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A. BOUTARIC. — L'EMISSION D'ÉLECTRICITÉ 



constante de potentiel filament-grille, E,., l'équa- 

 tion précédente devient : 



(8) Ir=«(yEB+E,. + fisin/;/ + ,)2, 



qu'on peut écrire : 



(9) I=:«(7EB-f E. + c-)- + 2«(vEB+Ee + £)esin/./ 



-f"|:cos(2;,/ + .) + f:. 



Le premier terme du second membre repré- 

 sente le courant continu permanent entretenu 

 parles potentiels Eb et Ec quand la tension al- 

 ternative est nulle (éq. 3). Le second représente 

 le courant alternatif dans le circuitd'utilisation : 

 ce courant a la même fréquence que la tension 

 alternative appliquée entre le filament et la gi-ille 

 et il est en phase avec elle: quand le dispositif 

 fonctionne comme amplificateur, c'est le seul 

 courant utile qu'on ait à envisager. Le troisième 

 terme traduit la présence'du premier harmoni- 

 que. Le dernier, proportionnel au carré de la 

 tension, représente la variation du courant con- 

 tinu queproduit lu tension alternative appliquée: 

 c'est le seul courant qui soit efficace quand !e 

 dispositif fonctionne comme détecteur d'oscilla- 

 tions (redresseur). 



li'impédance R» de l'amplificateur par rapport 

 au circuit d'utilisation peut être calculée par la 

 relation : 



^T 



(10) 



Ho ~ T j 



dl 



dt. 



T désignant la période r- du courant à amplifier, 



d'oi'i, en introduisant la valeur de -r-p;- que four- 



orl,B 

 nit l'équation (8) : 



ÎTo^T./ 2«v(7Ea+E„ + -+esin;70^'> 



(11) 



et, par intégration : 



J_ 



Ko 

 ou encore : 



2«v(yE„ + E, + .)=Q, 



2«y(yKB + E,.-f £)^' 



2«v(7Eb -|- E, -f £| 

 ce qui, en tenant compte de l'équation (3) et 



posant a, = -1 devient : 



(12) 



Ho 



En + f.o(E,.+. 

 21 



La comparaison des équations ((>) cl (11) four- 

 nit immédiatcrn(!nt : 



[V,his 



\ _ J Fi 



vR„~Ho" 



Cette relation est importante, les qualités d'un 

 dispositif dépendant grandement de la valeur 

 de S. Quand la résistance R du circuit d'utili- 

 sation est nulle (fig. 14), la tension Ei: appliquée 

 entre le filament et la plaque est égale à E, ten- 

 sion de la batterie insérée dans le circuit EPRE. 

 ,Si la résistance R n'est pas nulle, on a, en vertu 

 de la loi d'Ohm : 



(13) Eb = E — RI. 



L'équation (8) devient alors : 



(l'i) I=:«[y(E— RI) + E,+e + esin/)/p. 



La valeur de I fournie par cette équation du 

 second degré a une expression assez complexe. 



S 2. 



Equations d'amplification 



D'une manière générale, on peut représenter 

 le courant dans le circuit extérieur FPER (fig. 14) 

 par une relation de la forme 



(15) 1=^(Eb, E,.), 



d'où l'on tire : 



dX _ ()I ^Ei, h\ 



<*''' se;,— oeb«;e, + ()e; 



ce qui donne la variation du courant dans la ré- 

 sistaTice R en fonction delà variation du poten- 

 tiel de la grille. En tenant compte de (4) et (.")) 

 la relation précédente peut s'écrire : 



f^=.2„vEB+E.. + 4. 



^(Ë — ni) 

 ' dv.. 



d'oii l'on lire, E étant une constante : 



d\ 2«(yEn + E, +£) 



+•] 



eJE, ~ 1 + 2«vKiylî„ + E, + £) 



Multipliant les deux membres par R, posant 



1 



7 = — 1 et tenant compte de la relation (3), on a : 



IWl pqR 



(17) t/E, -R + Ek+^o(ë, + s) ' 



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Or, IWI est la variation de potentiel aux ex- 

 trémités de la résistance R et dV,,. la variation 

 de la tension d'alimentation. Par snite, l'équa- 

 tation (17) donne Xaniplification de In tension 

 produite ])ar le dispositif; nous la désignerons 

 paru. Kn tenant couipte de la relation (12), qui 

 dorme l'impédance de l'amplificateur par rap- 

 port au circuit extérieur, on voit (|uc l'amplifi- 

 cation 'i de la tension a pour expression : 



MoH 



(i«) ."=TrFH;' 



elle s'approche asymptoli(iucmcnt de la valeur 

 * fi„ qui est atteinte quand la résistance cxliTicuie 



