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A. BOUTARIC. 



LKMISSION D'ÉLECTRICITÉ 



potentiel constant et positif à l'autre filament, 

 fonctionnant comme anode, et il branche un 

 galvanomètre entre les deux filaments ; les lec- 

 tures du galvanomètre pour des échauffemeuls 

 cathodiques variables permettent d'étudier la 

 relation entre le courant thermo-ionique et la 

 température. 



Les résultats obtenus par Langmuirsontrepré- 

 sentés par les courbes de la figure U, qui com- 

 prennent deux parties : dans la première, le cou- 

 rant augmente suivant l'équation de Richardson 

 et est indépendant du potentiel ainsi que delà 



)&0 



120 



100 



80 



60 



Sao 



t. 



|2 







2100 abs. 2200 



2300 



ZtOO 



Z500 



Pig. 4. — Relation entre le courant tliermoionique 

 et la température. 



forme et des dimensions de l'anode ; dans la se- 

 conde, le courant est iniluencé par ces deux fac- 

 teurs. Si l'on maintient constant le potentiel de 

 l'anode, le courant atteint finalement la satura- 

 tion et un nouvel accroissement de température 

 de la catliode ne produit aucune augmentation 

 sensible du courant thermo-ionique. En élevant 

 le potentiel anodique, on augmente la valeur du 

 courant de saturation ainsi que la température à 

 laquelle doit être portée la cathode pour que la 

 saturation soit atteinte. 



Cette limitation du courant thermo-ionique 

 par le potentiel de l'anode semble devoirêtreat- 

 tribuéc aux électrons transportant le courant, 

 qui réalisent entre les électrodes une sorte 

 d' « électrisation de l'espace » et repoussent vers 

 le filament les électrons qui s'en échappent. 



Langmuir a étudié l'effet de cette électrisation 

 de l'espace et calculé que le courant thermo- 

 ionique maximum qui puisse s'établir dans 

 l'espace compris entre la cathode et l'anode est 

 proportionnel à la puissance 3/2 de la différence 

 de potentiel entre les électrodes ; ses résultats 

 expérimentaux sont en accord complet aveccelte 

 loi dans les cas où le vide est suffisamment élevé 

 pour qu'il n'y ait pas d'ionisation positive appré- 

 ciable dans l'ampoule'. 



§ 8. — Nature des ions négatifs produits par 

 les corps incandescents 



Pour étudier la nature des ions négatifs pro- 

 duits parles corps incandescents, J.-J. Thonison- 

 a mesuré le rapport c//n de leur charge élec- 

 trique c à leur masse. 



Un filament rectiligne du métal C, disposé de 

 manière à pouvoir être chauffé par un courant 

 électrique qui le traverse, est disposé parallè- 

 lement et immédiatement en face d'un plateau 

 de métal A avec lequel une des extrémités du 

 filament est reliée électriquement. Un second 

 plateau B, parallèle à A, est mis en communi- 

 cation avec les quadrants d'un électromètre. 



On établit entre les plateaux une certaine diffé- 

 rence de potentiel qui produit un champ électri- 

 que d'intensité X. 



On enfermeles plateaux et le filament dans une 

 ampoule de verre où l'on fait le vide jusqu'à ce 

 que la pression du gaz soit assez faible pour que 

 le libre parcours moyen des molécules gazeuses 

 soit supérieur à la distance entre les plateaux. 

 Dans ces conditions, onpeut négliger l'influence 

 des molécules gazeuses sur le mouvement des 

 ions. 



On dispose l'ampoule dans un champ magné- 

 tique H dontla direction est parallèle au filament. 

 Les ions issus du filament sont ainsisoumis à 

 l'action d'un champ électrique constant, per- 

 pendiculaireaux plateaux, etd'unchamp magné- 

 tique constant, parallèle à la longueur du fila- 

 ment. 



Si l'on prend comme plan s ;= le plan du 

 plateau A, et comme axe des z une direction pa- 

 rallèle au champ magnétique II, on établit que la 

 plus grande distance que puisse parcourir une 

 particule électrisée, issue du plan .r ^ à l'in- 

 stant / ^ avec une vitesse nulle, est: 



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m X 



Désignonspar^f la distance des plateaux. Dans 

 les conditions précisées, c'est-à-dire le fil coïn- 

 cidant avec la partie antérieure du plateau A, le 



1. J . Langmuik : P/n/sical Heviei\, '!'' séiie, t. Il, p. 4."iO ; lal:i. 



2. J. J. Thomson ; Phil. Mag., t. XLVUl, p. 547; 1899. 



