ACADÉMIES ET SOCIETES SAVANTES 





être données par l'équation LM = «t,où L est la chaleur 

 latente, M le poids moléculaire en grammes, a une cons- 

 tante et t la température. Cette équation peut être em- 

 ployée, soit pour Identifier des températures correspon 

 danies, soit pour éprouver les hypothèses sur les tempéra- 

 turesoorrespondan tes. Dans <•<• mémoire, l'auteur suppose 

 (pie les états critiques sont des états dynamiquement cor- 

 respondants et que les températures correspondantes so,nt 

 des fractions égales delà température critique. 11 trouve 

 que l'équation pour les chaleurs latentes internes a la 

 l'orme l. M L or pour les paraffines normales et pour 

 oertains dérives halogènes du benzène. Si les hypo- 

 thèses sont correctes, l'énergie potentielle des forces 

 répulsives agissant entre les molécules contribue an 

 processus d'évaporation. — M. S. W. Richardson : 

 Quelques expériences sur les propriétés des diélectrique». 

 L'auteur esl arrivé aux conclusions suivantes : i° Quand 

 un diélectrique est soumis à une différence de potentiel 

 électromotrice; il se polarise. Si on supprime subite- 

 ment cette différence de potentiel, la polarisation dispa- 

 rait d'abord rapidement, puis de plus en plus lentement. 

 C'est la diminution de cette polarisation qui donne 

 naissance aux décharges dites instantanée et résiduelle 

 d'un condensateur. 2° Soit une surface d'un diélectrique 

 (sous forme de plaque ou de cylindre, non polarisé à 

 L'origine) reliée à la terre d'une façon permanente, 

 l'autre surface étant maintenue au potentiel V pendant 

 un temps T. Si celle seconde surface est ensuite reliée 

 à la terre, après un temps très courir les deux surfaces 

 sont au potentiel et la charge électrique qui a été 

 mise en liberté pcul être représentée par KCV, où C est 

 une constante dépendant des dimensions et de la dispo- 

 sition des surfaces, et K. est en général sensiblement 

 indépendant de V et de T. 3° Il reste dans le diélectri- 

 que une charge, qui disparait lentement; elle peut être, 

 à un temps quelconque ' après le commencement de la 

 décharge, représentée par KCV. L'auteur nomme K la 



capacité inductive spécifique instantanée et K la capacité 



inductive spécifique résiduelle du diélectrique, et la 

 charge initiale dans le diélectrique est représentée par 

 (K K t ) CV. 4" Si ' e diélectrique est chargé pendant un 

 temps donné, K.' diminue suivant la loi : 



K/ = Ae x - <■*' - T >= Ae x ~ y < 

 - étant faible comparé à t, et 



x -= A ( e - K <* + A,e ~ "~i l 



Dans ces équations, A, </., A ( ,K|, A 2 , 'j-, sont des cons- 

 tantes. Toutefois, ces relations ne se vérifient que pour 

 un temps de charge donné. L'examen détaillé de la 

 façon dont se comportent un échantillon de quartz, 

 taillé perpendiculairement à l'axe optique, et un échan- 

 tillon de spath d'Islande, taillé parallèlement à un plan 

 de clivage, a montré que, dans chacun des cas. A, «, 

 «f, k 2 > varient continuellement avec le temps de charge, 

 mais que A est proportionnel à K_ ; donc: 



K,' === n K T 



,x — at 



où n est une constante indépendante du temps de charge. 

 En général, dans les limites des erreurs expérimentales, 

 il est possible d'écrire : 



K f =nKe'-' yt . 



après que la décharge a eu lieu pendant quelque temps 

 cette équation se réduit à : 



K t' = K r 



«/ 



— M. R. J. Strutt: Observations sur la fluorescence et 

 la résonance delà vapeur de sodium. II. r La vapeur de 

 sodium, éclairée par la seconde ligne de la série prin- 

 cipale de l'ultra-violet, i = 33o3, émet la ligne U qui est 

 le premier membre de cette série, en fluorescence. 2* La 

 stimulation par la lumière ultraviolette en général en 



cause pas l'émission de la ligne l>. ■'> Lorsqu'un mem- 

 bre seulement du doublet ultraviolet 33o3 esl stimulé, 

 les deux lignes D, el non pas une îeule, sont émises avec 

 une Intensité presque égale. C'est un résultat Inattendu, 

 a la suite des travaux de Wood el Dunoyer, qui avaient 

 trouvé que la stimulation par la lumière Dj est incapa- 

 ble d'exciter la lumière l>|. 4" '••' stimulation à 

 n'a donné- nalssonce ;> aucune radiation de résonnnee 

 de même longueur d'onde observable, ni à aucune émi< 

 sion observable de lignes dis séries subordonnées. — 

 M. A. B. Wood ; f.a volatilisation de» dépôts radio- 

 actifs extrêmement mimes. L'auteur a étudié les fac 

 leurs les plus importants (surface de dépôt, variation 

 de la quantité de dépôt par cm 2 , variation de la période 

 de chauffe, de la température el de la pression) qui in- 

 fluent sur La volatilisation des pellicules extrêmement 

 minces de dépôts radio-actifs (thorium B). Il est extrê- 

 mement difficile d'éloigner, par le seul chauffage, les der- 

 nières traces de dépôts actifs des surfaces de quartz, de 

 nickel et de platine. Les résultats les plus concordants 

 sont obtenus quand la surface est exposée à l'émana- 

 tion sans champ électrique; dans ce cas, la volatilisa- 

 lion est indépendante du temps d'exposilion à l'émana- 

 tion. La volatilisation obéit pratiquement à la même loi 

 que la vitesse d'émission des ions positifs parmi corps 

 chaud, l'expression: Vitesses AT"e" étant modi- 

 fiée par l'introduction d'un facteur '!' (N)qui dépend de 

 la quantité de dépôt actif qui a été volatilisée. L'auteur ' 

 donne les courbes de volatilisation aux pressions < ] «- - 1 ", o 

 et de 3 mm.; il y a abaissement de la température ini- 

 tiale de volatilisation à basse pression. — M. W. M 

 Thornton : l.a réaction entre gaz et pôle dans l'allu- 

 mage électrique des mélanges gazeux. L'auteur montre 

 que le métal des pointes entre lesquelles jaillit l'étin- 

 celle a une grande influence sur l'allumage, que les étin- 

 celles soient disruptives ou formées par la séparation 

 des pôles. L'ordre de difficulté d'allumage par les étin- 

 celles de rupture du courant continu esl celui de la 

 densité des pôles. L'ordre d'allumage par les étincelles 

 alternatives ou provenant de la décharge de conden- 

 seurs est proportionnel à la rapidité de chauffage des 

 pointes de contact. L'allumage par longues étincelles de 

 décharge disruplive varie comme la ténacité de la sub- 

 stance des pôles. Avec des pôles decarbone, la décharge 

 de condensateur a le plus d'effet sur l'hydrogène, la 

 décharge disruplive longue sur le méthane. — M. W. 

 G. Duffield : la consommation du carbone dans l'arc 

 électrique . L'auteur a entrepris de déterminer la quan- 

 tité de matière perdue par les pôles dans un arc au car- 

 bone à courant direct pour différentes conditions de 

 courant et de longueur de l'arc. Avantde commencer les 

 pesées, on fait passer l'arc jusqu'à ce que les charbons 

 aient pris leur forme de régime; dans ces conditions, on 

 obtient des résultats concordants. Pour un courant 

 donné, la consommation du carbone de la cathode et de 

 l'anode augmente avec la longueur de l'arc jusqu'à une 

 valeur constante. En employant des arcs longs, la con- 

 sommation par coulomb décroit lorsque le courant aug- 

 mente; le rapport de la consommation de l'anode à celle 

 delà cathode est de i,5; il augmente légèrement avec le 

 courant. Pour les arcs extrêmement courts, la perte d'un 

 atome de carbone de la cathode est accompagnée du 

 transport entre les pôles d'une quantité d'électricité 

 équivalant à quatre charges électroniques, l'intensité du 

 courant pouvant varier de 2 à ioo ampères. 



ACADÉMIE DES SCIENCES D'AMSTERDAM 

 Séance du 30 Septembre 1915 



i° Sciences mathématiques. — MM. W. Kapteyn et 

 Jan de Vries présentent un travail de M. J. G. Rut- 

 gers : Sur une équation intégrale linéaire de Volterra de 

 première espèce, dont le noyau contient une fonction bes- 

 séhenne. L'auteur considère une équation intégrale, 

 qui est une application de l'extension donnée par Sonine 

 à l'équation intégrale d'Abel. Il démontre qu'elle se 



