PAR LES CORPS IXCANDESCliNTS 



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Me Clelland a montré qu'on pouvait interpréter , 

 ces divers phénomènes en admettant que les ions \ 

 libérés à la surface du filament sont capables, 

 sous l'inlluence accélératrice du champ électri- 

 que, de produire de nouveaux ions par leur choc 

 contre les molécules neutres. Dans le cas des 

 ions positifs, cet accroissement du courant atlri- 

 buable à l'ionisation par choc ne commencerait 

 à faire sentir son action que pour une dilTérence 

 de potentiel de 200 volts entre les électrodes. 

 L'existence d'une saturation apparente pour des 

 potentiels plus faibles montre que tous les ions 

 mis en liberté sont alors captés par le cylindre 

 etqu'il n'y a pas, à ce moment, de courant supplé- 

 mentaire dû à l'ionisation par choc. — L'absence 



KO 



90 



<o70 



3= — ' =— * 



S50 



M) 80 120 160 200 240 280 320 360 



yo/ts 



Fij^. 3. — Variation du courant thermo-ionique en fonction 

 de la différence de potentiel. 



de saturation pour les fils négatifs conduit à 

 penser que l'ionisation par choc prend naissance 

 avant que soit atteinte la tension qui détermine 

 la saturation : aussi la partie a è de la figure 3 

 est-elle absente. 



Wilson ' a fait une étude plus complète de la 

 relation entre le courant, la pression et la force 

 électromotrice, dans le cas des fils négatifs. Pour 

 les pressions élevées aussi bien que pour les 

 pressions très faibles, le courant est indépendant 

 de la force électromotrice, sauf pour les forces 

 électromotrices très faibles. Dans le premiercas, 

 les molécules sont si i approchées que les ions 

 ont un libre paicours trop faible pour qu'ils 

 puissent acquérir l'énergie nécessaire à l'ionisa- 

 tion par choc. Dans le second cas, ils ne rencon- 

 trent pas de molécules sur leurparcours. L'ioni- 

 sation par choc se produit dans un intervalle de 

 pressions moyennes dont l'étendue dépend de 

 la diirérence de potentiel appliquée. En fait, si 

 l'on maintient le filament sous un potentiel 

 constant et qu'on augmente graduellement la 

 pression à partir de zéro, le courant va d'abord 

 en croissant, passe par un maximum, puis 

 décroît. 



1. Wilson : l'hil. Tram., A, t. CCCU, p. 243; 1903. 



§ 4- — Variation de l'émission électronique 

 en fonction de la température 



De nombreuses recherches ont été consacrées 

 à étudier l'influence de la température sur 

 l'émission électronique. Les résultats obtenus 

 ne sont pas très concordants. Ils indiquent tous, 

 néanmoins, une croissance extrêmement rapide 

 de l'émission en fonction de la température. 

 Ainsi, dans une expérience faite sur un filament 

 de sodium, on a constaté que le courant électro- 

 nique croît de 1,8x10"' ampère à 1,3x10"^ am- 

 père quand la température passe de 217° C. à 

 427''C. : une élévation de la température à peine 

 supérieure à 200° a sufii pour rendre le cou- 

 rant 10' fois plus grand. 



Les substances diffèrentsurtout entre elles par 

 la valeur de la température pour laquelle l'émis- 

 sion devient appréciable. On peut donner comme 

 indication générale qu'un galvanomètre sensible 

 ne décèle habituellement aucun courant quand 

 la température du corps incandescent est infé- 

 rieure à 1.000° C. 



Les considérations théoriques que nous avons 

 précédemment exposées (§2) conduisent à l'une 

 des deux formules suivantes pour exprimer la 

 variation du courant d'ionisation avec la tempé- 

 rature : 



-i _■* 



(15) i^A'àe \ (16) i=CT-e * 



qui deviennent, en prenant les logarithmes vul- 

 gaires des deux membres : 



1 7 



(I5bù) log/ — -logT=logA — j-^^j,p. 



(16 6/*) log.-2logT = logC-;^^,. 



Si la variation de l'intensité en fonction de la 



température est exprimée parla relation (i5 bis], 



1 

 les valeurs expérimentales de log i — -r log T 



doivent varier linéairement en fonction de 1/T. 



Si la variation est exprimée par la relation 



(16 bis), ce sont les valeurs expérimentales de 



logi — 2 log T qui varieront linéairement en 



fonction de 1/T. 



Il semble^donc qu'il n'y ait, pour choisir, qu'à 



porter sur un graphique, en fonction de T, les 



1 

 valeurs expérimentales de log / — ^j log T d'une 



part, les valeurs expérimentales de logi — 21ogT 

 d'autre part, et à voir quelle est la série qui se 

 dispose suivant une droite. 



En réalité, on obtient très sensiblement une 

 droite dans les deux cas. En sorte que les deux 

 formules représentent suffisamment, l'une et 

 l'autre, les résultats de l'expérience. On adopte 



