PAR LES CORPS INCANDESCENTS 



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courant ieçu par le plateau B dépend de la valeur 



du quotient f^,- Si ,4i est inférieur ai— , aucun 

 ^ II- II- lin 



des ions issus du filament n'atteindra le plateau 



B. Si, au contraire, r^r, dépasse i- ^ tous lésions 

 ' II- ^ 2»i 



atteindront B. 11 existe donc une valeur critique 

 de Y^j pour laquelle le courant qui va de A à B 

 passe brusquement de zéro à un maximum: dési- 



gnons-la par ( jj^ ) • 0" * évidemment : 



(18)- 



m 



2 /X_ 

 d\ÎP 



Pratique ment, le courant ne subit pas une varia- 

 tion aussi brusque que l'indique la théorie. Pour 



de très petites valeurs de ^,, le courant est 

 sensiblement nul: il se manifeste pour une cer- 

 taine valeur de j^, croît avec cette dernière, 



d'abord lentement, puis de plus en plus vite, 

 puis à nouveau lentement, de manière à s'appro- 

 cher asymptotiquement du maximum final cor- 

 respondant aux grandes valeurs de =^- Cette di- 

 vergence entre la théorie et l'expérience doit 

 sans doute être attribuée à ce que les ions ne 

 sont pas émis avec une vitesse nulle ; on a pu 

 établir, en efTet, que les vitesses au départ va- 

 rient dans un large intervalle. 



Bien que la variation de la courbe qui repré- 

 sente le courant d'ionisation en fonction de 

 X 

 H 



i ne soit pas brusque, ce qui diminue la préci- 



sion de la méthode de mesure de z/m, les valeurs 

 obtenues sont sulfisammenl exactes pour per- 

 mettre d'établir la nature des ions négatifs. 

 Les expériences de Thomson fournissent: 



• - = 8,7X10«U.-E.M., 

 m. 



valeur du même ordre de grandeur que celles 

 antérieurement obtenues par Wiechert pour les 

 rayons cathodiques, parLenard pouf les rayons 

 de Lenard et par Thomson pour les ions qui 

 s'échappent des métaux sous l'influence de la lu- 

 mière ultraviolette. 



On sait que le quotient ej/n relatif à l'atome 

 d'hydrogène dans l'électrolyse vaut 9.G49 L^E.M. 

 Or, un certain nombre d'expériences permettent 

 d'établir que la charge ; transportée par les cor- 

 puscules issus des corps incandescents est la 

 même que celle d'un atome monovalent dans 

 l'électrolyse. On peut en conclure que les cor- 

 puscules négatifs envisagés ont une masse très 



inférieure à celle des atomes chimiques : ils ne 

 sont autres que les électrons négatifs qui inter- 

 viennent dans la structure des atomes, dans les 

 rayons cathodiques, etc. 



Par une méthode différente, Richardson' a 

 trouvé 1,15X10'. U.E.M. pour les corpuscules 

 négatifs émis par le platine et 1,49 X 10'. U.E.M. 

 pour ceux qui s'échappent du carbone. 



m. L'ÉMISSION d'ÉLECTIIICITÉ POSITIVE PAR LES 



CORPS INCANDESCENTS 



Les expériences anciennes de Guthrie, et 

 d'Elster et Geitel, ont établi l'existence d'une 

 émission d'ions positifs par les métaux chauf- 

 fés dans le vide, tout à fait indépendante de la 

 présence d'une atmosphère gazeuse. 



§ I . — Variation de l'émission positive en fonction 

 du temps 



Elster et Geitel ont mis en évidence le carac- 

 tère transitoire du phénomène. Quand on chauffe 

 240 



Temps en mmutes 



Fig. 5. — Variation de rémission posiîive en fonction 

 du temps. 



pour la première fois un métal dans le vide et 

 qu'on maintient la température constante, l'é- 

 mission positive, notable au début, diminue pro- 

 gressivement, en sorte que lephénomène semble 

 caractériser quelque propriété exceptionnelle 

 des métaux vierges de tout échaufFement dans le 

 vide, mais non le métal lui-même. 



La forme de la courbe de décroissance du cou- 

 rant en fonction du tempsvarie d'un échantillon 

 à l'autre. Elle dépend aussi de la température. La 

 figure 5 en donne l'allure générale : le courant i 

 décroit rapidement au dél)ut, puis de plus en 

 plus lentement et s'approche asymptotiquement 



1. ItiCHABDSOM : Phil. Mag., t. XVI, p. 7M); 1908. 



