PAR LES CORPS INCANDESCENTS 



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R devient infliiimeiil grande vis-à-vis de l'impé- 

 dance R(, que possède i'ampliflcateur lui-même 

 dans le ciiciiit extérieur. 



Pour pouvoir calculer V amplification de la 

 piiixfiance, il est nécessaire de connaître l'impé- 

 dance du dispositif par rapport au circuit d'ali- 

 mentation, c'est-à-dire l'impédance du circuit 

 FGE,. (Gg. 14). Or, dans les conditions admises 

 jusqu'ici, l'amplificateur est actionné de manière 

 qu'aucun courant ne passe dans FGE,. ; l'impé- 

 dance de ce circuit doit donc être considérée 

 comme infinie et la puissance correspondante 

 comme indéterminée. Mais, si l'on établit entre 

 lelilament etia grille une résistance élevée qu'on 

 puisse considérer comme la résistance R, du 

 circuit d'alimentation de l'amplificateur, on 

 pourra supposer la tension d'alimentation égale 

 à la tension p, qui s'établit entre les extrémités 

 de celte résistance. ** 



Désignons par e la tension qui s'établit entre 

 les extrémités de la résistance extérieure R;les 

 puissances développées sont, respectivement, 



et-Tj-et le pouvoir d'amplification de la puis- 



R'-Ri 

 sance est : 



e-R, _ ,Ri 

 'e;2R~f R' 



ce qui, en tenant compte de (18), devient : 

 _ f.o-^R.R . 



S, 



l'amplification est donc maxima pour R = R„. 



La puissance développée dans la résistance 

 extérieure R est : 



(20) 



P 



ujej-m 



(R + R„)^ 



Cette puissance estencore maxima pour R = Ro, 

 c'est-à-dire lorsque la résistance II du circuit 

 d'utilisation est égale à l'impédance R„ du tube. 



On voit facilement que Vampli/ication du cou- 

 rant est donnée par : 



(21) ?=iT+Tr; 



d'où il résulte que l'amplification s'approche 

 asymptotiqucmcnt de zéro à mesure que R aug 

 mente, l'amplification ma?dma étant réalisée 

 quand Rest négligeable vis-à-vis de Ro. 



Posant R ~ R„ dans 10) et R ~: dans (21) et 

 se rappelant que le coellicient angulaire S de la 

 tangente àla caractéristique filament-plaque par 

 rapport au potentiel de la grille est S=f/oR.., 

 on obtient pour l'amplificiition maxima de la 

 puissance : 



^ 4 



(19 6/s) 



S, 



et pour l'amplification maxima du courant : 



[2i bis) 5'=:RjS.. 



Ces relations montrent le rAle important que 

 joue le coefficient angulaire de la tangente à la 

 caractéristique filament-plaque dans l'élude du 

 fonctionnement des tubes avide. 



V. — Quelques foiuibs récentes des tubes 



A DÉCHARGE THERMO-IONIQUE 



Les nombreux modèles de tubes proposés ces 

 dernières années peuvent se rattacher aux deux 

 types principaux que nous avons décrits : le 

 tube à deux ou trois électrodes, avec ou sans 

 atmosphère. 



§ I. — Tubes à deux électrodes 



G. S. Meikle'a décritdes redresseurs thermo- 

 ioniques à deuxélectrodes pouvant être utilisésà 

 la charge des bail cries dan s les station s centrales. 

 Le kenotron nécessitant l'emploi de fortes ten- 

 sions, M. i\leikle l'a modifié par l'introduction 

 d'argon dans l'ampoule sous une pression' de 

 3 à 8 cm. de mercure. Cet; argon, tout eu fournis- 

 sant des ions positifs en quantité suffisante pour 

 neutraliser l'effet d'électrisation de l'espace, 

 n'influe pas sur l'émission de la cathode de 

 tungstène et n'en entraîne aucune détérioration 

 sérieuse. Les tubes fonctionnent d'une manière 

 satisfaisante pour des courants allant d'une 

 fraction d'ampère à plusieurs ampères, et sous 

 des potentiels compris entre 2 et 3 volts et plu- 

 sieurs centaines de volts. 



S. E. RusselP a décrit assez récemment un 

 modèle industriel de redresseur à atmosphère 

 d'argon permettant de fournir des courants de 

 2 à6 ampères; il le désigne sous le nom de 

 « redresseur Tungar » [Tutigar rectifier). 



§ 2. — Tubes â trois électrodes fonctionnant 

 comme rectiflcateurs 



De même, W. C. White a établi qu'une trace 

 de certains gaz accroît la sensibilité du plio- 

 tron détecteur. 11 introduit une petite quantité 

 d'amalgame d'argent qui donne une pression 

 facile à régler cl à maintenir constante. La pres- 

 sion est bien moindre que dans l'aiidion et le 

 nombre des ions positifs est négligeable vis-à- 

 vis de celui des électrons'. 



1. G. S. MiîiKi.B : f.umifre Electrique, 2' «drie, t. XXXIV, 

 p. 209; 1916. Elcclrical Refieiv {Londres), t. LXXVIII, p. 472 ; 

 191f.. 



2. R. E. RusSELL : General Electric Review, t. XX, p. 209 ; 

 1917. 



3. Tous Us appareils que nons avons qualifiés <l« reeti- 

 ficaleurs : valvi' Heniiriif, uiidion fie l'"orest nmployé comme 

 rectifirjitcur, kenotron. nie, sont stii-loiil fiiiplo\és, ainsi (fii*^ 



