi des (|liailla. — De nombreuses reclierches ont 

 montré l'impussibililé où se trouvaient les théories clas- 

 si(|ues Ue la Pliysicpie d'expliquer les phénomènes d'ab- 

 sorption et d'émission du rayonnement ; on sait que ces 

 théories considèrent la transformation d'une énergie 

 quelcon(|ue en énerfjie de rayonnement comme étant une 

 fonction continue du temps, l'ianck, abandonnant la 

 notion de conlinuité, a introduit les (]uanta dans la Phy- 

 sique moderne ; la tliéoric de la discontinuité a été géné- 

 ralisée par Einstein. 



Les rayons .\ étant considérés comme des ondes élec- 

 tromagnétiques, une nouvelle méthode s'est présentée 

 pour véritier la loi d Einstein, dont voici le principe : 



Considérons une ampoule à rayons X actionnée par 

 une source de potentiel constant V, et analysons les 

 rayons X produits avec un spectroraètre à cristal tour- 

 nant de manière à les étaler en bande continue. La 

 théorie d'Eiustein prévoit, dans cette bande, une région 

 où l'intensité tombe d'une valeur linie à zéro. Cette 

 chute bruscpie de l'intensité correspond à une longueur 

 d'onde mininia/ (ou à un nombre maximum » de vibra- 

 tions par seconde). La longueur d'onde minima est indé- 

 pendante de la nature de l'anticathode ; elle est unique- 

 ment déterminée par le potentiel V. D'après la théorie 

 des quanta, / peut être calculé par l'équation bien con- 

 nue : 



(0 



llv 



E, 



où II désigne la constante de Planck, c la vitesse de la 

 lumière et E l'énergie raaxima d'un électron appartenant 

 au faisceau cathodique; cette énergie est donnée par la 

 relation : 



(2) E = e(V + P); 



e désignant la charge de l'électron, e P représente l'éner- 

 gie du corpuscule cathodique avant qu'il ne parcoure 

 la chute de potentiel V. Le terme P peut être de même 

 signe que V ou de signe contraire. 



Oans le cas où les électrons du faisceau cathodique se 

 I>roduisent, dans le gaz, à la surface de la cathode, ils 

 I)euvent en effet, en sortant de l'atome neutre, posséder 

 déjà une certaine vitesse ; dans ce cas P et V sont de 

 même signe. Si, a)i contraire, les électrons proviennent 

 de l'intérieur de la cathode, leur émission exige un cer- 

 tain travail; alors Pet 'Vsont désigne contraire. Lorsque 

 ■V aune valeur qui atteint quelques milliers de volts, P 



3) 



V.i =: h 



Le produit 'V/ ne dépend ni du potentiel, ni de la nature 

 de l'anti('athode ; c'est une constante universelle. 



Un assez grand nombre de recherches ont été faites 

 pour vérilier la relation (3). MM. Uutherford, Barnes et 

 Uichardson ' ont i)u constater l'existence d'une lon- 

 gueur d'onde limite qui varie avec le potentiel pour les 

 basses tensions ; la limite a été trouvée en concordance 

 avec la théorie des quanta, mais, en augmentant le poten- 

 tii I, ces expérimentateurs ont constaté une différence 

 • (insidérable entre la théorie et l'expérience. M. E. Wa- 

 gner ^ a émis l'opinion (|ue cette différence est due à une 

 erreur introduite dans la détermination de la longueur 



1. rliil. .Itaif.. I. XXX, |>. MO; I'.M5. 



■1. l'Uyaik.ZcUschr., t. .Wlll, p. kil; ViV . 



d'onile. D'autre part, une série de travaux ont été effec- 

 tués dans d'excellentes conditions par plusieurs physi- 

 ciens américains' ((ui ont pu vérilier la loi d'Einstein 

 dans l'intervalle de aô à i5o kilovolts. MM. Ledoux- 

 Lebard et Dauvillier'- se sont servis de la méthode pho- 

 tograplii(iue pour déterminer la limite du spectre con- 

 tinu. Ils ont observé qu'avant d'atteindre le potentiel 

 nécessaire pour exciter le rayonnement « K » de l'anti- 

 cathode, la limite se dessinait assez nettement sur la 

 plaque photographique; au delà de cette tension, la tète 

 de bande devient ffoue. 



Ces expériences ont été reprises i)ar M. Alex. Muller'. 

 Le potentiel V était mesuré par un électromètre, et la 

 longueur d'onde / par un spcctroniètre à cristal tour- 

 nant (sel gemme). Pour mieux faire ressortir que la 

 position de la limite est indépendante du matériel de 

 l'anticathode, M. .Muller a photographié deux bandes 

 sur la même plaque en employant deux antieathodes 

 différentes et en laissant constant le potentiel aux bornes 

 du tube. Avant de pholograi)hier la deuxième bande, 

 il recouvrait d'une feuille de i>lomb la moitié de la 

 plaque déjà impressionnée. Dans ces conditions, les 

 deux bandes étaient juxtaposées et on pouvait facile- 

 ment constater un écart des deux limites. En enqiloyant 

 siu^cessivement comme anlicathodes le cuivre et l'ar- 

 gent, aucun écart n'a pu être décelé sur les plaques. 

 Les expériences exécutées avec l'anticathode en cuivre 

 semblent indiquer que, même en dépassant le potentiel 

 nécessaire à l'excitation du rayonnement K de l'antica- 

 thode, on peut obtenir une limite du spectre continu 

 conforme à la théorie des quanta. 



Par application de l'équation (3), les expériences de' 

 M. Muller conduisent à la valeur suivante pour la cons- 

 tante de Planck : 



h = (6,58 ± 0,09) 10"-'' ergs : sec, 



eh bon accord avec la valeur fournie par Millikan et 

 d'autres auteurs. En résumé, la relation d'Einstein 

 c'y = /iv a été vérifiée avec une précision de quelques pour 

 cent dans le cas du spectre continu des rayons Xet dans 

 un intervalle de i4 à 28 kilovolts. 



Production et mesure des videsélevés. — Au 



cours de ces dernières années, on a déplus en plus re- 

 connu l'importance, pour la science et l'industrie, de 

 savoir produire des vides élevés. Cette importance s'est 

 fait sentir, en particulier, pour l'étude de l'émission 

 thermo-ionique par les corps incandescents, des effets 

 photo-électriques et autres phénomènes analogues. 



La pompe à diffusion proposée par Gaede' et perfec- 

 tionnée par Langmuir-' semble supérieure à la plupart 

 des autres dispositifs quiont été préconisés pour l'obten- 

 tion d'un vide poussé. Antérieurement à l'apparition de 

 ce modèle, la pompe moléculaire Gaede constituait pro- 

 bablement la meilleure pompe; malgré l'inconvénient 

 sérieux qui tient à ce que la pompe est construite en 

 métal et qui provient des gaz dégagés continuellement 

 par le métal pemlant le fonctionnement, Gaede a enre- 

 gistré, avec sa pompe, des pressions de 2.10-^ cm. de 

 mercure. On peut obtenir des vides très élevés en met- 

 tant à profit le pouvoir absorbant, pour les gaz, du 

 charbon de coco refroidi ilans l'air liquide: l'oxygène, 

 l'azote, la vajieur d'eau, etc. , sont fortement absorbés, 

 l'hydrogène un peu moins, l'hélium et le néon encore 

 moins. 11 est d'ailleurs nécessaire, avant de plonger le 

 charbon dans l'air liquide, de le chaufferen éliminant au 



1. W. Diane et P.-L. IIiint : l'hys. Hev., I. V|, 1G6; 1915. 

 — .\. \V. Hull: /'Ayj. /?ei'.,t. VIl.p. 156; l'J K',. — L. Wkusteh : 

 l'hys. Itev., t. VU, p. 40:t ; 19111. — F. C. Bi.ake et W. Dua.ne : 

 Ph'ys. Htv., t. IX, p. 5i;8, et t. X, p. 93; 1917. 



i. C. n. Acad. Se. (Paris).!. CI.XlII.p. 754; 191fi. 



3 Arrli. des Sciences phija. ctnat. (Genève), t. XL VI, p. 63-73; 

 «oiU l'.tlX. 



'l. l;ae»e: Ann.der /'/lyj., t. XLVI, p. •'i57 ; 1915. 



.1. I,ani;miih: l'Iii/a. /(<•••., 'l' »éiie. I VIII, p. 'i.S ; 1916, et 

 Rev. gén. des Sciences, t. XXVIl, p. 575 : 30 oct. 1916. 



