ACADÉMIES ET SOCIÉTÉS SAVANTES 



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d'une preuve diresle de l'exislence de cliaiups électri- 

 ques dans le Soleil n'a donné, jus(ju'à présent, (jue des 

 résultats négatifs. 



2'>Scieni;bs physiques. — M.T.K. Ghinmayanandam : 

 Sur les anneaujc de llaidinger dans le mica. Les an- 

 neaux d'interférence observés pour la première fois i)iir 

 Haidinger entre deux svirfaces plan-parallèles de mica 

 en lumière mouoclir<)niali(iue dilTuse ont acquis récem- 

 ment une ^'rande importance, en vue de leur application 

 pratique à la construction de spectroscopes à grand 

 pouvoir résolvant, l/autcur a repris l'étude de ces an- 

 neaux, qui l'a conduit aux résultats suivants : i" Les 

 régions de visibilité minimum dans le champ, ducs à la 

 superposition de deux séries indépendantes d'anneaux, 

 se trouvent le long d'une série de courbes qui, dans la 

 muscovile, sont à peu près des lij perboles. L'observa- 

 lion de Lord Hayleigh d'après laquelle les lignes de vi- 

 sibilité minimum sont des croix traversant le centre du 

 champ n'est exacte que pour des épaisseurs particu- 

 lières, et, même alors, n'est pas une description com- 

 plète du phénomène, car on aperçoit deux séries d'hy- 

 perboles en plus de la croi.x. Dans la phlogopitc, les an- 

 neaux sont indistincts le long de courbes fermées de 

 forme ovale; 2" La méthode usuelle d'observation des 

 systèmes d'anneaux réfléchis, par l'emploi d'une plaque 

 de verre inclinée à 4^° sur la plaque en examen, ne 

 donne pas de résultats satisfaisants pour l'étude des 

 anneaux de llaidinger dans le mica. Les elTets d'un man- 

 que de plénitude ou d'autres défauts de la plaque de 

 mica sont rendus minima par la nouvelle méthode 

 d'observation et de photographie de l'auteur. In écran 

 diffusant est placé contre le mica avec sa surface paral- 

 lèle à la plaque, et on observe les anneaux par un trou 

 percé au centre de cet écran; 3" Dans le mien, comme 

 dans tous les autres cristaux qvii se cliTent ou qui sont 

 coupés perpendiculairement à l'un des axes de symétrie 

 optique, des considérations théoriques indi(iuent que les 

 lignes de visibilité minimum des anneaux de Haidinger 

 sont prali(]uement les mêmes (jue les lignes isochroma- 

 tiques observées dans une plaque d'une épaisseur dou- 

 ble en lumière polarisée convergente. Celte conclusion 

 est d'accord avec les observations précédentes; 4° Dans 

 ces cristaux, si l'angle des axes optiques est grand, les 

 anneaux doivent cire à peu près deux séries d'ellipses. 

 données par les équations : «'->- -f c'-x- =; const. et c-i- 

 -\- li'.r- =: const.. ou a, 6 et c sont les vitesses principa- 

 le!» dans le cristal. Les axes majeurs d'une série sont 

 dans la même direction que les axes mineurs de l'autre. 

 Ces résultats sont très proches de la réalité dans le cas 

 de 1.1 muscovile; â" On peut trouver, avec une bonne 

 exactitude, les rajiporls des indices de réfraction princi- 

 paux du mica en observant le nombre d'anneaux situés 

 entre les lignes successives de visibilité minimum dans 

 le plan contenant les axes optiques et dans un plan 

 perpendiculaire. — M.\I. E. O. Hercus et T. H. Laby : 

 La t-ondiictihùilé thermique de Ta; c. Les auteurs ont es- 

 sayé d'obtenir une valeur absolue delà conductibilité 

 thermique de l'air par une méthode exempte des objec- 

 tions habituelles, c'est-à-dire ne faisant pas intervenir la 

 conveclion. Ils opèrent delà façon suivante ; la couche 

 d'air en observation est conlinée entre deux disques de 

 cuivre horizontaux B et V. (tig. 1). La chaleur traverse 

 le gaz par conduction et radiation de la surface B, à la 



Fig. 1. 



t.-mpérature 0-, à la surface C, à la Icmpérnturc Wi. H 

 n'y a pas de courants de conveclion, puisque, en iliaque 

 lioint entre n et C, la densité dug.nz est constante dans 

 un plan horizontal et décroît au-dessus. Le disque B est 

 entouré d'un anneau de garde U, à la même tempéra- 

 ture. Poui- [uévenir le |>assiigc de chaleur â la surface 



supérieure du disque B, on place un 3" disque A au- 

 dessus de B et parallèlement ; A est maintenu à la même 

 température que B. A, B et 6 sont chaulTés électrique- 

 ment, C est refroidi avec de l'eau. Par des calculs dans 

 lesquels nous ne pouvons entrer, on déduit des mesures 

 le coellicient de conductibilité thermique X,, de l'air. La 

 moyenne des résultats des autcursilonne la valeur ô,/|0 

 10-' cal. cm-' sec— ' deg. — '. En faisant la moyenne 

 ihs pésullals de tous les auteurs «pii ont déterminé Xo, on 

 arrive linalement à la valeur probable 5,22 Xl 0—=. La 

 conductibilité thermique k d'un gaz est liée à sa chaleur 

 spécifique C^, et à sa viscosité r, par la relation k=z fiC^,, 



où /'est une constante numérique. Les auteurs ont dé- 

 ferminé /"pour l'air et pour un certain nombre de gaz, 

 au mo,ven des valeurs trouvées par Eucken pour la con- 

 iluctibilité relative des gaz par rapport à l'air. Voici 

 rjuelques valeurs obtenues pour/': Az, a,/!^; He, 2,3i; 

 O'-, 1,79; H2, N-, air, 1,76; NO, 1,73; CO, i,73;CO^, CHs 

 1 . !J5 ; SO^ 1 ,35; II-'S, i ,34 ; NH^, 1 ^23. 



Séance du 14 Novembre 1918 



SciENCBS PHYSIQUES. — M. A. Mallock : .Sur /es soin 

 produits par des gouttes tombant sur l'eau. Tout le 

 monde connaît les sons musicaux variés produits par 

 des gouttes tombant à la surface de l'eau. La durée de 

 ces sons est très courte ; leur hauteur, d'abord élevée, 

 baisse ensuite, pour se relever à la fin. 11 semble pro- 

 bable que la hauteur de ces sons doit dépendre de la 

 résonance de la cavité formée par le choc de la goutte 

 tombante; c'est ce tjui a engagé M. Mallock à en- 

 treprendre des expériences dans le but de déterminer 

 la grandeur et la forme de la cavité en question. Il a 

 constaté d'abord que la même classe de sons se produit 

 quand le corps tombant est une goutte liquide ou une 

 sphère solide. Aussi les expériences ont été poursuivies 

 avec des sphères solides, dont les effets sont plus faci- 

 les à observer. Deux balles sont lancées simultané- 

 ment de la même hauteur; l'une tombe dans un vase à 

 parois de verre parallèles contenant de l'eau, l'autre 

 sur un contact qui ferme le circuit d'une bouteille de 

 Leyde employée à la production d'une étincelle, qui 

 permet d'obtenir une photographie instantanée de 

 l'ombre de la balle et de la cavité. La hauteur du con- 

 tact est ajustée de telle façon (jue l'étincelle passe quand 

 la balle a pénctrédans l'eau à la profondeur désirée. Le 

 type de courbe formant les bords de la cavité concorde 

 assez bien avec celui que l'auteur a déduit d'une étude 

 mathématique du problème. La noie qu'une cavité de 

 volume continuellement variable donnerait en agissant 

 comme résonateur aurait son ton le plus grave juste 

 avant la coalescence des parois. Le ton prédominant se- 

 rait du même ordre (mais plus bas) que celui d'untuyau 

 ouvert de même longueur que la cavité, c'est-à-dire que 

 la longueur d'onde prédominante serait de plus de 

 /( fois la profondeur de la cavité. La plus grande des 

 deux balles employée par l'auteur, frappant la surface 

 avec une vitesse de 4> 8 m. par seconde, a laissé par- 

 fois une cavitéouverle de plus de 10 cm. de profondeur. 

 Celle-ci donnerait une longueur d'onde prédominante 

 d'environ 45 cm., mais 3 à 4 vibrations, au plus, de 

 celle longueur auraient le temps de se former, ce qui 

 nu)ntre, incidemment, le petit nombre de vibrationsné- 

 cessaires pour donner naissance à la sensation de hau- 

 teur du son. — M. R. J. Strutt : l<i lumière diffusée 

 par les gaz : sa polarisation et .ion intensité. L'auteur, 

 poursuivant des recherches antérieures', est arrivé aux 

 conelnsions suivantes : 1° La lumière diffusée à angles 

 droits par les gaz et les vapeurs n'est pas complètement 

 polarisée. Les vibrations parallèles au faisceau ont tou- 

 jours une intensité appréciable, qui varie de 1, 2 (pen- 

 tane) à i4 "/o (oxyde nitreux) de l'intensité dans la di- 

 rection perpendiculaire. 2" L'hélium est un gaz passif, 

 polarisant d'une façon beaucoup moins parfaite que 

 tous les autres. Les mesures indiquent une intensité de 



1. 'Voir la Ittf. 



des Se. du .'«I mai l'.llS, p. ol,S. 



