CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



double de 0,17 mm., l'autre de la fréquence de la tur- 

 bine. 11 en estde mêmepour les vibrations horizontales 

 transversales, dont la plus lente a une fréquence de i3 

 par seconde et une double amplitude pouvant s'élever à 

 0,6 mm., et l'autre une fréquence de 59 et une ampli- 

 tude de 0.01 mm. 



En somme, le turbo-générateur produit deux sortes de 

 vibrations : une en synchronisme avec la fréquence de 

 rotation, et un ébranlement forcé du bâtiment. Ces der- 

 nières vibrations sont forcées, car elles ne sont pas en 

 'harmonie avec la période naturelle ou libre du bâti* 

 nient, qui est de '1 par seconde pour les vibrations 

 transversales et de 10 environ pour les vibrations 

 longitudinales, au lieu de 10 et 16, 7 respectivement. 



Le turbo-générateur possède trois vitesses critiques, 

 aux environs de 1 100, 2200 et 33oo tours par minute, 

 la première donnant lieu aux phénomènes les plus vio- 

 lents. Pour cette vitesse critique, les vibrations verti- 

 cales ont une fréquence de 1 8,5 par seconde avec une 

 double amplitude de 0,1 mm. ; les vibrations transver- 

 sales ont une fréquence de 19 et une double amplitude 

 de 0,98 mm. ;les vibrations longitudinales une fréquence 

 de 18,6 par seconde et une double amplitude de 

 o, 10 mm. 



M. Hall a fait également des observations sur les vi- 

 brations qui se produisent dans un bâtiment d'adminis- 

 tration à g étages, conligu au bâtiment des machines; 

 on y note également les vibrations synchrones et les 

 vibrations forcées, surtout pour les vitesses critiques de 

 la turbine. 



Lès amplitudes de toutes les vibrations observées sont 

 bien inférieures aux limites élastiques des matériaux 

 du bâtiment, et les accélérations produites sont inlé- 

 rieures aux valeurs admises parles sismologistesconime 

 nécessaires pour causer un danger aux constructions. 

 Toutefois, il semble désirable d'ériger les générateurs 

 aussi bas que possible et de séparer les fondations des 

 générateurs des parois du bâtiment. Dans le type de 

 construction étudié ci-dessus, non seulement les vibra- 

 tions sont augmentées, mais les deux côtés du plancher 

 suspendu servent de table de résonance, et le bruit est 

 plus grand que si le turbo-générateur avait été placé sur 

 le sol. 



§ 3. 



Physique 



Une analogie physique entre le magné- 

 tisme et la théorie (les fluides. — Les analogies 

 physiques, comme les modèles mécaniques, sont d'un 

 emploi fréquent pour familiariser l'étudiant avec des 

 sujets d'un abord difficile. M. .1. R. Ashworth ■ vient de 

 se servir d'une analogie de ce genre pour embrasser les 

 états paramagnétique et ferromagnétique en une seule 

 équation, qui suit de près l'équation d'état de van der 

 Waals. 



1'. Curie a trouvé en 1 8g5 que les substances faible- 

 ment magnétiques ont en général une intensité de ma- 

 gnétisation I (moment magnétique par unité de volume) 

 en raison inverse de la température T dans un champ 

 de force constant. D'autre part, l'intensité de magnéti- 

 sation I des substances faiblement magnétiques ou pa- 

 ramagnétiques est directement proportionnelle à la 

 force du champ H. Ces deux faits s'expriment eomplè 

 tennnt parla relation H/I — R'T, analogue à la loi de 

 rtoyle-Mariottc-Gay-Lussac pour les gaz : Py = RT, 

 ou \'jd = HT, où P est la pression, v le volume spéci- 

 lique et ct=i/v la densité. Dans cette analogie, l'inten- 

 sité de magnétisation I correspond à la densité d et 

 la force du champ H à la pression P. 



Les recherches de Curie l'ont conduit, d'autre part, à 

 la conclusion que les substances ferromagnétiques, 

 soumises au chauffage, se transforment progressive- 

 ment et tendent à prendre les propriétés des substan- 

 ces faiblement magnétiques lorsque la température 



1. Philos. Magazine, nov. 1015. 



s'accroît au delà du point de transformation ; ainsi il 

 existe une grande analogie entre les courbes de magné- 

 tisation d'une substance ferromagnétique lorsqu'elle 

 passe à l'état paramagnétique dans un champ constant 

 et les courbes de densité d'un liquide passant à l'état 

 gazeux par élévation de température, sous pression 

 constante. 



Ce parallélisme semble fondé sur la même cause 

 physique sous-jacente. Du point de vue des théories molé- 

 culaires, le passage d'un fluide de l'état liquide à l'état 

 gazeux a lieu quand les molécules du fluide sontrelaxées 

 de leur attraction mutuelle et deviennent indépendan- 

 tes; de la même manière, on peut imaginer que le pas- 

 sage de l'état ferromagnétique à l'état paramagnétique 

 .1 lieu quand les aimants moléculaires passent de l'état 

 de contrôle mutuel à celui de liberté. D'autres théories 

 moléculaires des fluides montrent qu'il doit y avoir une 

 limite à la densité sous l'action des hautes pressions et 

 des basses températures, et les théories moléculaires 

 correspondantes du magnétisme assignent une limite 

 à l'intensité de magnétisation sous l'influence des 

 champs intenses et des basses températures. Ainsinous 

 pouvons considérer les états ferromagnétique et para- 

 magnétique dans le magnétisme comme analogues aux 

 états liquide et gazeux des fluides. 



Van der Waals a modilié la loi des gaz de façon à y 

 inclure les liquides, et il a obtenu l'équation : 



(P + ad*)(i/d- >/rf„) = RT. 

 De la même façon, M. Ashworth modilie la relation 

 de Curie, de manière à y comprendre à la fois les étals 

 paramagnétique et ferromagnétique : 



(H + a'P)(i/I- i/Io)=RT 



Les constantes a ', I et R sont les constantes magné- 

 tiques fondamentales. 



M. Ashworth a appliqué celle équation au fer, au 

 nickel et au cobalt. Pour R' et l'intensité maximum de 

 magnétisation I„, on peut utiliser les données expéri- 

 mentales. La valeur de a se déduit des valeurs des autres 

 constantes. L'auteur montre que l'équation représente à 

 grands traits les caractères principaux qui accompa- 

 gnent la perte du ferromagnétisme quand la température 

 s'élève, c'est-à-dire : i° une région de perte progressive 

 et de rapidité croissante jusqu'à la température de 

 transformation ; 1° une transition abrupte à travers une 

 région d'instabilité; 3" une région dans laquelle l'inten- 

 sité magnétique décline de inoins en moins rapidement 

 et s'approche asymptoliquement de l'axe des tempéra- 

 tures. 



En connaissant la valeur de a ', il est possible de cal- 

 culer la valeur du champ intrinsèque pour toute inten- 

 sité de magnétisation. Pour le fer, le nickel et le cobalt, 

 on obtient des valeurs du champ intrinsèque de l'ordre 



de 



gauss. Le tableau suivant donne les constantes 



magnétiques fondamentales de ces trois métaux, d'après 

 cette théorie : 



Fe Ni Co 



211,8 

 510 



6,0 



1300 



96 21 



388° + 273° 1075 + 273" 



2,4x10" 3,6x10' 



M. Ashworth termine en montrant que l'application 

 de l'équation de van der Waals au magnétisme conduit 

 à des résultats qui ne sont pas, tout au moins, en con- 

 tradiction avec les théories cinétiques de Langevin et de 

 Weiss. 



Méthode pour déterminer les distances en 

 nier et pour éviter les collisions en cas de 

 brouillard ou de temps sombre. — Le problème 

 de la détermination des distances en mer par brouil- 

 lard ou temps sombre est d'une grande importance 

 pour la navigation. M. J. Joly vient d'en donner, à une 



