PAR LES CORPS INCANDESCliNTS 



199 



ondes du courant qui passent sont celles qui 

 correspondent à un flux d'électricité négative 

 allant du filament/" vers l'électrode e. Le galva- 

 nomètre est traversé par des courants ayant une 



■ seule direction : le cadre ou l'aiguille mobiles 



" sont déviés. 



i l'ourutiliscrla soupape comme récepteur dans 



} un poste de T. S. F., on dispose l'enroulement 

 p entre l'antenne et !e sol. Un condensateur (', 

 branché au.v bornes du secondaire .«, permet de 

 réaliser la résonance avec les ondes reçues. Les 

 oscillations induites dans le secondaire .v sont 

 rectifiées grâce à la conductibilité unilatérale de 

 la soupape, et chaque train d'ondes produit dans 

 le téléphone récepteur une série d'alternances 

 dirigées dans une seule direction, qui donne un 

 toc. 



Le diaphragme du téléphone récepteurvibrera 

 donc avec une fréquence égale à celle des trains 

 d'oscillations reçus, c'est-à-dire à la fréquence 

 du poste transmetteur de T. S. F. dont on reçoit 

 les signaux. 



La conductibilité de la soupape est d'autant 

 plus unilatérale que l'électrtide e est maintenue 

 plus froide. Si on laisse l'électrode s'échauffer 

 parle rayonnement du filament, elle peut elle- 

 même émettre des électrons et le courant entre 

 le filament et l'électrode n'a plus lieu dans une 

 direction unique. 



§ a. — Théorie générale du fonctionnement 



On peut expliquer d'une manière plus précise 

 le fonctionnement de la soupape de Fleming. Il 

 résulte, en réalité, de ce que l'intérieur de l'am- 

 poule se comporte comme un conducteur n'obéis- 

 sant pasà la loi d'Ohm. 



Quand on applique une f. é. m. progressive- 

 ment croissante entre l'électrode collectrice e et 

 le filament, celui-ci constituant la cathode, on 

 constate que le courant n'augmente pas d'une 

 manière uniforme, mais atteint assez vite un 

 i maximum (courant de saturation pour l'espace 

 gazeux), après quoi il diminue très lentement. 

 La conductibilité de l'espace gaiîeux, mesurée 

 par le rapport du courant à la tension, augmente 

 jusqu'à un maximum et diminue ensuite. 



On a reproduit sur la figure 3 la courbe re- 

 présentant le courant en fonction de la tension 

 pour une soupape de Fleming dans laquelle 

 l'électrode collectrice, cylindrique, entoure le 

 filament. La forme des courbes varie d'ailleurs 

 notablement avec la température du filament et 

 le degré du vide '. 



I. Quand la qiinnliié fie gfaz laissrp dnns \f tube on dégfng^e 

 par Ia honi)>urdetnent catliodir|iie de Tanode devient .siitUsantr 

 pour qtie 8o produise Tionisntion par choc, le fonctionnAinenl 

 devient capricieux et la caractéristi((ue est mal définie, — 



On voit que la courbure delà caractéristique 

 n'est pas constante. Supposons qu'on applique 

 entre le filament et la plaque collectrice la ten- 

 sion Vo qui correspond à l'abscisse du point A 

 pour lequel la courbure est maxima. Si l'on aug- 

 mente et qu'on diminue alternativement la dif- 

 férence de potentiel d'une faible quantité c à 

 partir de Vc, l'accroissement correspondant du 

 courant dans l'un des cas sera bien supérieur à 

 la diminution du courant dans l'autre. 



Si l'on elTectue cette augmentation et cette 

 diminution du potentiel en superposant à la dif- 

 férence fixe de potentiel V^ appliquée entre le 



3o 



25 



C 20 



•e 

 Q.iS 



e 



|lO 



55 



lo /to 3o *;j 



Volt 



6o yo 8o Qo loo 



Fig. 3, — Variation du courant en fonction de la ien-ùon 

 dans une soupape de Fleming. 



filament et la plaque une tension alternative, 

 la valeur moyenne. du courant qui s'établit est 

 supérieure à celle que donnerait la seule diffé- 

 rence constante de potentiel Vc(') ; en disposant 



Mentionnons les équations obtenues par W. Wlison (cilû par 

 Van der Bijl, loc. cit., p. 174) en supposant que, l'extrémilé 

 négfative du filament étant prise comme point de potentiel 

 zéro, le potentiel de l'extrëinité positive du filament soit V» et 

 celui de l'anode V : 



' = i ^' tJ [^ ~ (* ~ ^') J ^''"' ^ "^ ^' 



2 V^' 

 et I = -rke rr=-pour V < V», 



e désig^nant la charge de l'électron et k une constante. 



1. Cette propriété peut être établie rii^oureusement de la 

 manière suivante : 



La forme de la caractéristique montre qu'au voisinage du 

 point A, d,'abgcisse Vr, le courant qui correspond h une varia- 

 tion »■ du potentiel peut être représenté par une expression 

 de la forme : 



I = /"(")=« +*"-f'^"--f... 



Si f désigne une tension oscillante de la forme r =: e» sin w i, 

 par exemple, l'intensité moyenne du courant, pendant une 

 période T, aura j)Our Valeur : 



soit. 



!„ = « + ^cf.a+ , 



Le courant moyen est représenté par une fonction paire de 

 l'amplitude; il eat donc rectifir . 



La rectification peut être plus ou moins parfaite selon la 

 fornu^dela caractéristique au point où on l'utilise. EMesera 

 meilleure au Toisinoge d'un ftommet, c'est-à-dire d'un point 

 où le rayon de courbure est minimum et la derivéeseconde, 

 f'ii') inaxima, qu'au voisinage d'un point d'iuQexion où /' (c) 

 s'annule. Il y a donc intérêt à opérer au voisinage du sommet 

 de la caractéristique. 



